ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರ: ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್-ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಹಂತದ ಪರಿವರ್ತನೆಯ ತಾಪಮಾನದ ನಿರ್ಣಯ, ಪ್ರಯೋಗಾಲಯ ಕೆಲಸ. ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್-ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಹಂತದ ಪರಿವರ್ತನೆಯ ತಾಪಮಾನ ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್-ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಹಂತದ ಪರಿವರ್ತನೆಯ ನಿರ್ಣಯ

ಇಜ್ವೆಸ್ಟಿಯಾ ರಾಸ್. ಭೌತಿಕ ಸರಣಿಗಳು, 2015, ಸಂಪುಟ 79, ಸಂ. 8, ಪು. 1128-1130

UDC 537.622:538.955

ಹಂತದ ಪರಿವರ್ತನೆಯ ಅಧ್ಯಯನಗಳು

ತೆಳುವಾದ ಫಿಲ್ಮ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್-ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ FePt1- xRhx ಹಂತ L10

© 2015 A. A. Valiullin1, A. S. Kamzin2, S. Ishio3, T. Hasegawa3, V.R. ಗನೀವ್1, ಎಲ್.ಆರ್. ಟ್ಯಾಗಿರೋವ್1, ಎಲ್.ಡಿ. ಜರಿಪೋವಾ1

ಇಮೇಲ್: [ಇಮೇಲ್ ಸಂರಕ್ಷಿತ]

ವಿವಿಧ Rh ವಿಷಯಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ FePtRh ಫಿಲ್ಮ್‌ಗಳನ್ನು (FePtj _ xRhx) ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ರಾನ್ ಸ್ಪಟ್ಟರಿಂಗ್ ಮೂಲಕ ಪಡೆಯಲಾಗಿದೆ. FePtj _xRhx ಹಂತ L10 ನ ತೆಳುವಾದ ಫಿಲ್ಮ್‌ಗಳಲ್ಲಿನ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ರಚನೆ ಮತ್ತು ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್-ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಹಂತದ ಪರಿವರ್ತನೆಯನ್ನು Rh ವಿಷಯವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಲಾಗಿದೆ (0< х < 0.40) в образце. Показано, что при комнатной температуре тонкие пленки FePti _ xRhx при 0 < х < 0.34 находятся в ферромагнитном состоянии с большой энергией магнитокристаллической анизотропии, тогда как при 0.34 < х < 0.4 - в парамагнитном состоянии.

DOI: 10.7868/S0367676515080335

ಪರಿಚಯ

ತೆಳುವಾದ ಫಿಲ್ಮ್ಗಳ ರಚನೆಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಕಾಂತೀಯ ವಸ್ತುಗಳ ಅನೇಕ ಅಧ್ಯಯನಗಳು ಮಾಹಿತಿಯ ಕಾಂತೀಯ ರೆಕಾರ್ಡಿಂಗ್ನ ಸಾಂದ್ರತೆಯನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುವ ಗುರಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ. ನಿಯಮದಂತೆ, ಧಾನ್ಯಗಳ ಗಾತ್ರವನ್ನು ಕಡಿಮೆ ಮಾಡುವ ಮೂಲಕ ರೆಕಾರ್ಡಿಂಗ್ ಸಾಂದ್ರತೆಯ ಹೆಚ್ಚಳವನ್ನು ಸಾಧಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ - ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಫಿಲ್ಮ್‌ನಲ್ಲಿ ಮಾಹಿತಿ ವಾಹಕಗಳು ಮತ್ತು ರೇಖಾಂಶದ ಪ್ರಕಾರದ ರೆಕಾರ್ಡಿಂಗ್‌ನಿಂದ ಲಂಬವಾಗಿ ಚಲಿಸುವ ಮೂಲಕ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಗ್ರ್ಯಾನ್ಯೂಲ್ ಗಾತ್ರದಲ್ಲಿನ ಕಡಿತವು ಸೂಪರ್‌ಪ್ಯಾರಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಪರಿಣಾಮದ ಸಂಭವದಿಂದ ಸೀಮಿತವಾಗಿದೆ, ಇದು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ರೆಕಾರ್ಡಿಂಗ್ ಸಾಂದ್ರತೆಯ ಹೆಚ್ಚಳವನ್ನು ತಡೆಯುತ್ತದೆ. ರೆಕಾರ್ಡಿಂಗ್ ಸಾಂದ್ರತೆಯನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುವ ಮತ್ತೊಂದು ಮಿತಿಯೆಂದರೆ ಮಣಿಗಳ ನಡುವಿನ ವಿನಿಮಯ ಸಂವಹನ. ಈ ಮಿತಿಗಳನ್ನು ನಿವಾರಿಸಲು, ವಿವಿಧ ವಿಧಾನಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದು ರಚನಾತ್ಮಕ ಶೇಖರಣಾ ಮಾಧ್ಯಮದ ಬಳಕೆಯಾಗಿದೆ. ಸಾಂಪ್ರದಾಯಿಕ ಕಾಂತೀಯ ಮಾಧ್ಯಮದಲ್ಲಿ, ರೆಕಾರ್ಡಿಂಗ್ ಪದರವು ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಮಿಶ್ರಲೋಹದ ಯಾದೃಚ್ಛಿಕವಾಗಿ ಜೋಡಿಸಲಾದ ಧಾನ್ಯಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ. ರಚನಾತ್ಮಕ ಮಾಹಿತಿ ವಾಹಕದ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಗ್ರ್ಯಾನ್ಯೂಲ್‌ಗಳು ಅಥವಾ ಅದೇ ಗಾತ್ರದ ನ್ಯಾನೊಡಾಟ್‌ಗಳನ್ನು ಫಿಲ್ಮ್‌ನಲ್ಲಿ ರಚಿಸಲಾಗಿದೆ, ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಅಲ್ಲದ ಮ್ಯಾಟ್ರಿಕ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿ ಕ್ರಮಬದ್ಧವಾಗಿ ಜೋಡಿಸಲಾಗಿದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಬಿಂದುಗಳು ಸ್ವಲ್ಪ ಮಾಹಿತಿಯಾಗಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ.

1 ಉನ್ನತ ವೃತ್ತಿಪರ ಶಿಕ್ಷಣದ ಫೆಡರಲ್ ಸ್ಟೇಟ್ ಸ್ವಾಯತ್ತ ಶಿಕ್ಷಣ ಸಂಸ್ಥೆ ಕಜಾನ್ (ವೋಲ್ಗಾ ಪ್ರದೇಶ) ಫೆಡರಲ್ ವಿಶ್ವವಿದ್ಯಾಲಯ.

2 ಫೆಡರಲ್ ಸ್ಟೇಟ್ ಬಜೆಟ್ ಇನ್ಸ್ಟಿಟ್ಯೂಷನ್ ಆಫ್ ಸೈನ್ಸ್ ಫಿಸಿಕೊ-ಟೆಕ್ನಿಕಲ್ ಇನ್ಸ್ಟಿಟ್ಯೂಟ್ ಎ.ಎಫ್. Ioffe ರಷ್ಯನ್ ಅಕಾಡೆಮಿ ಆಫ್ ಸೈನ್ಸಸ್, ಸೇಂಟ್ ಪೀಟರ್ಸ್ಬರ್ಗ್.

3 ಮೆಟೀರಿಯಲ್ಸ್ ಸೈನ್ಸ್ ಮತ್ತು ಇಂಜಿನಿಯರಿಂಗ್ ವಿಭಾಗ, ಅಕಿತಾ ಯುನಿ-

versity, 1-1 Gakuen-machi, Tegata, Akita 010-8502, ಜಪಾನ್.

ಬಿಆರ್ ಚಿತ್ರದ ಕೊನೆಯ ದಶಕದಲ್ಲಿ! Li0 ಹಂತಗಳು ಸಂಶೋಧಕರ ಗಮನವನ್ನು ಸೆಳೆಯುತ್ತವೆ ಏಕೆಂದರೆ ಅವುಗಳು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೋಕ್ರಿಸ್ಟಲಿನ್ ಅನಿಸೊಟ್ರೋಪಿಯ ಹೆಚ್ಚಿನ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ (Ku ~ 7 107 erg cm-3), ಇದು ರಚನಾತ್ಮಕ ಮಾಹಿತಿ ವಾಹಕಗಳಾಗಿ ಅವುಗಳ ಬಳಕೆಯನ್ನು ಭರವಸೆ ನೀಡುತ್ತದೆ. ಇದಲ್ಲದೆ, ಅಲ್ಟ್ರಾ-ಹೈ-ಡೆನ್ಸಿಟಿ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ರೆಕಾರ್ಡಿಂಗ್ (UHDM) ಗಾಗಿ, ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಸುಲಭವಾದ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಆಕ್ಸಿಸ್ (ಸಿ-ಆಕ್ಸಿಸ್) ಫಿಲ್ಮ್ ಪ್ಲೇನ್‌ಗೆ ಸಾಮಾನ್ಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಆಧಾರಿತವಾಗಿರಬೇಕು.

ಬಿಪಿ ಫಿಲ್ಮ್‌ಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ನಿಯಂತ್ರಿಸುವುದು ತಿಳಿದಿದೆ! ಬಹುಶಃ ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಅಂಶಗಳನ್ನು ಪರಿಚಯಿಸುವ ಮೂಲಕ. BeR ಮಿಶ್ರಲೋಹಕ್ಕೆ ರೋಢಿಯಮ್ (RH) ಸೇರ್ಪಡೆ! ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೋಕ್ರಿಸ್ಟಲಿನ್ ಅನಿಸೊಟ್ರೋಪಿಯ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಗಣನೀಯವಾಗಿ ಕಡಿಮೆ ಮಾಡದೆಯೇ ತೆಳುವಾದ ಫಿಲ್ಮ್ಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಅತ್ಯುತ್ತಮವಾಗಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗುವಂತೆ ಮಾಡುತ್ತದೆ, ಇದು ಈ ಸಂಯೋಜನೆಯನ್ನು ರಚನಾತ್ಮಕ ಮಾಹಿತಿ ವಾಹಕವಾಗಿ ಬಳಸಲು ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ.

ಈ ಕೆಲಸದಲ್ಲಿ, ಕಾಂತೀಯ ರಚನೆ ಮತ್ತು FeF1 ಹಂತದ L10 ನ ತೆಳುವಾದ ಫಿಲ್ಮ್‌ಗಳಲ್ಲಿನ ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್-ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಹಂತದ ಪರಿವರ್ತನೆಯನ್ನು NR (0) ನ ವಿಷಯವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಲಾಗಿದೆ.< х < 0.40) в образце.

1. ಪ್ರಯೋಗ

ತೆಳುವಾದ FeP1- ಫಿಲ್ಮ್‌ಗಳನ್ನು ಏಕ-ಸ್ಫಟಿಕ Mg0 (100) ತಲಾಧಾರದ ಮೇಲೆ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ರಾನ್ ಸ್ಪಟ್ಟರಿಂಗ್ ಮೂಲಕ ಪಡೆಯಲಾಗಿದೆ. ಸಂಶ್ಲೇಷಿತ ಚಿತ್ರಗಳ ದಪ್ಪವು 20 nm (Fig. 1). ಕಾಂತೀಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಸೂಪರ್ ಕಂಡಕ್ಟಿಂಗ್ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಬಳಸಿ 300 ಕೆ ನಲ್ಲಿ ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ

ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್-ಪ್ಯಾರಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಹಂತದ ಪರಿವರ್ತನೆಯ ಸಂಶೋಧನೆ

Fe^Pt! - xRhx)5()

Mg0(100) ತಲಾಧಾರ

20 nm 0.5 mm

ಅಕ್ಕಿ. 1. ತೆಳುವಾದ ಮಾದರಿಗಳ ಸ್ಕೀಮ್ಯಾಟಿಕ್ ಪ್ರಾತಿನಿಧ್ಯ

(SQUID) ಮತ್ತು ಕಂಪಿಸುವ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೋಮೀಟರ್. ಸಂಶ್ಲೇಷಿತ ಫಿಲ್ಮ್‌ಗಳ ಕಾಂತೀಯ ರಚನೆ, ಅವುಗಳೆಂದರೆ ರಿಮನೆಂಟ್ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್‌ನ ದೃಷ್ಟಿಕೋನ, ಪರಿವರ್ತನೆ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ Mössbauer ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರೋಸ್ಕೋಪಿ (CEMS) ಬಳಸಿ ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಲಾಯಿತು. Mössbauer ಮಾಪನಗಳನ್ನು ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರೋಮೀಟರ್‌ನಲ್ಲಿ ನಡೆಸಲಾಯಿತು, ಇದರಲ್ಲಿ Rh ಮ್ಯಾಟ್ರಿಕ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿ 57Co ಗಾಮಾ ಕಿರಣಗಳ ಮೂಲವು ನಿರಂತರ ವೇಗವರ್ಧನೆಯೊಂದಿಗೆ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ. ಪರಿವರ್ತನೆ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳನ್ನು ನೋಂದಾಯಿಸಲು, He + 5% CH4 ಅನಿಲಗಳ ಮಿಶ್ರಣದಿಂದ ತುಂಬಿದ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಡಿಟೆಕ್ಟರ್ ಅನ್ನು ಬಳಸಲಾಯಿತು, ಅದರಲ್ಲಿ ಅಧ್ಯಯನದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಮಾದರಿಯನ್ನು ಇರಿಸಲಾಯಿತು. Mössbauer ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಅಳೆಯುವಾಗ, 57Co(Rh) ಮೂಲದಿಂದ ಗಾಮಾ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಅಧ್ಯಯನದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಚಿತ್ರದ ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಲಂಬವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗಿದೆ. ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರೋಮೀಟರ್‌ನ ವೇಗ ಮಾಪಕವನ್ನು ಕೋಣೆಯ ಉಷ್ಣಾಂಶದಲ್ಲಿ ಆಲ್ಫಾ ಕಬ್ಬಿಣದ ಹಾಳೆಯನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಮಾಪನಾಂಕ ನಿರ್ಣಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಹೆಚ್ಚಿನ ನಿಖರತೆಗಾಗಿ ಮಾಪನಾಂಕ ನಿರ್ಣಯವನ್ನು ಲೇಸರ್ ಇಂಟರ್‌ಫೆರೋಮೀಟರ್ ಬಳಸಿ ನಡೆಸಲಾಯಿತು. ಲೋಹೀಯ a-Fe ಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಐಸೋಮರ್ ಶಿಫ್ಟ್‌ಗಳ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ Mössbauer ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಾದಿಂದ ರೋಹಿತದ ರೇಖೆಗಳ ಸ್ಥಾನಗಳು, ವೈಶಾಲ್ಯಗಳು ಮತ್ತು ಅಗಲಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗುವಂತೆ ವಿಶೇಷ ಕಾರ್ಯಕ್ರಮವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು Mössbauer ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಾದ ಗಣಿತದ ಸಂಸ್ಕರಣೆಯನ್ನು ಕೈಗೊಳ್ಳಲಾಯಿತು. ಇದಲ್ಲದೆ, ಪಡೆದ ಡೇಟಾವನ್ನು ಆಧರಿಸಿ, ಕಬ್ಬಿಣದ ಅಯಾನುಗಳ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಮೇಲೆ ಪರಿಣಾಮಕಾರಿ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳು (Hhf), ಕ್ವಾಡ್ರುಪೋಲ್ ವಿಭಜನೆಗಳು (QS) ಮತ್ತು ರಾಸಾಯನಿಕ ಬದಲಾವಣೆಗಳು (CS) ಅನ್ನು ಲೆಕ್ಕಹಾಕಲಾಗುತ್ತದೆ.

2. ಫಲಿತಾಂಶಗಳು ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ಚರ್ಚೆ

ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ. ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಿದ FePt1-xRhx ಮಾದರಿಗಳ FEM ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಾವನ್ನು ಚಿತ್ರ 2 ತೋರಿಸುತ್ತದೆ. x = 0 ನಲ್ಲಿ FePtx_xRhx ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್‌ನಲ್ಲಿ, ಹೈಪರ್‌ಫೈನ್ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಝೀಮನ್ ವಿಭಜನೆಯ 2 ನೇ ಮತ್ತು 5 ನೇ ಸಾಲುಗಳು ಇರುವುದಿಲ್ಲ, ಇದು ಫಿಲ್ಮ್ ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಲಂಬವಾಗಿರುವ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ದೃಷ್ಟಿಕೋನವನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ. ಪರಿಣಾಮಕಾರಿ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಈ ರೀತಿಯ ದೃಷ್ಟಿಕೋನವು ಕಾಂತೀಯ-ಸ್ಫಟಿಕದ ಅನಿಸೊಟ್ರೋಪಿಯ ಸುಲಭ ಅಕ್ಷವು ಫಿಲ್ಮ್ ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ತೀರ್ಮಾನಿಸಲು ನಮಗೆ ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ. ಸಾಲು ವ್ಯವಕಲನ

x = 0.30 ■ .. .-w^

6 -4 -2 0 2 4 6 ವೇಗ, mm ■ s-1

ಅಕ್ಕಿ. 2. FePtj _ ತೆಳುವಾದ ಫಿಲ್ಮ್‌ಗಳ Mössbauer ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಾ

FeP1 ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್‌ನಿಂದ ಝೀಮನ್ ವಿಭಜನೆಯು "ಶೂನ್ಯ" ವೇಗದ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಕಬ್ಬಿಣದ ಅಯಾನುಗಳಿಗೆ ಸೇರಿದ ಯಾವುದೇ ರೇಖೆಗಳಿಲ್ಲ ಎಂದು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ, ಇದರರ್ಥ ಮಾದರಿಯಲ್ಲಿನ ಎಲ್ಲಾ Fe ಅಯಾನುಗಳು ಕಾಂತೀಯವಾಗಿ ಆದೇಶದ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿವೆ.

FeP^xRNRx ಫಿಲ್ಮ್‌ಗಳ ಸಂಯೋಜನೆಯಲ್ಲಿ NR ನ ಸಾಂದ್ರತೆಯ ಹೆಚ್ಚಳದೊಂದಿಗೆ, ಪರಿಣಾಮಕಾರಿ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳಲ್ಲಿ ಕ್ರಮೇಣ ಇಳಿಕೆ ಕಂಡುಬರುತ್ತದೆ, ಮತ್ತು x = 0.4 ನಲ್ಲಿ ಝೀಮನ್ ವಿಭಜಿಸುವ ರೇಖೆಗಳು ಏಕರೂಪವಾಗಿ "ಕುಸಿಯುತ್ತವೆ". ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ವಿಕಿರಣದ ಹೆಚ್ಚುತ್ತಿರುವ ಸಾಂದ್ರತೆಯೊಂದಿಗೆ ಮಾದರಿಗಳ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಾದಲ್ಲಿನ ಈ ಬದಲಾವಣೆಯು FeP1Ri ಸಿಸ್ಟಮ್ ಅನ್ನು ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಸ್ಥಿತಿಯಿಂದ ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಸ್ಥಿತಿಗೆ ಮಾಪನಗಳ ಕೋಣೆಯ ಉಷ್ಣಾಂಶದಲ್ಲಿ ಪರಿವರ್ತಿಸುವುದರಿಂದ ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ. ರೋಢಿಯಮ್ ಅಯಾನುಗಳಿಂದ P ಅಯಾನುಗಳ ಬದಲಿ ಮತ್ತು ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಕ್ಲಸ್ಟರ್‌ಗಳ ಹೊರಹೊಮ್ಮುವಿಕೆಯಿಂದಾಗಿ ಈ ಪರಿವರ್ತನೆಯು ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಪರಮಾಣು ವಿಕಿರಣದ ಹೆಚ್ಚುತ್ತಿರುವ ಸಾಂದ್ರತೆಯೊಂದಿಗೆ, ಈ ಸಮೂಹಗಳ ಸಂಖ್ಯೆಯು ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ, ಅಂತಿಮವಾಗಿ ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಸ್ಥಿತಿಗೆ ಮಾದರಿಯ ಅಂತಿಮ ಪರಿವರ್ತನೆಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ (ಚಿತ್ರ 3). FEM ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಾದಿಂದ ಡೇಟಾವನ್ನು ಸ್ಯಾಚುರೇಶನ್ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ (M) ಅಧ್ಯಯನಗಳ ಫಲಿತಾಂಶಗಳಿಂದ ದೃಢೀಕರಿಸಲಾಗಿದೆ

ಚಲನಚಿತ್ರಗಳು FePtt _ xRhx.

ವ್ಯಾಲಿಯುಲಿನ್ ಮತ್ತು ಇತರರು.

ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಹಂತ

ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಹಂತ

0.05 0.10 0.15 0.20 0.25 0.30

Ms, erg ■ Gs 1500

ಅಕ್ಕಿ. 3. Fe50(P1:1 _ xKIx)50 ರ ತೆಳುವಾದ ಫಿಲ್ಮ್‌ಗಳಲ್ಲಿನ ಪರಮಾಣು ವಿಕಿರಣದ ಸಾಂದ್ರತೆಯನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಹಂತದ ಸಾಪೇಕ್ಷ ವಿಷಯ (ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಮತ್ತು ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಹಂತಗಳ Mössbauer ಸಬ್‌ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಾದ ಸಂಬಂಧಿತ ಪ್ರದೇಶಗಳಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ).

ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ mi. 4. x ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ, M ನಲ್ಲಿ ಏಕತಾನತೆಯ ಇಳಿಕೆ ಕಂಡುಬರುತ್ತದೆ ಎಂದು ಅಂಕಿ ತೋರಿಸುತ್ತದೆ.

ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ರಾನ್ ಸ್ಪಟ್ಟರಿಂಗ್ ವಿಧಾನವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು, NR (FeP^ _ xRbx) ನ ವಿಭಿನ್ನ ವಿಷಯಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ 20 nm ದಪ್ಪದ FePIR ಫಿಲ್ಮ್‌ಗಳನ್ನು ಪಡೆಯಲಾಗಿದೆ, ಅಲ್ಲಿ x 0 ರಿಂದ 0.4 ವರೆಗೆ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ. x = 0 ನಲ್ಲಿ ಫಿಲ್ಮ್ ಕೋಣೆಯ ಉಷ್ಣಾಂಶದಲ್ಲಿ ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಆಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೋಕ್ರಿಸ್ಟಲಿನ್ ಅನಿಸೊಟ್ರೋಪಿಯ ಸುಲಭ ಅಕ್ಷವು ಫಿಲ್ಮ್ ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಲಂಬವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ ಎಂದು ಸ್ಥಾಪಿಸಲಾಗಿದೆ. ಕೊಠಡಿಯ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ FeP^ xRiH ನಲ್ಲಿ ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಆರ್ಡರ್ ಅನ್ನು ರೋಢಿಯಮ್ ವಿಷಯದ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯಲ್ಲಿ ಸಂರಕ್ಷಿಸಲಾಗಿದೆ x< 0.32 с сохранением большой энергией магнитокристаллической анизотропии и обусловленной ею перпендикулярной ориентацией намагниченности. В изученном интервале 0.34 < х < 0.4 пленка БеР^ _ хКЬх находится в парамагнитном состоянии. Намагниченность насыщения для 0 < х < 0.32 находится в интервале 1000 >M > 500 erg ■ Gs-1 ■ cm-3.

ರಷ್ಯನ್ ಫೌಂಡೇಶನ್ ಫಾರ್ ಬೇಸಿಕ್ ರಿಸರ್ಚ್ (ಅನುದಾನ ಸಂಖ್ಯೆ. 14-02-91151) ಮತ್ತು ಭಾಗಶಃ ಆರ್ಥಿಕ ಬೆಂಬಲದೊಂದಿಗೆ ಕೆಲಸವನ್ನು ಕೈಗೊಳ್ಳಲಾಯಿತು

J_I_I_I_I_I_I_I_I_I_I_I_I_I_I_I_I_I_I_I_I_I_I_I_I_

ಅಕ್ಕಿ. 4. RR ನ ಸಾಂದ್ರತೆಯನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ Fe50(P111 _ xRAIx)50 ನ ತೆಳುವಾದ ಫಿಲ್ಮ್‌ಗಳಲ್ಲಿ 300 K ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಸ್ಯಾಚುರೇಶನ್ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ (Ma) ಅನ್ನು ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ರಷ್ಯಾದ ಒಕ್ಕೂಟದ ಶಿಕ್ಷಣ ಮತ್ತು ವಿಜ್ಞಾನ ಸಚಿವಾಲಯದಿಂದ ಧನಸಹಾಯ ಪಡೆದ ಕಜನ್ ಫೆಡರಲ್ ವಿಶ್ವವಿದ್ಯಾಲಯದ ಸ್ಪರ್ಧಾತ್ಮಕತೆಯನ್ನು ಸುಧಾರಿಸುವ ಕಾರ್ಯಕ್ರಮದ ಬೆಂಬಲ.

ಗ್ರಂಥಸೂಚಿ

1. ಕ್ರೈಡರ್ M.H., ಗೇಜ್ E.C., ಮೆಕ್‌ಡೇನಿಯಲ್ T.W., ಚಾಲೆನರ್ W.A., Rottmayer R.E., Ju G, Hsia Y, Erden M.F. //ಪ್ರೊ. IEEE. 2008. ವಿ. 96. ಸಂ. 11. ಪಿ. 1810.

2. ಯುವಾಸಾ ಎಸ್., ಮಿಯಾಜಿಮಾ ಎಚ್., ಒಟಾನಿ ವೈ. // ಜೆ. ಫಿಸ್. Soc. Jpn. 1994. ವಿ. 63. ಪಿ. 3129.

3. ಹಸೆಗಾವಾ ಟಿ., ಮಿಯಾಹರಾ ಜೆ., ನರಿಸಾವಾ ಟಿ., ಇಶಿಯೊ ಎಸ್., ಯಮಾನೆ ಎಚ್., ಕೊಂಡೊ ವೈ., ಅರಿಯಾಕೆ ಜೆ., ಮಿಟಾನಿ ಎಸ್., ಸಕುರಾಬಾ ವೈ., ತಕನಾಶಿ ಕೆ. // ಜೆ. ಆಪ್ಲ್. ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರ. 2009. ವಿ. 106. ಪಿ. 103928.

4. ಇವನೊವ್ ಒ.ಎ., ಸೊಲಿನಾ ಎಲ್.ವಿ., ಡೆಮ್ಶಿನಾ ವಿ.ಎ., ಮಾಗತ್ ಎಲ್.ಎಂ. // FMM. 1973. T. 35. P. 92.

5. ಕಮ್ಜಿನ್ ಎ.ಎಸ್., ಗ್ರಿಗೊರಿವ್ ಎಲ್.ಎ. // ZhTF ಗೆ ಪತ್ರಗಳು. 1990. ಟಿ. 16. ಸಂ. 16. ಪಿ. 38.

6. ಕ್ಸು ಡಿ., ಸನ್ ಸಿ., ಚೆನ್ ಜೆ., ಝೌ ಟಿ., ಹೀಲ್ಡ್ ಎಸ್.ಎಂ., ಬರ್ಗ್‌ಮನ್ ಎ., ಸನ್ಯಾಲ್ ಬಿ., ಚೌ ಜಿ.ಎಂ. // ಜೆ. ಅಪ್ಲಿಕೇಶನ್. ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರ. 2014. ವಿ. 116. ಪಿ. 143902.

ಈ ಲೇಖನವನ್ನು ಓದುವುದನ್ನು ಮುಂದುವರಿಸಲು, ನೀವು ಪೂರ್ಣ ಪಠ್ಯವನ್ನು ಖರೀದಿಸಬೇಕು. ಲೇಖನಗಳನ್ನು ರೂಪದಲ್ಲಿ ಕಳುಹಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ PDFಪಾವತಿಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ನಿರ್ದಿಷ್ಟಪಡಿಸಿದ ಇಮೇಲ್ ವಿಳಾಸಕ್ಕೆ. ವಿತರಣಾ ಸಮಯ 10 ನಿಮಿಷಗಳಿಗಿಂತ ಕಡಿಮೆ

ಕರಮನ್ I., ಕಿರೀವಾ I.V., ಕ್ರೆಟಿನಿನಾ I.V., ಕುಸ್ಟೋವ್ S.B., ಪಿಕಾರ್ನೆಲ್ K., ಪೊಬೆಡೆರೆನ್ನಯ Z.V., ಪೋನ್ಸ್ J., CESARI E., ಚುಮ್ಲಿಯಾಕೋವ್ Y.I. - 2010

ಪರಿಚಯ: ಹೆಚ್ಚಿನ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಸಂವಾದಾತ್ಮಕ ಕಣಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುವ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳ ಅಧ್ಯಯನವು ಆಧುನಿಕ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದ ಪ್ರಮುಖ ಸಮಸ್ಯೆಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದಾಗಿದೆ, ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಪ್ರಕಾರದ ಆದೇಶವು ಸಂಭವಿಸಿದಾಗ ವಸ್ತುಗಳ ಉಷ್ಣಬಲದ ವರ್ತನೆಯು ಅತ್ಯಂತ ಆಸಕ್ತಿದಾಯಕವಾಗಿದೆ. ಈ ಕ್ರಮವು ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ, ಮತ್ತು ಪರಿವರ್ತನೆಯು ಅತ್ಯಂತ ಕಿರಿದಾದ ತಾಪಮಾನದ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಇದನ್ನು ಹಂತ ಪರಿವರ್ತನೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ (ಒಂದು ವಸ್ತುವಿನ ಒಂದು ಹಂತದಿಂದ ಇನ್ನೊಂದಕ್ಕೆ ಪರಿವರ್ತನೆ) ಕ್ರಮಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಹಂತ ಪರಿವರ್ತನೆಗಳು ವಿವಿಧ ಭೌತಿಕ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುತ್ತವೆ: ಬೈನರಿ ಮಿಶ್ರಲೋಹಗಳು , ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ ಮತ್ತು ಆಂಟಿಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳು, ಫೆರೋಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿ ದ್ವಿಧ್ರುವಿ ಕ್ಷಣಗಳಲ್ಲಿ, ಸೂಪರ್ ಕಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳು, ಸೂಪರ್ ಫ್ಲೂಯಿಡ್ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ ಹೀಲಿಯಂ, ಇತ್ಯಾದಿ. 2

ವರ್ಗೀಕರಣ ಮ್ಯಾಕ್ರೋಸ್ಕೋಪಿಕ್ (ಥರ್ಮೋಡೈನಾಮಿಕ್) ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳ ನಡವಳಿಕೆಯಲ್ಲಿ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಆಸಕ್ತಿಯು ಹಂತದ ಪರಿವರ್ತನೆಯ ಬಿಂದುಗಳಾಗಿವೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಸಿಸ್ಟಮ್ನ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು ಥಟ್ಟನೆ ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ. ಎರಡು ಆಯ್ಕೆಗಳಿವೆ: ಮೊದಲ ಪ್ರಕರಣ - ಹಂತದ ಬೇರ್ಪಡಿಕೆ - ಮೊದಲ ಕ್ರಮಾಂಕದ ಹಂತದ ಪರಿವರ್ತನೆಯಾಗಿದೆ. ಹೊಸ ಹಂತದ ಹೊರಹೊಮ್ಮುವಿಕೆಯು ಮೇಲ್ಮೈ ಶಕ್ತಿಯ ನೋಟಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗುವುದರಿಂದ, ಸಣ್ಣ ಪರಿಮಾಣದ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳು ಶಕ್ತಿಯುತವಾಗಿ ಪ್ರತಿಕೂಲವಾಗಿರುತ್ತವೆ, ಆದರೆ ಸಾಕಷ್ಟು ದೊಡ್ಡವುಗಳು ಏರಿಳಿತಗಳಿಂದ ಮಾತ್ರ ಉದ್ಭವಿಸಬಹುದು. ಈ ರೀತಿಯ ಪರಿವರ್ತನೆಯ ಉದಾಹರಣೆಗಳೆಂದರೆ ಹಂತ ಬೇರ್ಪಡಿಕೆ (ಆವಿ - ದ್ರವ, ದ್ರವ - ಘನ, ಆವಿ - ಘನ) ಎರಡನೆಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಹೊಸ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳ ನೋಟವು ಮೇಲ್ಮೈ ಶಕ್ತಿಯೊಂದಿಗೆ ಸಂಬಂಧ ಹೊಂದಿಲ್ಲ. ಅಂತಹ ಹಂತದ ಪರಿವರ್ತನೆಗಳನ್ನು ಎರಡನೇ ಕ್ರಮಾಂಕದ ಹಂತದ ಪರಿವರ್ತನೆಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ; ಅವು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ರಾಜ್ಯದ ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಬದಲಾವಣೆಯೊಂದಿಗೆ ಇರುತ್ತದೆ. ಈ ರೀತಿಯ ಪರಿವರ್ತನೆಗಳ ಉದಾಹರಣೆಗಳು: ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಸ್ಫಟಿಕಗಳಲ್ಲಿ ರಚನಾತ್ಮಕ ಮರುಜೋಡಣೆಗಳು; ಮಿಶ್ರಲೋಹಗಳಲ್ಲಿ ಕ್ರಮ-ಅಸ್ವಸ್ಥ ಪರಿವರ್ತನೆಗಳು; ಸ್ಪಿನ್ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳು ಮತ್ತು ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಲೋಹಗಳು ಮತ್ತು ಮಿಶ್ರಲೋಹಗಳಲ್ಲಿ ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್-ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಪರಿವರ್ತನೆಗಳು; ಸೂಪರ್ ಕಂಡಕ್ಟಿವಿಟಿ ಮತ್ತು ಸೂಪರ್ ಫ್ಲೂಯಿಡಿಟಿಯ ನೋಟ 3

ಆರ್ಡರ್ ಪ್ಯಾರಾಮೀಟರ್ ಪ್ರತಿ ಹಂತದ ಸ್ಥಿತ್ಯಂತರಕ್ಕೆ, ಆರ್ಡರ್ ಪ್ಯಾರಾಮೀಟರ್‌ನ ಪರಿಕಲ್ಪನೆ ಇರುತ್ತದೆ, ಆದೇಶದ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಶೂನ್ಯವಲ್ಲದ ಸರಾಸರಿ ಮೌಲ್ಯವು ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ನ ಸಮ್ಮಿತಿಯನ್ನು ಮುರಿಯುತ್ತದೆ.ಆರ್ಡರ್ ಪ್ಯಾರಾಮೀಟರ್ ಸರಾಸರಿ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಆಗಿದೆ. ಸಮ್ಮಿತಿಯು ಸ್ವಯಂಪ್ರೇರಿತವಾಗಿ ಮುರಿದುಹೋಗುವ ಮತ್ತು ಆದೇಶದ ನಿಯತಾಂಕವು ಶೂನ್ಯವಾಗುವ ಗಡಿ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ನಿರ್ಣಾಯಕ ತಾಪಮಾನ 4 ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಆರ್ಡರ್ ಪ್ಯಾರಾಮೀಟರ್ T=T c ನಲ್ಲಿ ಆರ್ಡರ್ ಪ್ಯಾರಾಮೀಟರ್ ಸರಾಗವಾಗಿ ಕಣ್ಮರೆಯಾಗುತ್ತದೆ (ಆದರೆ ಏರಿಳಿತಗಳ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ ಅನಂತ ಉತ್ಪನ್ನದೊಂದಿಗೆ), ನಂತರ ಇದು ಎರಡನೇ-ಕ್ರಮದ ಹಂತದ ಪರಿವರ್ತನೆಯಾಗಿದೆ. ಹಂತ ಪರಿವರ್ತನೆಯ ಪ್ರದೇಶದ ಸಮೀಪವಿರುವ ಆದೇಶದ ನಿಯತಾಂಕದ ಅವಲಂಬನೆಯು ಅಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿದ್ದರೆ, ನಂತರ ಹಂತ ಬೇರ್ಪಡಿಕೆಯನ್ನು ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ಅಗತ್ಯವಾಗಿ ಗಮನಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಮತ್ತು ಇದು ಮೊದಲ ಕ್ರಮಾಂಕದ ಪರಿವರ್ತನೆಯಾಗಿದೆ.ಹಂತದ ಪರಿವರ್ತನೆಗಳ ಸಿದ್ಧಾಂತವು ಕಣಗಳ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಆದೇಶ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಕಲ್ಪನೆಯನ್ನು ಆಧರಿಸಿದೆ. ಈ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಸರಾಸರಿ ಕ್ಷೇತ್ರ 5 ಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ಭಾವಿಸಿದರೆ ಸಿದ್ಧಾಂತವು ಸರಳವಾಗಿದೆ

ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವು ವಸ್ತುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳಿಗೆ ಕಾರಣವೆಂದರೆ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಅಥವಾ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಸ್ಥಳೀಯವಾಗಿರುವ ಲ್ಯಾಟಿಸ್ ಸೈಟ್‌ಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ, ಇದು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಮುಚ್ಚಿದ ಪಥಗಳಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುವಾಗ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಸ್ವೀಕರಿಸಲಾಗಿದೆ: 1) ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳು: >1 ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಒಳಗೆ ತೀವ್ರಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ; 2) ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳು: 1 ಒಳಗೆ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ಬಲಪಡಿಸಲಾಗಿದೆ; 2) ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳು: ">

ವೈಸ್ ಅಂದಾಜು ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು ಪರಸ್ಪರ ಸಂವಹನ ನಡೆಸಲಿ: ಆಯ್ದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಕ್ಷೇತ್ರ: ಪರಿಣಾಮಕಾರಿ ಕ್ಷೇತ್ರ: ವೈಸ್ ಆಣ್ವಿಕ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಅಂದಾಜು ಐ-ನೇ ನೋಡ್‌ನಲ್ಲಿನ ನಿಜವಾದ ಒಟ್ಟು ಕ್ಷೇತ್ರವು ಸರಾಸರಿ ಕ್ಷೇತ್ರದೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅವಲಂಬಿಸಿಲ್ಲ ಎಂಬ ಊಹೆಯಲ್ಲಿ ಒಳಗೊಂಡಿರುತ್ತದೆ. i-th ಹಿಂಭಾಗದ ದೃಷ್ಟಿಕೋನ 9

ವಿನಿಮಯ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆ ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ನಡುವಿನ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಪ್ರಕೃತಿಯಲ್ಲಿದೆ - ಇದು ವಿನಿಮಯ ಸಂವಹನ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುತ್ತದೆ, ಒಂದೇ ರೀತಿಯ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಕಣಗಳ ಸಮೂಹಕ್ಕಾಗಿ, ಗುರುತಿನ ತತ್ವವನ್ನು ಪೂರೈಸಬೇಕು - ಅನಿಶ್ಚಿತತೆಯ ತತ್ವದಿಂದಾಗಿ ಅವು ಅಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿರಬೇಕು. ಕೇವಲ ಎರಡು ಕಣಗಳಿದ್ದರೆ, ಎರಡೂ ಕಣಗಳನ್ನು ಮರುಹೊಂದಿಸುವ ಮೂಲಕ ಪರಸ್ಪರ ಪಡೆಯುವ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ಸ್ಥಿತಿಗಳು ಭೌತಿಕವಾಗಿ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಸಮಾನವಾಗಿರಬೇಕು. ಇದರರ್ಥ ಅಂತಹ ಮರುಜೋಡಣೆಯ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ತರಂಗ ಕಾರ್ಯವು ಅತ್ಯಲ್ಪ ಹಂತದ ಅಂಶದಿಂದ ಮಾತ್ರ ಬದಲಾಗಬಹುದು. ಆದ್ದರಿಂದ, ಕೇವಲ ಎರಡು ಸಾಧ್ಯತೆಗಳಿವೆ: ತರಂಗ ಕಾರ್ಯವು ಸಮ್ಮಿತೀಯವಾಗಿದೆ (ಇದು ಬೋಸ್ ಅಂಕಿಅಂಶಗಳು) ಅಥವಾ ಆಂಟಿಸಿಮೆಟ್ರಿಕ್ (ಇದು ಫೆರ್ಮಿ ಅಂಕಿಅಂಶಗಳು) 11

ವಿನಿಮಯದ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆ ನಾವು ಈಗ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಅಂಕಿಅಂಶಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಎರಡು ಪ್ರತ್ಯೇಕ ಕಣಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸೋಣ ಮತ್ತು ಮೊದಲ ಅಂದಾಜಿನ ಪ್ರಕಾರ ಸಂವಹನ ಮಾಡಬೇಡಿ ಸಿಸ್ಟಮ್‌ನ ಸಂಪೂರ್ಣ ತರಂಗ ಕಾರ್ಯ: ಬೋಸಾನ್‌ಗಳು + ಚಿಹ್ನೆ ಮತ್ತು ಫೆರ್ಮಿಯಾನ್‌ಗಳಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿವೆ -, ಸಮ್ಮಿತೀಯ ಮತ್ತು ಆಂಟಿಸಮ್ಮೆಟ್ರಿಕ್ ಸನ್ನಿವೇಶಗಳನ್ನು ಅರಿತುಕೊಳ್ಳುವುದು. ಸ್ಪಿನ್ ಘಟಕವನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡು ಸ್ಫಟಿಕ ಜಾಲರಿ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಸ್ಥಳೀಕರಿಸಿದ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳ ವ್ಯವಸ್ಥೆ: ಆಂಟಿಸಿಮ್ಮೆಟ್ರಿಕ್ ಪರಿಸ್ಥಿತಿ - ಸಮ್ಮಿತೀಯ ಸ್ಪಿನ್ ಘಟಕಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರಬೇಕು ಮತ್ತು ಸಮ್ಮಿತೀಯ ಪರಿಸ್ಥಿತಿ + ಆಂಟಿಸಿಮ್ಮಟ್ರಿಕ್ ಸ್ಪಿನ್ ಘಟಕಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರಬೇಕು 12

ವಿನಿಮಯ ಅವಿಭಾಜ್ಯ ಅಂದಾಜು J 12 >0 ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, J 12 ಆಗಿದ್ದರೆ ಸ್ಪಿನ್‌ಗಳು ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಸಾಲಿನಲ್ಲಿರಲು ಅನುಕೂಲಕರವಾಗಿದೆ J 12 "> 0 ಆಗಿದ್ದರೆ 0 ಸ್ಪಿನ್‌ಗಳು ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಸಾಲಿನಲ್ಲಿರಲು ಅನುಕೂಲಕರವಾಗಿದೆ, J 12 "> 0 ಆಗಿದ್ದರೆ ಸ್ಪಿನ್‌ಗಳು ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಸಾಲಿನಲ್ಲಿರಲು ಅನುಕೂಲಕರವಾಗಿದೆ J 12 " title="(! LANG ವೇಳೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಸ್ಪಿನ್‌ಗಳು ಸಾಲಿನಲ್ಲಿರಲು ಅನುಕೂಲವಾಗುತ್ತದೆ. :ವಿನಿಮಯ ಅವಿಭಾಜ್ಯ ಮೌಲ್ಯಮಾಪನ J 12 >0 ಸ್ಪಿನ್‌ಗಳ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಇದು ಅನುಕೂಲಕರವಾಗಿರುತ್ತದೆ J 12 ಆಗಿದ್ದರೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಸಾಲಿನಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ"> title="ವಿನಿಮಯ ಅವಿಭಾಜ್ಯ ಅಂದಾಜು J 12 >0 ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, J 12 ಆಗಿದ್ದರೆ ಸ್ಪಿನ್‌ಗಳು ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಸಾಲಿನಲ್ಲಿರಲು ಅನುಕೂಲಕರವಾಗಿದೆ"> !}

- ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದೊಂದಿಗೆ ಸಂವಹನ ನಡೆಸುವ ವಸ್ತುಗಳು, ಅದರ ಬದಲಾವಣೆಯಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ಇತರ ಭೌತಿಕ ವಿದ್ಯಮಾನಗಳಲ್ಲಿ ವ್ಯಕ್ತವಾಗುತ್ತವೆ - ಭೌತಿಕ ಆಯಾಮಗಳಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಗಳು, ತಾಪಮಾನ, ವಾಹಕತೆ, ವಿದ್ಯುತ್ ಸಂಭಾವ್ಯತೆಯ ಹೊರಹೊಮ್ಮುವಿಕೆ, ಇತ್ಯಾದಿ. ಈ ಅರ್ಥದಲ್ಲಿ, ಬಹುತೇಕ ಎಲ್ಲಾ ವಸ್ತುಗಳನ್ನು ಕಾಂತೀಯವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ( ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಯಾವುದು ನಿಖರವಾಗಿ ಶೂನ್ಯವಲ್ಲದ ಕಾಂತೀಯ ಸಂವೇದನೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವುದರಿಂದ, ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಹೆಚ್ಚಿನವು ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳ ವರ್ಗಗಳಿಗೆ ಸೇರಿವೆ (ಸಣ್ಣ ಋಣಾತ್ಮಕ ಕಾಂತೀಯ ಸಂವೇದನಾಶೀಲತೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ - ಮತ್ತು ಸ್ವಲ್ಪಮಟ್ಟಿಗೆ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ದುರ್ಬಲಗೊಳಿಸುತ್ತದೆ) ಅಥವಾ ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳು (ಸಣ್ಣ ಧನಾತ್ಮಕ ಕಾಂತೀಯ ಸಂವೇದನೆ ಹೊಂದಿರುವ - ಮತ್ತು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ಸ್ವಲ್ಪಮಟ್ಟಿಗೆ ಹೆಚ್ಚಿಸುವುದು); ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳು ಹೆಚ್ಚು ವಿರಳ (ಹೆಚ್ಚಿನ ಧನಾತ್ಮಕ ಕಾಂತೀಯ ಸಂವೇದನಾಶೀಲತೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ - ಮತ್ತು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ಹೆಚ್ಚು ವರ್ಧಿಸುತ್ತವೆ), ಅವುಗಳ ಮೇಲೆ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಕ್ರಿಯೆಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಇನ್ನೂ ಅಪರೂಪದ ವರ್ಗದ ವಸ್ತುಗಳ ಬಗ್ಗೆ.

ಕಾಂತೀಯ ವಸ್ತುಗಳ ವರ್ಗೀಕರಣ ಮತ್ತು ಅವುಗಳಿಗೆ ಅಗತ್ಯತೆಗಳು
ಕಾಂತೀಯ ವಸ್ತುಗಳು, ಅಥವಾ ಆಯಸ್ಕಾಂತಗಳು, ಕಾಂತೀಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ವಸ್ತುಗಳು. ಕಾಂತೀಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು ಎಂದರೆ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಪಡೆಯುವ ವಸ್ತುವಿನ ಸಾಮರ್ಥ್ಯ, ಅಂದರೆ. ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಕ್ಕೆ ಒಡ್ಡಿಕೊಂಡಾಗ ಕಾಂತೀಯವಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ಅರ್ಥದಲ್ಲಿ, ಪ್ರಕೃತಿಯಲ್ಲಿರುವ ಎಲ್ಲಾ ವಸ್ತುಗಳು ಕಾಂತೀಯವಾಗಿವೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಕ್ಕೆ ಒಡ್ಡಿಕೊಂಡಾಗ ಅವು ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಪಡೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ. ಈ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಉಂಟಾಗುವ ಮ್ಯಾಕ್ರೋಸ್ಕೋಪಿಕ್ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಕ್ಷಣ M ಎಂಬುದು ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ವಸ್ತುವಿನ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ mi - ಪರಮಾಣುಗಳ ಮೊತ್ತವಾಗಿದೆ.

ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಿಂದ ಪ್ರಚೋದಿಸಬಹುದು ಅಥವಾ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಅನ್ವಯಕ್ಕೆ ಮೊದಲು ವಸ್ತುವಿನಲ್ಲಿ ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರಬಹುದು; ನಂತರದ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಅವರ ಆದ್ಯತೆಯ ದೃಷ್ಟಿಕೋನವನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತದೆ.
ವಿವಿಧ ವಸ್ತುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಪರಮಾಣುಗಳಲ್ಲಿನ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳ ಚಲನೆಯಿಂದ ವಿವರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳು ಮತ್ತು ಪರಮಾಣುಗಳು ಶಾಶ್ವತ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ.
ಪರಮಾಣು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳ ಸುತ್ತಲಿನ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ಗಳ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಚಲನೆಯು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ವಿದ್ಯುತ್ ಪ್ರವಾಹ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ನ ಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ಹೋಲುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ಸೃಷ್ಟಿಸುತ್ತದೆ, ಇದು ಸಾಕಷ್ಟು ದೂರದಲ್ಲಿ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದೊಂದಿಗೆ ಕಾಂತೀಯ ದ್ವಿಧ್ರುವಿಯ ಕ್ಷೇತ್ರವಾಗಿ ಗೋಚರಿಸುತ್ತದೆ, ಅದರ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಪ್ರಸ್ತುತದ ಉತ್ಪನ್ನ ಮತ್ತು ಪ್ರಸ್ತುತ ಹರಿಯುವ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ನ ಪ್ರದೇಶ. ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವು ವೆಕ್ಟರ್ ಪ್ರಮಾಣವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ದಕ್ಷಿಣ ಧ್ರುವದಿಂದ ಉತ್ತರಕ್ಕೆ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ. ಈ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಆರ್ಬಿಟಲ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಸ್ವತಃ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ, ಇದನ್ನು ಸ್ಪಿನ್ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಕ್ಷಣ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಪರಮಾಣು ಒಂದು ಸಂಕೀರ್ಣ ಕಾಂತೀಯ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಾಗಿದೆ, ಇದರ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವು ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳು, ಪ್ರೋಟಾನ್‌ಗಳು ಮತ್ತು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್‌ಗಳ ಎಲ್ಲಾ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ಫಲಿತಾಂಶವಾಗಿದೆ. ಪ್ರೋಟಾನ್‌ಗಳು ಮತ್ತು ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್‌ಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳಿಗಿಂತ ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿರುವುದರಿಂದ, ಪರಮಾಣುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಮೂಲಭೂತವಾಗಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ತಾಂತ್ರಿಕ ಪ್ರಾಮುಖ್ಯತೆಯ ವಸ್ತುಗಳಲ್ಲಿ ಇವು ಪ್ರಾಥಮಿಕವಾಗಿ ಸ್ಪಿನ್ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಕ್ಷಣಗಳಾಗಿವೆ.
ಪರಮಾಣುವಿನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಪರಮಾಣುಗಳ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಶೆಲ್‌ನಲ್ಲಿರುವ ಪ್ರತ್ಯೇಕ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳ ಕಕ್ಷೀಯ ಮತ್ತು ಸ್ಪಿನ್ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಕ್ಷಣಗಳ ವೆಕ್ಟರ್ ಮೊತ್ತದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ಎರಡು ರೀತಿಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಭಾಗಶಃ ಅಥವಾ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಪರಸ್ಪರ ಸರಿದೂಗಿಸಬಹುದು.

ಅವುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳ ಪ್ರಕಾರ, ವಸ್ತುಗಳನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನ ಗುಂಪುಗಳಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಲಾಗಿದೆ:
ಎ) ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ (ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಸ್),
ಬಿ) ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ (ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್),
ಸಿ) ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ (ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಸ್),
ಡಿ) ಆಂಟಿಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ (ಆಂಟಿಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಸ್),
ಇ) ಫೆರಿಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ (ಫೆರಿಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಸ್),
ಎಫ್) ಮೆಟಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ (ಮೆಟಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್).

ಎ) ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳು
ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಸಮ್ ಅದರ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ದಿಕ್ಕಿನ ಕಡೆಗೆ ವಸ್ತುವಿನ ಕಾಂತೀಯೀಕರಣದಲ್ಲಿ ಸ್ವತಃ ಪ್ರಕಟವಾಗುತ್ತದೆ.
ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಸಮ್ ಎಲ್ಲಾ ಪದಾರ್ಥಗಳ ವಿಶಿಷ್ಟ ಲಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ. ದೇಹವನ್ನು ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಕ್ಕೆ ಪರಿಚಯಿಸಿದಾಗ, ಅದರ ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಪರಮಾಣುಗಳ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಶೆಲ್‌ನಲ್ಲಿ, ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಚೋದನೆಯ ನಿಯಮದಿಂದಾಗಿ, ಪ್ರೇರಿತ ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಪ್ರವಾಹಗಳು ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತವೆ, ಅಂದರೆ, ಕಾಂತಕ್ಷೇತ್ರದ ದಿಕ್ಕಿನ ಸುತ್ತ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳ ಹೆಚ್ಚುವರಿ ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಚಲನೆ. ಈ ಪ್ರವಾಹಗಳು ಪ್ರತಿ ಪರಮಾಣುವಿನಲ್ಲಿ ಪ್ರಚೋದಿತ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಸೃಷ್ಟಿಸುತ್ತವೆ, ಲೆನ್ಜ್ ನಿಯಮದ ಪ್ರಕಾರ, ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತಕ್ಷೇತ್ರದ ಕಡೆಗೆ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲ್ಪಡುತ್ತವೆ (ಪರಮಾಣು ಆರಂಭದಲ್ಲಿ ತನ್ನದೇ ಆದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದೇ ಅಥವಾ ಇಲ್ಲವೇ ಮತ್ತು ಅದು ಹೇಗೆ ಆಧಾರಿತವಾಗಿದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ಲೆಕ್ಕಿಸದೆ). ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಪದಾರ್ಥಗಳಲ್ಲಿ, ಪರಮಾಣುಗಳ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನಿಕ್ ಚಿಪ್ಪುಗಳು (ಅಣುಗಳು) ಶಾಶ್ವತ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವುದಿಲ್ಲ. ಅಂತಹ ಪರಮಾಣುಗಳಲ್ಲಿ ಪ್ರತ್ಯೇಕ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳಿಂದ ರಚಿಸಲಾದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಅನುಪಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ ಪರಸ್ಪರ ಸರಿದೂಗಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ನಿರ್ದಿಷ್ಟವಾಗಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, ಜಡ ಅನಿಲಗಳ ಪರಮಾಣುಗಳಲ್ಲಿ, ಹೈಡ್ರೋಜನ್ ಮತ್ತು ಸಾರಜನಕದ ಅಣುಗಳಲ್ಲಿ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ತುಂಬಿದ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಚಿಪ್ಪುಗಳೊಂದಿಗೆ ಪರಮಾಣುಗಳು, ಅಯಾನುಗಳು ಮತ್ತು ಅಣುಗಳಲ್ಲಿ ಇದು ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ.

ಏಕರೂಪದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುವಿನ ಉದ್ದನೆಯ ಮಾದರಿಯು ಕ್ಷೇತ್ರ ರೇಖೆಗಳಿಗೆ ಲಂಬವಾಗಿ ಆಧಾರಿತವಾಗಿದೆ (ಕ್ಷೇತ್ರದ ಶಕ್ತಿ ವೆಕ್ಟರ್). ಇದು ಕ್ಷೇತ್ರದ ಬಲವನ್ನು ಕಡಿಮೆ ಮಾಡುವ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಏಕರೂಪವಲ್ಲದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಿಂದ ಹೊರಹಾಕಲ್ಪಡುತ್ತದೆ.

ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುವಿನ 1 ಮೋಲ್‌ನಿಂದ ಸ್ವಾಧೀನಪಡಿಸಿಕೊಂಡಿರುವ ಪ್ರೇರಿತ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣ I, ಬಾಹ್ಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಶಕ್ತಿ H ಗೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ. I=χН. ಗುಣಾಂಕ χ ಅನ್ನು ಮೋಲಾರ್ ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಸಂವೇದನಾಶೀಲತೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಋಣಾತ್ಮಕ ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ (I ಮತ್ತು H ಪರಸ್ಪರ ಕಡೆಗೆ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿರುವುದರಿಂದ). ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ χ ನ ಸಂಪೂರ್ಣ ಮೌಲ್ಯವು ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ (~ 10-6), ಉದಾಹರಣೆಗೆ, 1 ಮೋಲ್ ಹೀಲಿಯಂ χ = -1.9·10-6.

ಕ್ಲಾಸಿಕಲ್ ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳು ಜಡ ಅನಿಲಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುತ್ತವೆ (He, Ne, Ar, Kr ಮತ್ತು Xe), ಇವುಗಳ ಪರಮಾಣುಗಳು ಹೊರಗಿನ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಶೆಲ್‌ಗಳನ್ನು ಮುಚ್ಚಿವೆ.

ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳು ಸಹ ಸೇರಿವೆ: ದ್ರವ ಮತ್ತು ಸ್ಫಟಿಕದ ಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ಜಡ ಅನಿಲಗಳು; ಜಡ ಅನಿಲಗಳ ಪರಮಾಣುಗಳನ್ನು ಹೋಲುವ ಅಯಾನುಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಸಂಯುಕ್ತಗಳು (Li +, Be2+, ​​Al3+, O2-, ಇತ್ಯಾದಿ); ಅನಿಲ, ದ್ರವ ಮತ್ತು ಘನ ಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ಹ್ಯಾಲೊಜೆನ್ಗಳು; ಕೆಲವು ಲೋಹಗಳು (Zn, Au, Hg, ಇತ್ಯಾದಿ). χД = - (1/4) ≈ 0.1 ನೊಂದಿಗೆ ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳು, ಹೆಚ್ಚು ನಿಖರವಾಗಿ ಸೂಪರ್ ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳು ಸೂಪರ್ ಕಂಡಕ್ಟರ್‌ಗಳಾಗಿವೆ; ಅವುಗಳಲ್ಲಿ, ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಪರಿಣಾಮ (ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ತಳ್ಳುವುದು) ಮೇಲ್ಮೈ ಮ್ಯಾಕ್ರೋಸ್ಕೋಪಿಕ್ ಪ್ರವಾಹಗಳಿಂದ ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ. ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳು ಹೆಚ್ಚಿನ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಸಾವಯವ ಪದಾರ್ಥಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಪಾಲಿಟಾಮಿಕ್ ಸಂಯುಕ್ತಗಳಿಗೆ, ವಿಶೇಷವಾಗಿ ಸೈಕ್ಲಿಕ್ ಪದಗಳಿಗಿಂತ (ಆರೊಮ್ಯಾಟಿಕ್, ಇತ್ಯಾದಿ), ಕಾಂತೀಯ ಸಂವೇದನೆಯು ಅನಿಸೊಟ್ರೊಪಿಕ್ ಆಗಿದೆ (ಕೋಷ್ಟಕ 6.1).

ಕೋಷ್ಟಕ 6.1 - ಹಲವಾರು ವಸ್ತುಗಳ ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಸಂವೇದನೆ

ಬಿ) ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಸ್
ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಸಮ್ ಎನ್ನುವುದು ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸ್ ಮಾಡಬೇಕಾದ ವಸ್ತುಗಳ (ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಸ್) ಆಸ್ತಿಯಾಗಿದೆ, ಮತ್ತು ಫೆರೋ-, ಫೆರಿ- ಮತ್ತು ಆಂಟಿಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಸಮ್ಗಿಂತ ಭಿನ್ನವಾಗಿ, ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಸಮ್ ಕಾಂತೀಯ ಪರಮಾಣು ರಚನೆಯೊಂದಿಗೆ ಸಂಬಂಧ ಹೊಂದಿಲ್ಲ ಮತ್ತು ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯತೆಯ ಅನುಪಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ ಕ್ಷೇತ್ರ, ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ನ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಸಮ್ ಮುಖ್ಯವಾಗಿ ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರ H ಪ್ರಭಾವದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ, ಆಂತರಿಕ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ µ ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುವಿನ ಕಣಗಳ (ಪರಮಾಣುಗಳು, ಅಯಾನುಗಳು, ಅಣುಗಳು) ದೃಷ್ಟಿಕೋನದಿಂದ ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ಕ್ಷಣಗಳ ಸ್ವರೂಪವು ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳ ಕಕ್ಷೆಯ ಚಲನೆ, ಅವುಗಳ ಸ್ಪಿನ್ ಮತ್ತು (ಕಡಿಮೆ ಪ್ರಮಾಣದಲ್ಲಿ) ಪರಮಾಣು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್‌ಗಳ ಸ್ಪಿನ್‌ನೊಂದಿಗೆ ಸಂಬಂಧ ಹೊಂದಿರಬಹುದು. µH «kT ನಲ್ಲಿ, T ಎಂಬುದು ಸಂಪೂರ್ಣ ತಾಪಮಾನವಾಗಿದೆ, ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ M ನ ಕಾಂತೀಕರಣವು ಬಾಹ್ಯ ಕ್ಷೇತ್ರಕ್ಕೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ: M = χH, ಇಲ್ಲಿ χ ಕಾಂತೀಯ ಸಂವೇದನೆಯಾಗಿದೆ. ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಸಂಗೆ ವ್ಯತಿರಿಕ್ತವಾಗಿ, ಇದಕ್ಕಾಗಿ χ< 0, при парамагнетизме восприимчивость положительна; её типичная величина при комнатной температуре (Т ≈ 293 К) составляет 10-7 – 10-4.

ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ - ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಸಂನ ಪ್ರಾಬಲ್ಯ ಮತ್ತು ಕಾಂತೀಯ ಪರಮಾಣು ಕ್ರಮದ ಅನುಪಸ್ಥಿತಿಯೊಂದಿಗೆ ಒಂದು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್. ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ ಅನ್ನು ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸ್ ಮಾಡಲಾಗಿದೆ, ಅಂದರೆ. ಧನಾತ್ಮಕ ಕಾಂತೀಯ ಸಂವೇದನೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ, ಇದು ದುರ್ಬಲ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಕಡಿಮೆ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ (ಅಂದರೆ, ಕಾಂತೀಯ ಶುದ್ಧತ್ವ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಿಂದ ದೂರವಿದೆ) ಕ್ಷೇತ್ರದ ಬಲವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವುದಿಲ್ಲ. ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಮುಕ್ತ ಶಕ್ತಿಯು ಕಡಿಮೆಯಾಗುವುದರಿಂದ, ಕ್ಷೇತ್ರ ಇಳಿಜಾರಿನ ಉಪಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ ಅದು ಹೆಚ್ಚಿನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಬಲವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಎಳೆಯಲ್ಪಡುತ್ತದೆ. ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಸಂನ ಸ್ಪರ್ಧೆ ಮತ್ತು ದೀರ್ಘ-ಶ್ರೇಣಿಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ರಮ ಅಥವಾ ಸೂಪರ್ ಕಂಡಕ್ಟಿವಿಟಿ ಹೊರಹೊಮ್ಮುವಿಕೆಯು ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ ವಸ್ತುವಿನ ಅಸ್ತಿತ್ವದ ಪ್ರದೇಶವನ್ನು ಮಿತಿಗೊಳಿಸುತ್ತದೆ.

ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುವು ಈ ಕೆಳಗಿನ ರೀತಿಯ ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಕ್ಯಾರಿಯರ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಕನಿಷ್ಠ ಒಂದನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ.

ಎ) ಪರಮಾಣುಗಳು, ಅಣುಗಳು ಅಥವಾ ಅಯಾನುಗಳು ಭೂಮಿಯಲ್ಲಿ ಸರಿದೂಗದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು ಅಥವಾ ಪ್ರಚೋದಕ ಶಕ್ತಿಯೊಂದಿಗೆ ಉತ್ತೇಜಿತ ಸ್ಥಿತಿಗಳು Ei<< kТ. Парамагнетики этого типа обладают ориентацией ланжевеновским парамагне­тизмом, зависящим от температуры Т по Кюри закону или Кюри – Вейса закону, в них возможно магнитное упоря­дочение. [Похожий по проявлениям магнетизм неоднородных систем малых ферро- или ферримагнитных однодоменных частиц (кластеров) в жидкостях или твердых матрицах выделен в особый вид – суперпарамагнетизм].

ಈ ರೀತಿಯ ವಾಹಕವು ಬೆಸ ವೇಲೆನ್ಸಿ (Na, Tl) ನ ಜೋಡಿ ಲೋಹಗಳಲ್ಲಿ ಇರುತ್ತದೆ; O2 ಮತ್ತು NO ಅಣುಗಳ ಅನಿಲದಲ್ಲಿ; ಸ್ವತಂತ್ರ ರಾಡಿಕಲ್ಗಳೊಂದಿಗೆ ಕೆಲವು ಸಾವಯವ ಅಣುಗಳಲ್ಲಿ; ಲವಣಗಳು, ಆಕ್ಸೈಡ್‌ಗಳು ಮತ್ತು 3d-, 4f- ಮತ್ತು 5f-ಅಂಶಗಳ ಇತರ ಡೈಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್ ಸಂಯುಕ್ತಗಳಲ್ಲಿ; ಅತ್ಯಂತ ಅಪರೂಪದ ಭೂಮಿಯ ಲೋಹಗಳಲ್ಲಿ.

ಬಿ) ಅದೇ ಕಣಗಳು ಪ್ರಚೋದಕ ಶಕ್ತಿಯೊಂದಿಗೆ ಉತ್ತೇಜಕ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ ಕಕ್ಷೆಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ Ei<< kТ. Для таких парамагнетиков характерен не зависящий от температуры поляризационный парамагнетизм.

ಈ ರೀತಿಯ ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಸಮ್ ವಾಹಕಗಳು ಡಿ- ಮತ್ತು ಎಫ್-ಎಲಿಮೆಂಟ್ಸ್ (Sm ಮತ್ತು Eu ಲವಣಗಳು, ಇತ್ಯಾದಿ) ಕೆಲವು ಸಂಯುಕ್ತಗಳಲ್ಲಿ ಸ್ವತಃ ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿ ಗೋಚರಿಸುತ್ತವೆ.

ಬಿ) ಭಾಗಶಃ ತುಂಬಿದ ಶಕ್ತಿ ಬ್ಯಾಂಡ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಒಟ್ಟುಗೂಡಿದ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳು. ಅವುಗಳು ಸ್ಪಿನ್ ಪೌಲಿ ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಸಂನಿಂದ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ, ಇದು ತಾಪಮಾನದ ಮೇಲೆ ತುಲನಾತ್ಮಕವಾಗಿ ದುರ್ಬಲವಾಗಿ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ನಿಯಮದಂತೆ, ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್-ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಗಳಿಂದ ವರ್ಧಿಸುತ್ತದೆ. ಡಿ-ಬ್ಯಾಂಡ್‌ಗಳಲ್ಲಿ, ಸ್ಪಿನ್ ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಸಮ್ ಗಮನಾರ್ಹ ವ್ಯಾನ್ ವ್ಲೆಕ್ ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಸಮ್‌ನೊಂದಿಗೆ ಇರುತ್ತದೆ.

ಈ ರೀತಿಯ ವಾಹಕಗಳು ಕ್ಷಾರ ಮತ್ತು ಕ್ಷಾರೀಯ ಭೂಮಿಯ ಲೋಹಗಳು, ಡಿ-ಲೋಹಗಳು ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ಇಂಟರ್ಮೆಟಾಲಿಕ್ ಸಂಯುಕ್ತಗಳು, ಆಕ್ಟಿನೈಡ್‌ಗಳು, ಹಾಗೆಯೇ ಹೆಚ್ಚು ವಾಹಕ ರಾಡಿಕಲ್ ಅಯಾನು ಸಾವಯವ ಲವಣಗಳಲ್ಲಿ ಮೇಲುಗೈ ಸಾಧಿಸುತ್ತವೆ.

ವಿಕಿಯಿಂದ P/S ವಸ್ತು
ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಪದಾರ್ಥಗಳು ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ (JH) ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಕಾಂತೀಯಗೊಳಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ವಸ್ತುಗಳು ಮತ್ತು ಧನಾತ್ಮಕ ಕಾಂತೀಯ ಸಂವೇದನೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ. ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳು ದುರ್ಬಲವಾದ ಕಾಂತೀಯ ವಸ್ತುಗಳಿಗೆ ಸೇರಿವೆ; ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರವೇಶಸಾಧ್ಯತೆಯು ಏಕತೆಯಿಂದ ಸ್ವಲ್ಪ ಭಿನ್ನವಾಗಿರುತ್ತದೆ u > ~ 1.
"ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಸಮ್" ಎಂಬ ಪದವನ್ನು ಮೈಕೆಲ್ ಫ್ಯಾರಡೆ 1845 ರಲ್ಲಿ ಪರಿಚಯಿಸಿದರು, ಅವರು ಎಲ್ಲಾ ಪದಾರ್ಥಗಳನ್ನು (ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಹೊರತುಪಡಿಸಿ) ಡಯಾ- ಮತ್ತು ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಆಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಿದರು.
ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುವಿನ ಪರಮಾಣುಗಳು (ಅಣುಗಳು ಅಥವಾ ಅಯಾನುಗಳು) ತಮ್ಮದೇ ಆದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ, ಇದು ಬಾಹ್ಯ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳ ಪ್ರಭಾವದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಆಧಾರಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಇದರಿಂದಾಗಿ ಬಾಹ್ಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ಮೀರಿದ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ರಚಿಸುತ್ತದೆ. ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಪದಾರ್ಥಗಳನ್ನು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಕ್ಕೆ ಎಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಅನುಪಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ, ಒಂದು ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುವು ಕಾಂತೀಯವಾಗುವುದಿಲ್ಲ, ಏಕೆಂದರೆ ಉಷ್ಣ ಚಲನೆಯ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ ಪರಮಾಣುಗಳ ಆಂತರಿಕ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಯಾದೃಚ್ಛಿಕವಾಗಿ ಆಧಾರಿತವಾಗಿವೆ.
ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳಲ್ಲಿ ಅಲ್ಯೂಮಿನಿಯಂ (ಅಲ್), ಪ್ಲಾಟಿನಮ್ (ಪಿಟಿ), ಇತರ ಅನೇಕ ಲೋಹಗಳು (ಕ್ಷಾರ ಮತ್ತು ಕ್ಷಾರೀಯ ಭೂಮಿಯ ಲೋಹಗಳು, ಹಾಗೆಯೇ ಈ ಲೋಹಗಳ ಮಿಶ್ರಲೋಹಗಳು), ಆಮ್ಲಜನಕ (ಓ2), ನೈಟ್ರೋಜನ್ ಆಕ್ಸೈಡ್ (NO), ಮ್ಯಾಂಗನೀಸ್ ಆಕ್ಸೈಡ್ (MnO), ಫೆರಿಕ್ ಕ್ಲೋರೈಡ್ (FeCl3) ಮತ್ತು ಇತರರು.
ಫೆರೋ- ಮತ್ತು ಆಂಟಿಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಪದಾರ್ಥಗಳು ಕ್ರಮವಾಗಿ ಕ್ಯೂರಿ ಅಥವಾ ನೀಲ್ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಮೀರಿದ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಆಗುತ್ತವೆ (ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಸ್ಥಿತಿಗೆ ಹಂತದ ಪರಿವರ್ತನೆಯ ತಾಪಮಾನ).

ಬಿ) ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳು

ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಗಳು- ಪದಾರ್ಥಗಳು (ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಘನ ಹರಳಿನ ಅಥವಾ ಅಸ್ಫಾಟಿಕ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ) ಇದರಲ್ಲಿ, ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ನಿರ್ಣಾಯಕ ತಾಪಮಾನದ (ಕ್ಯೂರಿ ಪಾಯಿಂಟ್) ಕೆಳಗೆ, ಪರಮಾಣುಗಳು ಅಥವಾ ಅಯಾನುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳಲ್ಲಿ (ಲೋಹವಲ್ಲದ ಹರಳುಗಳಲ್ಲಿ) ದೀರ್ಘ-ಶ್ರೇಣಿಯ ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಕ್ರಮವನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಲಾಗಿದೆ. ಸಂಚಾರಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳ ಕ್ಷಣಗಳು (ಲೋಹದ ಹರಳುಗಳಲ್ಲಿ). ಬೇರೆ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ ಒಂದು ವಸ್ತುವಾಗಿದ್ದು ಅದು (ಕ್ಯೂರಿ ಪಾಯಿಂಟ್‌ಗಿಂತ ಕೆಳಗಿನ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ) ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಅನುಪಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಸಾಮರ್ಥ್ಯವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ.

ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಗಳ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು
1. ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಸಂವೇದನೆಯು ಧನಾತ್ಮಕವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಏಕತೆಗಿಂತ ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಾಗಿರುತ್ತದೆ.
2. ತುಂಬಾ ಹೆಚ್ಚಿನ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ, ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಗಳು ಸ್ವಾಭಾವಿಕ (ಸ್ವಾಭಾವಿಕ) ಕಾಂತೀಕರಣವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ, ಇದು ಬಾಹ್ಯ ಪ್ರಭಾವಗಳ ಪ್ರಭಾವದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಹೆಚ್ಚು ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ.
3. ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಗಳನ್ನು ಹಿಸ್ಟರೆಸಿಸ್ನ ವಿದ್ಯಮಾನದಿಂದ ನಿರೂಪಿಸಲಾಗಿದೆ.
4. ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಗಳು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ನಿಂದ ಆಕರ್ಷಿಸಲ್ಪಡುತ್ತವೆ.

ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಪದಾರ್ಥಗಳು ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಅನುಪಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ ಪರಮಾಣುಗಳು ಅಥವಾ ಅಣುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವು ಶೂನ್ಯವಲ್ಲದ ವಸ್ತುಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿದೆ:

ಆದ್ದರಿಂದ, ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಗಳನ್ನು ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಕ್ಕೆ ಪರಿಚಯಿಸಿದಾಗ, ಕ್ಷೇತ್ರದ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಕಾಂತೀಯಗೊಳಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಬಾಹ್ಯ ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಅನುಪಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ, ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ ಅನ್ನು ಕಾಂತೀಯಗೊಳಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ, ಏಕೆಂದರೆ ಉಷ್ಣ ಚಲನೆಯ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ ಪರಮಾಣುಗಳ ಎಲ್ಲಾ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು ಯಾದೃಚ್ಛಿಕವಾಗಿ ಆಧಾರಿತವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಕಾಂತೀಕರಣವು ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ (Fig. 2.7 a). ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುವನ್ನು ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಕ್ಕೆ ಪರಿಚಯಿಸಿದಾಗ, ಕ್ಷೇತ್ರದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಪರಮಾಣುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ಆದ್ಯತೆಯ ದೃಷ್ಟಿಕೋನವನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಲಾಗಿದೆ (ಚಿತ್ರ 2.7 ಬಿ). ಪರಮಾಣುಗಳ ಉಷ್ಣ ಚಲನೆಯಿಂದ ಸಂಪೂರ್ಣ ದೃಷ್ಟಿಕೋನವನ್ನು ತಡೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಚದುರಿಸಲು ಒಲವು ತೋರುತ್ತದೆ. ಈ ಆದ್ಯತೆಯ ದೃಷ್ಟಿಕೋನದ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ ಅನ್ನು ಕಾಂತೀಯಗೊಳಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ತನ್ನದೇ ಆದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ರಚಿಸುತ್ತದೆ, ಇದು ಬಾಹ್ಯ ಒಂದರ ಮೇಲೆ ಅತಿಕ್ರಮಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ, ಅದನ್ನು ಬಲಪಡಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಪರಿಣಾಮ ಅಥವಾ ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಸಮ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

Fig.2.7. ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇನ್

ಕ್ಷೇತ್ರ(ಗಳು) ಮತ್ತು ಒಳಗೆ ಇಲ್ಲದಿರುವುದು

ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರ (ಬಿ)

ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳು ಎಲ್ಲಾ ಪದಾರ್ಥಗಳಲ್ಲಿರುವಂತೆ ಲಾರ್ಮೋರ್ ಪ್ರಿಸೆಶನ್ ಮತ್ತು ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಸಹ ಪ್ರದರ್ಶಿಸುತ್ತವೆ. ಆದರೆ ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಪರಿಣಾಮವು ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಒಂದಕ್ಕಿಂತ ದುರ್ಬಲವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಅದನ್ನು ನಿಗ್ರಹಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅದೃಶ್ಯವಾಗಿ ಉಳಿದಿದೆ. ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳಿಗೆ, χ ಸಹ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ, ಆದರೆ ಧನಾತ್ಮಕವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ~10 ಕ್ರಮದಲ್ಲಿ -7 –10 -4 , ಅಂದರೆ μ ಒಂದಕ್ಕಿಂತ ಸ್ವಲ್ಪ ಹೆಚ್ಚಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳಂತೆ, ಬಾಹ್ಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಮೇಲಿನ ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಸಂವೇದನೆಯ ಅವಲಂಬನೆಯು ರೇಖೀಯವಾಗಿದೆ ( Fig.5.8).

ಕ್ಷೇತ್ರದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ಆದ್ಯತೆಯ ದೃಷ್ಟಿಕೋನವು ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ. ತಾಪಮಾನ ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ, ಪರಮಾಣುಗಳ ಉಷ್ಣ ಚಲನೆಯು ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ, ಒಂದು ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ದೃಷ್ಟಿಕೋನ ಕಷ್ಟವಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಕಾಂತೀಯತೆ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಫ್ರೆಂಚ್ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರಜ್ಞ P. ಕ್ಯೂರಿ ಈ ಕೆಳಗಿನ ಮಾದರಿಯನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಿದರು: ಅಲ್ಲಿ C ಎಂಬುದು ವಸ್ತುವಿನ ಪ್ರಕಾರವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ ಕ್ಯೂರಿ ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಸಂನ ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಸಿದ್ಧಾಂತವನ್ನು 1905 ರಲ್ಲಿ P. ಲ್ಯಾಂಗೆವಿನ್ ಅಭಿವೃದ್ಧಿಪಡಿಸಿದರು.

2.10 ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಸಮ್. ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಗಳು. ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಗಳ ಡೊಮೇನ್ ರಚನೆ.

.7. ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಸಮ್. ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಗಳು. @

ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳು ಘನ ಸ್ಫಟಿಕದಂತಹ ಪದಾರ್ಥಗಳಾಗಿವೆ, ಅದು ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಅನುಪಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ ಸ್ವಾಭಾವಿಕ ಕಾಂತೀಕರಣವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ. .ಅಂತಹ ವಸ್ತುಗಳ ಪರಮಾಣುಗಳು (ಅಣುಗಳು) ಶೂನ್ಯವಲ್ಲದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ. ಬಾಹ್ಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಅನುಪಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ, ದೊಡ್ಡ ಪ್ರದೇಶಗಳಲ್ಲಿನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳು ಅದೇ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಆಧಾರಿತವಾಗಿವೆ (ಇದರ ಬಗ್ಗೆ ಇನ್ನಷ್ಟು). ದುರ್ಬಲವಾದ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಡಯಾ- ಮತ್ತು ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳಿಗಿಂತ ಭಿನ್ನವಾಗಿ, ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳು ಹೆಚ್ಚು ಕಾಂತೀಯ ಪದಾರ್ಥಗಳಾಗಿವೆ. ಅವರ ಆಂತರಿಕ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಬಾಹ್ಯ ಒಂದಕ್ಕಿಂತ ನೂರಾರು ಮತ್ತು ಸಾವಿರಾರು ಪಟ್ಟು ಹೆಚ್ಚಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳಿಗೆ, χ ಮತ್ತು μ ಧನಾತ್ಮಕವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ~10 ರ ಕ್ರಮದಲ್ಲಿ ಬಹಳ ದೊಡ್ಡ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ತಲುಪಬಹುದು 3 . ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳು ಮಾತ್ರ ಶಾಶ್ವತ ಆಯಸ್ಕಾಂತಗಳಾಗಿರಬಹುದು.

ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಕಾಯಗಳು ಅಂತಹ ಬಲವಾದ ಕಾಂತೀಕರಣವನ್ನು ಏಕೆ ಪ್ರದರ್ಶಿಸುತ್ತವೆ? ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಉಷ್ಣ ಚಲನೆಯು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ಆದೇಶದ ಸ್ಥಾಪನೆಗೆ ಏಕೆ ಅಡ್ಡಿಯಾಗುವುದಿಲ್ಲ? ಈ ಪ್ರಶ್ನೆಗೆ ಉತ್ತರಿಸಲು, ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಗಳ ಕೆಲವು ಪ್ರಮುಖ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ನೋಡೋಣ.

ನಾವು ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳಲ್ಲಿ (ಬಿ, ಎಚ್) (ಚಿತ್ರ 2.10, ಕರ್ವ್ 0-1) ಮುಖ್ಯ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಕರ್ವ್ ಅನ್ನು ಚಿತ್ರಿಸಿದರೆ, ನಾವು ಸ್ವಲ್ಪ ವಿಭಿನ್ನವಾದ ಚಿತ್ರವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ: ಆಗಿನಿಂದ, ಜೆ ನಮಗೆ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ತಲುಪಿದಾಗ, ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಬೆಳೆಯುತ್ತಲೇ ಇರುತ್ತದೆ ರೇಖೀಯವಾಗಿ ಬೆಳವಣಿಗೆಯೊಂದಿಗೆ:

= μ 0 + const, const = μ 0 J us.

ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಗಳನ್ನು ವಿದ್ಯಮಾನದಿಂದ ನಿರೂಪಿಸಲಾಗಿದೆ ಹಿಸ್ಟರೆಸಿಸ್(ಗ್ರೀಕ್ ಹಿಸ್ಟರೆಸಿಸ್ನಿಂದ - ವಿಳಂಬ, ವಿಳಂಬ).

ನಾವು ದೇಹದ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಅನ್ನು ಶುದ್ಧತ್ವಕ್ಕೆ ತರುತ್ತೇವೆ, ಬಾಹ್ಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುತ್ತೇವೆ (ಚಿತ್ರ 2.10, ಪಾಯಿಂಟ್ 1), ಮತ್ತು ನಂತರ ನಾವು H ಅನ್ನು ಕಡಿಮೆ ಮಾಡುತ್ತೇವೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಅವಲಂಬನೆ B(H) ಮೂಲ ಕರ್ವ್ 0-1 ಅನ್ನು ಅನುಸರಿಸುವುದಿಲ್ಲ. , ಆದರೆ ಹೊಸ ಕರ್ವ್ 1-2. ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಕಡಿಮೆಯಾದಾಗ, ವಸ್ತುವಿನ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಮತ್ತು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಕಣ್ಮರೆಯಾಗುತ್ತದೆ. Н=0 ನಲ್ಲಿ, ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಚೋದನೆಯು ಶೂನ್ಯವಲ್ಲದ V ost ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ, ಇದನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಉಳಿದ ಇಂಡಕ್ಷನ್. B ost ಗೆ ಅನುಗುಣವಾದ J ost ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಅನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಉಳಿದ ಕಾಂತೀಕರಣ, ಮತ್ತು ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ ಶಾಶ್ವತ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ನ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತದೆ. V ost ಮತ್ತು J ost ಮೂಲ ಕ್ಷೇತ್ರಕ್ಕೆ ವಿರುದ್ಧವಾದ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಪ್ರಭಾವದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಶೂನ್ಯವಾಗುತ್ತದೆ. ಶೇಷ ಕಾಂತೀಕರಣ ಮತ್ತು ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಕಣ್ಮರೆಯಾಗುವ ಕ್ಷೇತ್ರ ಶಕ್ತಿ H c ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಬಲವಂತದ ಬಲ(ಲ್ಯಾಟಿನ್ ಒತ್ತಾಯದಿಂದ - ಧಾರಣ). ಪರ್ಯಾಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದೊಂದಿಗೆ ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ನಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವುದನ್ನು ಮುಂದುವರಿಸಿ, ನಾವು 1-2-3-4-1 ಎಂಬ ಕರ್ವ್ ಅನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ ಹಿಸ್ಟರೆಸಿಸ್ ಲೂಪ್. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ದೇಹದ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯು (ಬಿ ಅಥವಾ ಜೆ) ಅದನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುವ ಕಾರಣಗಳಿಗಿಂತ ಹಿಂದುಳಿದಿದೆ ಎಂದು ತೋರುತ್ತದೆ (ಎಚ್).

ಉಳಿದಿರುವ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಅಸ್ತಿತ್ವವು ಶಾಶ್ವತ ಆಯಸ್ಕಾಂತಗಳನ್ನು ತಯಾರಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗಿಸುತ್ತದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಬ್ರೆಸ್ ≠ 0 ನೊಂದಿಗೆ ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಗಳು ಸ್ಥಿರವಾದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ಸುತ್ತಲಿನ ಜಾಗದಲ್ಲಿ ಸ್ಥಿರವಾದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ರಚಿಸುತ್ತವೆ. ಅಂತಹ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ ಅದರ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಉತ್ತಮವಾಗಿ ಉಳಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ, ಅದು ತಯಾರಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ವಸ್ತುವಿನ ಬಲವಂತದ ಬಲವನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುತ್ತದೆ. ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ Hc ಮೌಲ್ಯಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಲಾಗಿದೆ ಕಾಂತೀಯವಾಗಿ ಮೃದು(ಅಂದರೆ 10 -2 A/m ಕ್ರಮದ ಕಡಿಮೆ H ಮತ್ತು, ಅದರ ಪ್ರಕಾರ, ಕಿರಿದಾದ ಹಿಸ್ಟರೆಸಿಸ್ ಲೂಪ್ನೊಂದಿಗೆ) ಮತ್ತು ಕಾಂತೀಯವಾಗಿ ಕಠಿಣ(~10 5 A/m ಮತ್ತು ವಿಶಾಲವಾದ ಹಿಸ್ಟರೆಸಿಸ್ ಲೂಪ್ನೊಂದಿಗೆ H). ಟ್ರಾನ್ಸ್ಫಾರ್ಮರ್ಗಳ ತಯಾರಿಕೆಗೆ ಮೃದುವಾದ ಕಾಂತೀಯ ವಸ್ತುಗಳು ಬೇಕಾಗುತ್ತವೆ, ಅದರ ಕೋರ್ಗಳನ್ನು ಪರ್ಯಾಯ ಪ್ರವಾಹದಿಂದ ನಿರಂತರವಾಗಿ ಮರುಕಾಂತೀಯಗೊಳಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಟ್ರಾನ್ಸ್ಫಾರ್ಮರ್ ಕೋರ್ ದೊಡ್ಡ ಹಿಸ್ಟರೆಸಿಸ್ ಹೊಂದಿದ್ದರೆ, ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ರಿವರ್ಸಲ್ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಅದು ಬಿಸಿಯಾಗುತ್ತದೆ, ಅದು ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ವ್ಯರ್ಥ ಮಾಡುತ್ತದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ ಟ್ರಾನ್ಸ್ಫಾರ್ಮರ್ಗಳಿಗೆ ಸಾಧ್ಯವಾದಷ್ಟು ಹಿಸ್ಟರೆಸಿಸ್-ಮುಕ್ತ ವಸ್ತುಗಳ ಅಗತ್ಯವಿರುತ್ತದೆ. ಕಿರಿದಾದ ಹಿಸ್ಟರೆಸಿಸ್ ಲೂಪ್ ಹೊಂದಿರುವ ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳು ನಿಕಲ್‌ನೊಂದಿಗೆ ಕಬ್ಬಿಣದ ಮಿಶ್ರಲೋಹಗಳನ್ನು ಅಥವಾ ನಿಕಲ್ ಮತ್ತು ಮಾಲಿಬ್ಡಿನಮ್‌ನೊಂದಿಗೆ ಕಬ್ಬಿಣವನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುತ್ತವೆ (ಪರ್ಮಲ್ಲಾಯ್ ಮತ್ತು ಸೂಪರ್‌ಮಲ್ಲೊಯ್).

ಕಾಂತೀಯವಾಗಿ ಗಟ್ಟಿಯಾದ ವಸ್ತುಗಳನ್ನು (ಕಾರ್ಬನ್, ಟಂಗ್‌ಸ್ಟನ್, ಕ್ರೋಮಿಯಂ ಮತ್ತು ಅಲ್ಯೂಮಿನಿಯಂ-ನಿಕಲ್ ಸ್ಟೀಲ್‌ಗಳು ಸೇರಿದಂತೆ) ಶಾಶ್ವತ ಆಯಸ್ಕಾಂತಗಳನ್ನು ತಯಾರಿಸಲು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ ಬಲವಾದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳು, ಹೆಚ್ಚಿನ ತಾಪಮಾನಗಳು ಮತ್ತು ವಿರೂಪತೆಗೆ ಒಡ್ಡಿಕೊಳ್ಳದಿದ್ದರೆ ಉಳಿದ ಶಾಶ್ವತ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಅನಿರ್ದಿಷ್ಟವಾಗಿ ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ. ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಟೇಪ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ರೆಕಾರ್ಡ್ ಮಾಡಲಾದ ಎಲ್ಲಾ ಮಾಹಿತಿಯನ್ನು - ಸಂಗೀತದಿಂದ ವೀಡಿಯೊ ಕಾರ್ಯಕ್ರಮಗಳಿಗೆ - ಈ ಭೌತಿಕ ವಿದ್ಯಮಾನಕ್ಕೆ ಧನ್ಯವಾದಗಳು.

ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳ ಪ್ರಮುಖ ಲಕ್ಷಣವೆಂದರೆ ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರವೇಶಸಾಧ್ಯತೆ ಮತ್ತು ಕಾಂತೀಯ ಸಂವೇದನೆಯ ಅಗಾಧ ಮೌಲ್ಯಗಳು. ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಕಬ್ಬಿಣದ μ max ≈ 5000, ಪರ್ಮಲ್ಲೋಯ್‌ಗಾಗಿ - 100000, ಸೂಪರ್‌ಮಲ್ಲೋಯ್‌ಗಾಗಿ - 900000. ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳಿಗೆ, ಕಾಂತೀಯ ಸಂವೇದನೆ ಮತ್ತು ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರವೇಶಸಾಧ್ಯತೆಯ ಮೌಲ್ಯಗಳು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಶಕ್ತಿ H (Fig. 2.11) ನ ಕಾರ್ಯಗಳಾಗಿವೆ. ಕ್ಷೇತ್ರದ ಬಲವನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುವುದರೊಂದಿಗೆ, μ ನ ಮೌಲ್ಯವು ಮೊದಲು ತ್ವರಿತವಾಗಿ μ ಮ್ಯಾಕ್ಸ್‌ಗೆ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ನಂತರ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ, ಬಲವಾದ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳಲ್ಲಿ μ=1 ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಸಮೀಪಿಸುತ್ತದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, B = μμ0 H ಸೂತ್ರವು ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಪದಾರ್ಥಗಳಿಗೆ ಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಉಳಿದಿದೆಯಾದರೂ, B ಮತ್ತು H ನಡುವಿನ ರೇಖೀಯ ಸಂಬಂಧವನ್ನು ಉಲ್ಲಂಘಿಸಲಾಗಿದೆ.

ಎರಡನೇ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೋಮೆಕಾನಿಕಲ್ ಪರಿಣಾಮ ವಿಲ್ಲಾರಿ ಪರಿಣಾಮ- ದೇಹವನ್ನು ಅಲುಗಾಡಿಸಿದಾಗ ಅಥವಾ ವಿರೂಪಗೊಂಡಾಗ (1865 ರಲ್ಲಿ ಇ. ವಿಲ್ಲಾರಿ ಕಂಡುಹಿಡಿದರು) ಅದರ ಉಳಿದಿರುವ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಅನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸುವುದು ಮತ್ತು ಕಣ್ಮರೆಯಾಗುವುದು. ಈ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ ಶಾಶ್ವತ ಆಯಸ್ಕಾಂತಗಳನ್ನು ಆಘಾತದಿಂದ ರಕ್ಷಿಸಬೇಕು.

ವಿರೂಪತೆಯ ರೀತಿಯಲ್ಲಿಯೇ ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳ ಮೇಲೆ ತಾಪನ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ. ಹೆಚ್ಚುತ್ತಿರುವ ತಾಪಮಾನದೊಂದಿಗೆ, ಉಳಿದ ಕಾಂತೀಯೀಕರಣವು ಕಡಿಮೆಯಾಗಲು ಪ್ರಾರಂಭವಾಗುತ್ತದೆ, ಮೊದಲಿಗೆ ದುರ್ಬಲವಾಗಿ, ಮತ್ತು ನಂತರ, ಪ್ರತಿ ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ನ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸಾಕಷ್ಟು ಹೆಚ್ಚಿನ ತಾಪಮಾನದ ಗುಣಲಕ್ಷಣವನ್ನು ತಲುಪಿದ ನಂತರ, ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಕಾಂತೀಯೀಕರಣದಲ್ಲಿ ತೀಕ್ಷ್ಣವಾದ ಇಳಿಕೆ ಕಂಡುಬರುತ್ತದೆ. ಆಗ ದೇಹವು ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಆಗುತ್ತದೆ. ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳಲ್ಲಿ ಅಂತಹ ಬದಲಾವಣೆಯು ಸಂಭವಿಸುವ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಕ್ಯೂರಿ ಪಾಯಿಂಟ್, ಇದನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿದ P. ಕ್ಯೂರಿಯ ಗೌರವಾರ್ಥವಾಗಿ. ಕಬ್ಬಿಣಕ್ಕೆ, ಕ್ಯೂರಿ ಪಾಯಿಂಟ್ 770ºC, ಕೋಬಾಲ್ಟ್‌ಗೆ - 1130ºC, ನಿಕಲ್‌ಗೆ - 358ºC, ಗ್ಯಾಡೋಲಿನಿಯಂಗೆ - 16ºC. ಈ ಪರಿವರ್ತನೆಯು ಶಾಖದ ಬಿಡುಗಡೆ ಅಥವಾ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ ಇರುವುದಿಲ್ಲ ಮತ್ತು ಇದು ಎರಡನೇ ಕ್ರಮಾಂಕದ ಹಂತದ ಪರಿವರ್ತನೆಯಾಗಿದೆ. ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಗಳ ರಚನೆಯನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸುವಾಗ ಈ ಎಲ್ಲಾ ವಿದ್ಯಮಾನಗಳು ತಮ್ಮ ವಿವರಣೆಯನ್ನು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ.

ಅವುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳ ಪ್ರಕಾರ, ಎಲ್ಲಾ ಪದಾರ್ಥಗಳನ್ನು ದುರ್ಬಲವಾಗಿ ಕಾಂತೀಯ ಮತ್ತು ಬಲವಾಗಿ ಕಾಂತೀಯವಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಲಾಗಿದೆ. ಇದರ ಜೊತೆಗೆ, ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಕಾರ್ಯವಿಧಾನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ ಆಯಸ್ಕಾಂತಗಳನ್ನು ವರ್ಗೀಕರಿಸಲಾಗಿದೆ.

ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಸ್

ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳನ್ನು ದುರ್ಬಲ ಕಾಂತೀಯ ವಸ್ತುಗಳು ಎಂದು ವರ್ಗೀಕರಿಸಲಾಗಿದೆ. ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಅನುಪಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ, ಅವು ಕಾಂತೀಯವಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ಅಂತಹ ವಸ್ತುಗಳಲ್ಲಿ, ಅವುಗಳನ್ನು ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಕ್ಕೆ ಪರಿಚಯಿಸಿದಾಗ, ಅಣುಗಳು ಮತ್ತು ಪರಮಾಣುಗಳಲ್ಲಿನ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳ ಚಲನೆಯು ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ ಇದರಿಂದ ಆಧಾರಿತ ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಪ್ರವಾಹವು ರೂಪುಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಪ್ರಸ್ತುತವು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದಿಂದ ನಿರೂಪಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ ($p_m$):

ಇಲ್ಲಿ $S$ ಎಂಬುದು ಪ್ರಸ್ತುತವಿರುವ ಸುರುಳಿಯ ಪ್ರದೇಶವಾಗಿದೆ.

ಈ ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಪ್ರವಾಹದಿಂದ ರಚಿಸಲಾದ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್, ಬಾಹ್ಯ ಕ್ಷೇತ್ರಕ್ಕೆ ಹೆಚ್ಚುವರಿಯಾಗಿ, ಬಾಹ್ಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ವಿರುದ್ಧ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ. ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಹೀಗೆ ಕಾಣಬಹುದು:

ಯಾವುದೇ ವಸ್ತುವು ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಸಮ್ ಅನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ.

ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರವೇಶಸಾಧ್ಯತೆಯು ಏಕತೆಯಿಂದ ಸ್ವಲ್ಪ ಭಿನ್ನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಘನವಸ್ತುಗಳು ಮತ್ತು ದ್ರವಗಳಿಗೆ, ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಸಂವೇದನಾಶೀಲತೆಯು ಸರಿಸುಮಾರು $(10)^(-5),\ $ನ ಕ್ರಮವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ ಅನಿಲಗಳಿಗೆ ಇದು ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿ ಕಡಿಮೆಯಾಗಿದೆ. ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಸಂವೇದನೆಯು ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವುದಿಲ್ಲ, ಇದನ್ನು P. ಕ್ಯೂರಿಯವರು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಕಂಡುಹಿಡಿದರು.

ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಗಳನ್ನು "ಕ್ಲಾಸಿಕಲ್", "ಅಸಂಗತ" ಮತ್ತು ಸೂಪರ್ ಕಂಡಕ್ಟರ್ಗಳಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಲಾಗಿದೆ. ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳು $\varkappa ಕಾಂತೀಯ ಸಂವೇದನೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ

ದುರ್ಬಲ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳಲ್ಲಿ, ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಬಲಕ್ಕೆ ($\ಓವರ್ರೈಟ್‌ಟಾರೋ(H)$) ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ:

ಇಲ್ಲಿ $\varkappa$ ಎಂಬುದು ಮಾಧ್ಯಮದ (ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್) ಕಾಂತೀಯ ಸಂವೇದನೆಯಾಗಿದೆ. ದುರ್ಬಲ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳಲ್ಲಿನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಬಲದ ಮೇಲೆ "ಕ್ಲಾಸಿಕಲ್" ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ನ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ಚಿತ್ರ 1 ತೋರಿಸುತ್ತದೆ.

ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಸ್

ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಪದಾರ್ಥಗಳನ್ನು ದುರ್ಬಲ ಕಾಂತೀಯ ವಸ್ತುಗಳು ಎಂದು ವರ್ಗೀಕರಿಸಲಾಗಿದೆ. ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಅಣುಗಳು ಶಾಶ್ವತ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ ($\overrightarrow(p_m)$). ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಸೂತ್ರದಿಂದ ಲೆಕ್ಕಹಾಕಲಾಗುತ್ತದೆ:

$\overrightarrow(p_m)$ ನ ದಿಕ್ಕು $\overrightarrow(B)$ ನೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾದಾಗ ಕನಿಷ್ಠ ಶಕ್ತಿಯ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಸಾಧಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಬೋಲ್ಟ್ಜ್‌ಮನ್ ವಿತರಣೆಗೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುವನ್ನು ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಕ್ಕೆ ಪರಿಚಯಿಸಿದಾಗ, ಅದರ ಅಣುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ಆದ್ಯತೆಯ ದೃಷ್ಟಿಕೋನವು ಕ್ಷೇತ್ರದ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಕಾಣಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ವಸ್ತುವಿನ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಕಾಣಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಬಾಹ್ಯ ಕ್ಷೇತ್ರದೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅದಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ ಅದನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುತ್ತದೆ. $\overrightarrow(p_m)$ ಮತ್ತು $\overrightarrow(B)$ ದಿಕ್ಕಿನ ನಡುವಿನ ಕೋನವು ಬದಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ಬೋಲ್ಟ್ಜ್‌ಮನ್ ವಿತರಣೆಗೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ಮರುನಿರ್ದೇಶನವು ಪರಸ್ಪರ ಪರಮಾಣುಗಳ ಘರ್ಷಣೆ ಮತ್ತು ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಸಂವೇದನಾಶೀಲತೆ ($\varkappa $) ಕ್ಯೂರಿಯ ನಿಯಮದ ಪ್ರಕಾರ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ:

ಅಥವಾ ಕ್ಯೂರಿ-ವೈಸ್ ಕಾನೂನು:

C ಮತ್ತು C" ಗಳು ಕ್ಯೂರಿ ಸ್ಥಿರಾಂಕಗಳಾಗಿವೆ, $\ತ್ರಿಕೋನ $ ಎಂಬುದು ಶೂನ್ಯಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚಿನ ಅಥವಾ ಕಡಿಮೆ ಇರುವ ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್‌ನ ಕಾಂತೀಯ ಸಂವೇದನೆ ($\varkappa $) ಶೂನ್ಯಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಆದರೆ, ಡಯಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್‌ನಂತೆ ಇದು ತುಂಬಾ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ.

ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯ ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳು, ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಲೋಹಗಳು ಮತ್ತು ಆಂಟಿಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಲಾಗಿದೆ.

ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಲೋಹಗಳಿಗೆ, ಕಾಂತೀಯ ಸಂವೇದನೆಯು ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವುದಿಲ್ಲ. ಈ ಲೋಹಗಳು ದುರ್ಬಲವಾಗಿ ಕಾಂತೀಯವಾಗಿವೆ $\varkappa \ಅಂದಾಜು (10)^(-6).$

ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳಲ್ಲಿ ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ರೆಸೋನೆನ್ಸ್ ಎಂಬ ವಿದ್ಯಮಾನವಿದೆ. ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿರುವ ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುವಿನಲ್ಲಿ, ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಆವರ್ತಕ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ರಚಿಸಲಾಗಿದೆ ಎಂದು ನಾವು ಊಹಿಸೋಣ, ಈ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ಗೆ ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಕ್ಷೇತ್ರದೊಂದಿಗೆ ಪರಮಾಣುವಿನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಬಲದ ಒಂದು ಕ್ಷಣವನ್ನು ರಚಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ($\overrightarrow(M)$) ಇದು $\overrightarrow(p_m)$ ಮತ್ತು $ ನಡುವಿನ ಕೋನವನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸುತ್ತದೆ. \overrightarrow(B).$ ಪರ್ಯಾಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಆವರ್ತನ ಮತ್ತು ಪರಮಾಣು ಚಲನೆಯ ಪೂರ್ವಭಾವಿ ಆವರ್ತನವು ಹೊಂದಿಕೆಯಾದರೆ, ಪರ್ಯಾಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಿಂದ ರಚಿಸಲಾದ ಟಾರ್ಕ್ ನಿರಂತರವಾಗಿ $\overrightarrow(p_m)$ ಮತ್ತು $ ನಡುವಿನ ಕೋನವನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುತ್ತದೆ. \overrightarrow(B)$, ಅಥವಾ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ವಿದ್ಯಮಾನವನ್ನು ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ರೆಸೋನೆನ್ಸ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ದುರ್ಬಲ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳಲ್ಲಿ, ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳಲ್ಲಿನ ಕಾಂತೀಯೀಕರಣವು ಕ್ಷೇತ್ರದ ಶಕ್ತಿಗೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಸೂತ್ರ (3) (Fig. 2) ಮೂಲಕ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಗಳು

ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳನ್ನು ಹೆಚ್ಚು ಕಾಂತೀಯ ವಸ್ತುಗಳು ಎಂದು ವರ್ಗೀಕರಿಸಲಾಗಿದೆ. ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರವೇಶಸಾಧ್ಯತೆಯು ದೊಡ್ಡ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ತಲುಪುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರ ಮತ್ತು ಹಿಂದಿನ ಇತಿಹಾಸವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವ ಆಯಸ್ಕಾಂತಗಳನ್ನು ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳು ಶೇಷ ಕಾಂತೀಕರಣವನ್ನು ಹೊಂದಬಹುದು.

ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್‌ಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಸಂವೇದನೆಯು ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಶಕ್ತಿಯ ಕಾರ್ಯವಾಗಿದೆ. J(H) ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 3. ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಸ್ಯಾಚುರೇಶನ್ ಮಿತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ ($J_(nas)$).

ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಸ್ಯಾಚುರೇಶನ್ ಮಿತಿಯ ಅಸ್ತಿತ್ವವು ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಗಳ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಕೆಲವು ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣಗಳ ಮರುನಿರ್ದೇಶನದಿಂದ ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ ಎಂದು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ. ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಗಳಲ್ಲಿ, ಹಿಸ್ಟರೆಸಿಸ್ನ ವಿದ್ಯಮಾನವನ್ನು ಗಮನಿಸಲಾಗಿದೆ (ಚಿತ್ರ 4).

ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಗಳನ್ನು ಪ್ರತಿಯಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಲಾಗಿದೆ:

1. ಕಾಂತೀಯವಾಗಿ ಮೃದು. ಹೆಚ್ಚಿನ ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರವೇಶಸಾಧ್ಯತೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ವಸ್ತುಗಳು, ಸುಲಭವಾಗಿ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸ್ ಮತ್ತು ಡಿಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸ್ ಆಗುತ್ತವೆ. ಅವುಗಳನ್ನು ಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕಲ್ ಇಂಜಿನಿಯರಿಂಗ್ನಲ್ಲಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅಲ್ಲಿ ಅವರು ಪರ್ಯಾಯ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳೊಂದಿಗೆ ಕೆಲಸ ಮಾಡುತ್ತಾರೆ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ ಟ್ರಾನ್ಸ್ಫಾರ್ಮರ್ಗಳಲ್ಲಿ.
2. ಕಾಂತೀಯವಾಗಿ ಕಠಿಣ. ತುಲನಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಕಡಿಮೆ ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರವೇಶಸಾಧ್ಯತೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ವಸ್ತುಗಳು, ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸ್ ಮಾಡಲು ಮತ್ತು ಡಿಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸ್ ಮಾಡಲು ಕಷ್ಟ. ಈ ವಸ್ತುಗಳನ್ನು ಶಾಶ್ವತ ಆಯಸ್ಕಾಂತಗಳನ್ನು ರಚಿಸಲು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಉದಾಹರಣೆ 1

ನಿಯೋಜನೆ: ಫೆರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ಗಾಗಿ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 3. ಜೆ(ಎಚ್). B(H) ಕರ್ವ್ ಅನ್ನು ಎಳೆಯಿರಿ. ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ಗೆ ಸ್ಯಾಚುರೇಶನ್ ಇದೆಯೇ, ಏಕೆ?

ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ ಸಂಬಂಧದಿಂದ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ವೆಕ್ಟರ್ಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ:

\[(\ overrightarrow(B)=\overrightarrow(J\ )+\mu )_0\overrightarrow(H)\ \left(1.1\right),\]

ನಂತರ ಕರ್ವ್ B(H) ಶುದ್ಧತ್ವವನ್ನು ತಲುಪುವುದಿಲ್ಲ. ಬಾಹ್ಯ ಕಾಂತಕ್ಷೇತ್ರದ ಬಲದ ಮೇಲೆ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಅವಲಂಬನೆಯ ಗ್ರಾಫ್ ಅನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವಂತೆ ಪ್ರಸ್ತುತಪಡಿಸಬಹುದು. 5. ಅಂತಹ ವಕ್ರರೇಖೆಯನ್ನು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಕರ್ವ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಉತ್ತರ: ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಕರ್ವ್‌ಗೆ ಯಾವುದೇ ಶುದ್ಧತ್ವವಿಲ್ಲ.

ಉದಾಹರಣೆ 2

ನಿಯೋಜನೆ: ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಸಂವೇದನಾಶೀಲತೆಯ ಫಾರ್ಮುಲಾವನ್ನು ಪಡೆದುಕೊಳ್ಳಿ $(\varkappa)$, ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟ್ನ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಯಾಂತ್ರಿಕತೆಯು ಧ್ರುವೀಯ ಡೈಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್ಸ್ನ ವಿದ್ಯುದೀಕರಣದ ಕಾರ್ಯವಿಧಾನವನ್ನು ಹೋಲುತ್ತದೆ ಎಂದು ತಿಳಿದುಕೊಳ್ಳಿ. Z ಅಕ್ಷದ ಮೇಲೆ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣದಲ್ಲಿ ಅಣುವಿನ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣದ ಸರಾಸರಿ ಮೌಲ್ಯಕ್ಕಾಗಿ, ನಾವು ಸೂತ್ರವನ್ನು ಬರೆಯಬಹುದು:

\[\left\langle p_(mz)\right\rangle =p_mL\left(\beta \right)\left(2.1\right),\]

ಇಲ್ಲಿ $L\left(\beta \right)=cth\left(\beta \right)-\frac(1)(\beta )$ ಎಂಬುದು $\beta =\frac(p_mB)(kT) ಜೊತೆಗೆ ಲ್ಯಾಂಗೆವಿನ್ ಕಾರ್ಯವಾಗಿದೆ. $

ಹೆಚ್ಚಿನ ತಾಪಮಾನ ಮತ್ತು ಸಣ್ಣ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳಲ್ಲಿ, ನಾವು ಅದನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ:

ಆದ್ದರಿಂದ, $\beta \ll 1$ $cth\left(\beta \right)=\frac(1)(\beta )+\frac(\beta )(3)-\frac((\beta )^3 )(45)+\ಡಾಟ್ಸ್ $ , $\beta $ ನಲ್ಲಿ ರೇಖೀಯ ಪದದಿಂದ ಕಾರ್ಯವನ್ನು ನಿರ್ಬಂಧಿಸುವುದು ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ:

ಫಲಿತಾಂಶವನ್ನು (2.3) (2.1) ಗೆ ಬದಲಿಸಿ, ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ:

\[\left\langle p_(mz)\right\rangle =p_m\frac(p_mB)(3kT)=\frac((p_m)^2B)(3kT)\ \left(2.4\right).\]

ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಫೀಲ್ಡ್ ಸ್ಟ್ರೆಂತ್ ಮತ್ತು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ($\overrightarrow(B)=\mu (\mu )_0\overrightarrow(H)$) ನಡುವಿನ ಸಂಬಂಧವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು, ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರವೇಶಸಾಧ್ಯತೆಯು ಏಕತೆಯಿಂದ ಸ್ವಲ್ಪ ಭಿನ್ನವಾಗಿದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡು, ನಾವು ಮಾಡಬಹುದು ಬರೆಯಿರಿ:

\[\left\langle p_(mz)\right\rangle =\frac((p_m)^2(\mu )_0H)(3kT)\left(2.5\right).\]

ನಂತರ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಈ ರೀತಿ ಕಾಣುತ್ತದೆ:

ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೈಸೇಶನ್ ಮಾಡ್ಯುಲಸ್ ಮತ್ತು ವೋಲ್ಟೇಜ್ ವೆಕ್ಟರ್ ಮಾಡ್ಯುಲಸ್ ನಡುವಿನ ಸಂಬಂಧವು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ ಎಂದು ತಿಳಿಯುವುದು:

ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಸಂವೇದನಾಶೀಲತೆಗಾಗಿ ನಾವು ಹೊಂದಿದ್ದೇವೆ:

\[\varkappa =\frac((p_m)^2m_0n)(3kT)\ .\]

ಉತ್ತರ: $\varkappa =\frac((p_m)^2(\mu )_0n)(3kT)\ .$