ಗಂ c = ಗಂ d , (4.7)

ಎಲ್ಲಿ ಗಂಸಿ- ದ್ರವದ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರಕ್ಕೆ ಅಂತರ, ಮೀ;

ಎಚ್ ಡಿ- ದ್ರವದ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರಕ್ಕೆ ಅಂತರ, ಮೀ.

ಕೆಲವು ಒತ್ತಡವು ದ್ರವದ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿಯೂ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸಿದರೆ ಆರ್ , ನಂತರ ಸಮತಟ್ಟಾದ ಗೋಡೆಯ ಮೇಲಿನ ಒಟ್ಟು ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಒತ್ತಡದ ಬಲವು ಇದಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ:

ಆರ್ = (ಆರ್ + ρ · ಜಿ· ಗಂ) ಎಫ್, (4.8)

ಎಲ್ಲಿ ಆರ್ - ದ್ರವದ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಒತ್ತಡ, ಪ.

ವಿವಿಧ ಟ್ಯಾಂಕ್‌ಗಳು, ಕೊಳವೆಗಳು ಮತ್ತು ಇತರ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ರಚನೆಗಳ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡುವಾಗ ಸಮತಟ್ಟಾದ ಗೋಡೆಗಳ ಮೇಲೆ ದ್ರವ ಒತ್ತಡದ ಬಲವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಹೆಚ್ಚಾಗಿ ಎದುರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಒತ್ತಡ.

ಸಮತಲಒತ್ತಡ ಬಲದ ಘಟಕಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಅಂಜೂರವನ್ನು ನೋಡಿ. 4.5ಈ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಲಂಬವಾದ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣದಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಒತ್ತಡದ ಬಲಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಇದನ್ನು ಸೂತ್ರದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:

ಆರ್ x = ρ · ಜಿ· ಗಂಸಿ ಎಫ್ y , (4.9)

ಎಲ್ಲಿ ಆರ್ X- ಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡದ ಬಲದ ಸಮತಲ ಘಟಕ, ಎನ್;

ಎಫ್- ಮೇಲ್ಮೈಯ ಲಂಬ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣ, ಮೀ 2.

ಲಂಬವಾದಒತ್ತಡ ಬಲದ ಘಟಕಒತ್ತಡದ ದೇಹದ ಪರಿಮಾಣದಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಸೂತ್ರದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:

ಆರ್ y = ρ · ಜಿ· ವಿ, (4.10)

ಎಲ್ಲಿ ಆರ್ನಲ್ಲಿ- ಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡದ ಬಲದ ಲಂಬ ಅಂಶ, ಎನ್;

ವಿ- ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಸಂಪುಟಗಳ ಸಂಕಲನದ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಪಡೆದ ಒಟ್ಟು ಪರಿಮಾಣ ΔV , ಮೀ 3.

ಸಂಪುಟ ವಿ ಎಂದು ಕರೆದರು ದೇಹದ ಒತ್ತಡಮತ್ತು ದ್ರವದ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈ ಮಟ್ಟದಿಂದ ಮೇಲಿನಿಂದ ಸೀಮಿತವಾಗಿರುವ ದ್ರವದ ಪರಿಮಾಣವನ್ನು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತದೆ, ಕೆಳಗಿನಿಂದ ದ್ರವದಿಂದ ತೇವಗೊಳಿಸಲಾದ ಗೋಡೆಯ ಬಾಗಿದ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಮತ್ತು ಗೋಡೆಯ ಗಡಿಗಳ ಮೂಲಕ ಎಳೆಯುವ ಲಂಬ ಮೇಲ್ಮೈಗಳಿಂದ ಬದಿಗಳಿಂದ.

ಒಟ್ಟು ದ್ರವ ಒತ್ತಡದ ಬಲ ಫಲಿತಾಂಶದ ಶಕ್ತಿ ಎಂದು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾಗಿದೆ ಆರ್ ಎಕ್ಸ್ಮತ್ತು RUಸೂತ್ರದ ಪ್ರಕಾರ:

ಆರ್ = √ಪ x 2 + ಪ y 2, (4.11)

ಎಲ್ಲಿ ಆರ್ - ಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಒತ್ತಡದ ಒಟ್ಟು ಬಲ, ಎನ್.

ಮೂಲೆ β , ಹಾರಿಜಾನ್‌ನೊಂದಿಗೆ ಫಲಿತಾಂಶದಿಂದ ಕೂಡಿದೆ, ಸೂತ್ರವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಸ್ಥಿತಿಯಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:

tg β = ಆರ್ y/ ಆರ್ x, (4.12)

ಎಲ್ಲಿ β - ಹಾರಿಜಾನ್‌ನೊಂದಿಗೆ ಫಲಿತಾಂಶದಿಂದ ಮಾಡಿದ ಕೋನ, ಆಲಿಕಲ್ಲು ಮಳೆ.

ಪೈಪ್ ಗೋಡೆಗಳ ಮೇಲೆ ದ್ರವದ ಒತ್ತಡ.

ಒತ್ತಡದ ಬಲವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸೋಣ ಆರ್ ಉದ್ದನೆಯ ಸುತ್ತಿನ ಪೈಪ್ನ ಗೋಡೆಯ ಮೇಲೆ ದ್ರವ ಎಲ್ ಆಂತರಿಕ ವ್ಯಾಸದೊಂದಿಗೆ ಡಿ .

ಪೈಪ್ನಲ್ಲಿನ ದ್ರವದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯನ್ನು ನಿರ್ಲಕ್ಷಿಸಿ, ನಾವು ಸಮತೋಲನ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ರಚಿಸುತ್ತೇವೆ:

ಪ· ಎಲ್· ಡಿ = ಪ x = ಪ y= ಪ , (4.13)

ಎಲ್ಲಿ ಎಲ್· ಡಿ - ಪೈಪ್ನ ವ್ಯಾಸದ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶ, ಮೀ 2;

ಪ- ಪೈಪ್ ಗೋಡೆಯ ಮೇಲೆ ದ್ರವ ಒತ್ತಡದ ಅಗತ್ಯ ಬಲ, ಎನ್.

ಅಗತ್ಯ ಪೈಪ್ ಗೋಡೆಯ ದಪ್ಪ ಸೂತ್ರದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:

δ = ಪ· ಡಿ / (2σ ), (4.14)

ಎಲ್ಲಿ σ - ಗೋಡೆಯ ವಸ್ತುಗಳ ಅನುಮತಿಸುವ ಕರ್ಷಕ ಶಕ್ತಿ, ಪ.

ಸೂತ್ರದಿಂದ ಪಡೆಯಲಾಗಿದೆ ( 4.14 ) ಫಲಿತಾಂಶವು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ α

δ = ಪ· ಡಿ / (2σ ) + α , (4.15)

ಎಲ್ಲಿ α ಸಂಭವನೀಯ ತುಕ್ಕು, ಕಡಿಮೆ ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಅಸಮರ್ಪಕತೆ ಇತ್ಯಾದಿಗಳನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವ ಸುರಕ್ಷತಾ ಅಂಶ.

α = 3…7.

ಕೆಲಸದ ಕಾರ್ಯವಿಧಾನ

5.2 ಒತ್ತಡವನ್ನು ಅಳೆಯುವ ಸಾಧನಗಳೊಂದಿಗೆ ನೀವೇ ಪರಿಚಿತರಾಗಿರಿ.

5.3 ವಿಭಿನ್ನ ಒತ್ತಡದ ಆಯಾಮಗಳನ್ನು ಪರಿವರ್ತಿಸಿ ತಾಂತ್ರಿಕ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳುಅಂತರಾಷ್ಟ್ರೀಯ SI ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ಒತ್ತಡದ ಆಯಾಮದಲ್ಲಿ - ಪ:

740 mmHg ಕಲೆ.;

2300 ಮಿಮೀ ನೀರು. ಕಲೆ.;

1.3 ನಲ್ಲಿ;

2.4 ಬಾರ್;

0.6 ಕೆಜಿ/ಸೆಂ 2;

2500 N/cm2.

5.4 ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಬಗೆಹರಿಸು:

5.4.1. ನೀರನ್ನು ಸಂಗ್ರಹಿಸಲು ಆಯತಾಕಾರದ ತೆರೆದ ತೊಟ್ಟಿಯನ್ನು ವಿನ್ಯಾಸಗೊಳಿಸಲಾಗಿದೆ. ಅಗಲ ಇದ್ದರೆ ಗೋಡೆಗಳು ಮತ್ತು ತೊಟ್ಟಿಯ ಕೆಳಭಾಗದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡದ ಪಡೆಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿ ಎ , ಉದ್ದ ಬಿ , ಪರಿಮಾಣ ವಿ . ನಿಂದ ಡೇಟಾವನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಿ ಟೇಬಲ್ 5.1 (ಬೆಸ ಆಯ್ಕೆಗಳು ).

ಕೋಷ್ಟಕ 5.1

ಬೆಸ ಆಯ್ಕೆಗಳಿಗಾಗಿ ಡೇಟಾ (ಷರತ್ತು 5.4.1.)

ಆಯ್ಕೆಗಳು	ಆಯ್ಕೆ
ವಿ, ಮೀ 3
a, m
ಬಿ, ಎಂ
ಆಯ್ಕೆಗಳು	ಆಯ್ಕೆ
ವಿ, ಮೀ 3
a, m
ಬಿ, ಎಂ

5.4.2. ಸಿಲಿಂಡರ್‌ನ ವ್ಯಾಸವು ಹೆಸರಿನಲ್ಲಿರುವ (ಪಾಸ್‌ಪೋರ್ಟ್) ಅಕ್ಷರಗಳ ಸಂಖ್ಯೆಗೆ ಅನುರೂಪವಾಗಿದ್ದರೆ, ಲಂಬವಾಗಿ ನೆಲೆಗೊಂಡಿರುವ ಸಿಲಿಂಡರ್‌ನ ಕೆಳಭಾಗ ಮತ್ತು ಬದಿಯ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ದ್ರವ ಒತ್ತಡದ ಬಲಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿ, ಇದರಲ್ಲಿ ನೀರನ್ನು ಸಂಗ್ರಹಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಮೀ,ಮತ್ತು ಸಿಲಿಂಡರ್ನ ಎತ್ತರವು ಉಪನಾಮದಲ್ಲಿರುವ ಅಕ್ಷರಗಳ ಸಂಖ್ಯೆ ಮೀ (ಸಹ ಆಯ್ಕೆಗಳು ).

5.5 ಒಂದು ತೀರ್ಮಾನವನ್ನು ಬರೆಯಿರಿ.

6.1. ಒತ್ತಡವನ್ನು ಅಳೆಯಲು ಸಾಧನಗಳ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ಬರೆಯಿರಿ: ಚಿತ್ರ. 4.1 ದ್ರವ ಮಾಪಕಗಳು ( ವರ್ 1…6; 19…24), ಅಕ್ಕಿ. 4.2 ಒತ್ತಡದ ಮಾಪಕಗಳು ಮತ್ತು ನಿರ್ವಾತ ಮಾಪಕಗಳು ( ವರ್ 7…12; 25…30) ಮತ್ತು ಚಿತ್ರ. 4.3 ಭೇದಾತ್ಮಕ ಒತ್ತಡದ ಮಾಪಕಗಳು ( ವರ್ 13…18; 31…36) ಸ್ಥಾನಗಳನ್ನು ಪಟ್ಟಿ ಮಾಡಿ ಮತ್ತು ವಿಶೇಷಣಗಳನ್ನು ಒದಗಿಸಿ. ಮುನ್ನಡೆ ಸಣ್ಣ ವಿವರಣೆಯೋಜನೆ.

6.2 ವಿವಿಧ ತಾಂತ್ರಿಕ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳ ಒತ್ತಡದ ಆಯಾಮಗಳನ್ನು ಅಂತರರಾಷ್ಟ್ರೀಯ SI ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ಒತ್ತಡದ ಆಯಾಮಗಳಾಗಿ ಪರಿವರ್ತಿಸುವುದನ್ನು ಬರೆಯಿರಿ - ಪ (ಷರತ್ತು 5.3).

6.3. ನೀಡಿರುವ ಒಂದು ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಪರಿಹರಿಸಿ ಪಿ.ಪಿ. 5.4.1ಮತ್ತು 5.4.2 , ಆಯ್ಕೆಮಾಡಿದ ಆಯ್ಕೆಯ ಪ್ರಕಾರ, ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕವಾಗಿ PAPP ಪುಟದಲ್ಲಿನ ಜರ್ನಲ್‌ನಲ್ಲಿರುವ ವಿದ್ಯಾರ್ಥಿಯ ಸರಣಿ ಸಂಖ್ಯೆಗೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

6.4 ಮಾಡಿದ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಕೆಲಸದ ಬಗ್ಗೆ ತೀರ್ಮಾನವನ್ನು ಬರೆಯಿರಿ.

7 ಭದ್ರತಾ ಪ್ರಶ್ನೆಗಳು

7.1. ಯಾವ ಘಟಕಗಳಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ?

7.2 ಸಂಪೂರ್ಣ ಮತ್ತು ಗೇಜ್ ಒತ್ತಡ ಎಂದರೇನು?

7.3 ನಿರ್ವಾತ ಎಂದರೇನು, ನಿರ್ವಾತದಲ್ಲಿ ಸಂಪೂರ್ಣ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಹೇಗೆ ನಿರ್ಧರಿಸುವುದು?

7.4. ಯಾವ ಉಪಕರಣಗಳು ಅಧಿಕ ಒತ್ತಡ ಮತ್ತು ನಿರ್ವಾತವನ್ನು ಅಳೆಯುತ್ತವೆ?

7.5 ಪಾಸ್ಕಲ್ ಕಾನೂನನ್ನು ಹೇಗೆ ರೂಪಿಸಲಾಗಿದೆ? ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಪ್ರೆಸ್ನ ಒತ್ತುವ ಬಲವನ್ನು ಹೇಗೆ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ?

7.6. ಲಂಬ, ಅಡ್ಡ ಮತ್ತು ಇಳಿಜಾರಾದ ಫ್ಲಾಟ್ ಗೋಡೆಗಳ ಮೇಲೆ ದ್ರವದ ಒತ್ತಡದ ಬಲವನ್ನು ಹೇಗೆ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ? ಈ ಬಲವು ಹೇಗೆ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ? ಅದರ ಅಪ್ಲಿಕೇಶನ್ ಪಾಯಿಂಟ್ ಎಲ್ಲಿದೆ?

ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಪಾಠ ಸಂಖ್ಯೆ 5

ನೆಲೆಗೊಳ್ಳುವ ಟ್ಯಾಂಕ್ ವಿನ್ಯಾಸ, ಅದರ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರದ ಅಧ್ಯಯನ

ಉತ್ಪಾದಕತೆ ಮತ್ತು ನೆಲೆಗೊಳ್ಳುವ ಪ್ರದೇಶ

ಕೆಲಸದ ಗುರಿ

1.1. ವಿವಿಧ ಸೆಟ್ಲಿಂಗ್ ಟ್ಯಾಂಕ್‌ಗಳ ವಿನ್ಯಾಸದ ಅಧ್ಯಯನ.

1.2. ನೆಲೆಗೊಳ್ಳುವ ತೊಟ್ಟಿಯ ಉತ್ಪಾದಕತೆ ಮತ್ತು ನೆಲೆಗೊಳ್ಳುವ ಪ್ರದೇಶವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವಲ್ಲಿ ಕೌಶಲ್ಯಗಳನ್ನು ತುಂಬುವುದು.

ವಾತಾವರಣದ ಒತ್ತಡ. ದೇಹದ ಮೇಲೆ ವಾತಾವರಣದ ಒತ್ತಡದ ಪ್ರಭಾವ. ಮೌಂಟೇನ್ ಮತ್ತು ಡಿಕಂಪ್ರೆಷನ್ ಕಾಯಿಲೆ.

ಪರಮಾಣು ಶಾಲೆ, ಹೆರಾಕ್ಲಿಟಸ್ನ ಬೋಧನೆಗಳು. ಸಾಕ್ರಟೀಸ್‌ನ ಮಾನವಕೇಂದ್ರಿತತೆ ಮತ್ತು ನೈತಿಕ ವಿಚಾರವಾದ.

B. ರಷ್ಯಾದ ಅತಿದೊಡ್ಡ ರಾಜಕೀಯ ಕೇಂದ್ರಗಳು: ಗಲಿಷಿಯಾ-ವೋಲಿನ್ ಮತ್ತು ವ್ಲಾಡಿಮಿರ್-ಸುಜ್ಡಾಲ್ ಸಂಸ್ಥಾನಗಳು

ಹೆಚ್ಚಿದ ವಾತಾವರಣದ ಒತ್ತಡದ ಜೈವಿಕ ಪರಿಣಾಮ

ಇಳಿಜಾರಾದ ಗೋಡೆಯ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ವಿತರಿಸಿದ ಲೋಡ್ ಅನ್ನು ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಒಂದರೊಂದಿಗೆ ಬದಲಾಯಿಸೋಣ. ಇದನ್ನು ಮಾಡಲು, ಇಳಿಜಾರಾದ ಗೋಡೆಯ ಮೇಲೆ ಬಿಂದುವಿನ ಸ್ಥಾನವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಿರಿ ಡಿ, ಇದರಲ್ಲಿ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಒತ್ತಡದ ಬಲವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ಬಲವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವ ಹಂತವನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರ. ಈಗಾಗಲೇ ಹಲವಾರು ಬಾರಿ ಚರ್ಚಿಸಿದಂತೆ, ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ಸ್ನ ಮೂಲ ಸಮೀಕರಣಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ ಯಾವುದೇ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಒತ್ತಡವು ಎರಡು ಭಾಗಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿದೆ: ಬಾಹ್ಯ ಒತ್ತಡ P0, ದ್ರವದ ಎಲ್ಲಾ ಬಿಂದುಗಳಿಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿ ಹರಡುತ್ತದೆ, ಮತ್ತು ದ್ರವ ಕಾಲಮ್ನ ಒತ್ತಡ ಪ, ಈ ಹಂತದ ಇಮ್ಮರ್ಶನ್ ಆಳದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಹೆಚ್ಚುವರಿ ದ್ರವದ ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲು, ನಾವು ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರದ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುತ್ತೇವೆ, ಅದರ ಪ್ರಕಾರ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಫಲಿತಾಂಶದ ಬಲದ ಕ್ಷಣ 0X ಮೊತ್ತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆಘಟಕ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ಷಣಗಳು, ಅಂದರೆ.

ಎಲ್ಲಿ YD - ಫೋರ್ಸ್ ಅಪ್ಲಿಕೇಶನ್ ಪಾಯಿಂಟ್‌ನ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕ Fizb,

ವೈ- ಪ್ರಸ್ತುತ ಆಳ.

ಈ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯಲ್ಲಿ ಬದಲಾಯಿಸಲಾಗುತ್ತಿದೆ Fizbಮತ್ತು YDಅವಿಭಾಜ್ಯ, ಮೆಕ್ಯಾನಿಕ್ಸ್ನ ಉಲ್ಲೇಖಿಸಲಾದ ಸಮೀಕರಣಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ, ನಾವು ಹೊಂದಿರುತ್ತೇವೆ:

ಇಲ್ಲಿಂದ ನಾವು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸುತ್ತೇವೆ YDಇದರಲ್ಲಿ

ಭಾಗದ ಅಂಶದಲ್ಲಿನ ಅವಿಭಾಜ್ಯವು ಪ್ರದೇಶದ ಜಡತ್ವದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ ಎಸ್ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ 0Xಮತ್ತು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಸೂಚಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ Jx

ಇಂದ ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕ ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಪ್ರದೇಶದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣವು ತನ್ನದೇ ಆದ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣದ ಮೊತ್ತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ತಿಳಿದಿದೆ (ಈ ಪ್ರದೇಶದ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣವು ಅದರ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಮತ್ತು ಮೊದಲನೆಯದಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಅಕ್ಷ) ಮತ್ತು ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಅಕ್ಷದಿಂದ ಅದರ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರಕ್ಕೆ ಇರುವ ಅಂತರದ ಚೌಕದಿಂದ ಈ ಪ್ರದೇಶದ ಉತ್ಪನ್ನ

.

ಕೊನೆಯ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನವನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವುದು YDಅಂತಿಮವಾಗಿ ಹೀಗೆ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಬಹುದು:

.

ಹೀಗಾಗಿ, ಸ್ಥಾನಗಳಲ್ಲಿ ವ್ಯತ್ಯಾಸ ವೈಸೈಟ್ನ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದ (ಆಳಗಳು) (ಅಂದರೆ ಸಿ) ಮತ್ತು ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರ (ಅಂದರೆ ಡಿ) ಇದೆ

ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಈ ಕೆಳಗಿನ ತೀರ್ಮಾನಗಳನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಬಹುದು. ಬಾಹ್ಯ ಒತ್ತಡವು ಎರಡೂ ಬದಿಗಳಿಂದ ಗೋಡೆಯ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸಿದರೆ, ನಂತರ ಕಂಡುಬರುವ ಬಿಂದು ಡಿಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರವಾಗಲಿದೆ. ದ್ರವದ ಬದಿಯಲ್ಲಿರುವ ಬಾಹ್ಯ ಒತ್ತಡವು ಎದುರು ಭಾಗದ ಒತ್ತಡಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚಿದ್ದರೆ (ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ವಾತಾವರಣ), ನಂತರ ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರವು ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರದ ನಿಯಮಗಳ ಪ್ರಕಾರ ಎರಡು ಬಲಗಳ ಫಲಿತಾಂಶದ ಅನ್ವಯದ ಬಿಂದುವಾಗಿ ಇದೆ. : ಬಾಹ್ಯ ಒತ್ತಡದಿಂದ ರಚಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ಬಲ ಮತ್ತು ದ್ರವದ ತೂಕದಿಂದ ರಚಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ಬಲ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಹೆಚ್ಚಿನ ಬಾಹ್ಯ ಒತ್ತಡ, ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರವು ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರಕ್ಕೆ ಹತ್ತಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಡ್ರೈವಿನಲ್ಲಿ ತಾಂತ್ರಿಕ ಉಪಕರಣಗಳುಬಾಹ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು ಹತ್ತಾರು ಮತ್ತು ದ್ರವ ಕಾಲಮ್ನ ಎತ್ತರದಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಒತ್ತಡಕ್ಕಿಂತ ನೂರಾರು ಪಟ್ಟು ಹೆಚ್ಚು. ಆದ್ದರಿಂದ, ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಯಂತ್ರಗಳು ಮತ್ತು ಉಪಕರಣಗಳ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರದಲ್ಲಿ, ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರಗಳ ಸ್ಥಾನವು ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರಗಳೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುತ್ತದೆ ಎಂದು ಭಾವಿಸಲಾಗಿದೆ.

ಸಮತಟ್ಟಾದ ಗೋಡೆಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ಒತ್ತಡದಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಯ ಚಿತ್ರಾತ್ಮಕ ನಿರೂಪಣೆಯಾಗಿದೆ ಒತ್ತಡ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳು(ಅಕ್ಕಿ.). ರೇಖಾಚಿತ್ರದ ಪ್ರದೇಶವು ಒತ್ತಡದ ಬಲವನ್ನು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸುತ್ತದೆ, ಮತ್ತು ರೇಖಾಚಿತ್ರದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರವು ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಒತ್ತಡದ ಬಲವು ಹಾದುಹೋಗುವ ಬಿಂದುವಾಗಿದೆ.

ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸುವಾಗ, ಒತ್ತಡವನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಗೋಡೆಗೆ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ. ಆರ್= ರೋ + yh,ಆಳದಲ್ಲಿನ ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ಒತ್ತಡದ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುವುದು ನೇರ ರೇಖೆಯ ಸಮೀಕರಣವಾಗಿದೆ.

ಲಂಬ ಗೋಡೆಯ ಮೇಲೆ ಒತ್ತಡದ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಲು, ಒತ್ತಡದ ಬಲಗಳ ದಿಕ್ಕಿನೊಂದಿಗೆ (ದ್ರವದ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ಕೆಳಭಾಗದಲ್ಲಿ), ಈ ವಿಭಾಗಗಳ ತುದಿಗಳನ್ನು ಸಂಪರ್ಕಿಸುವ ಮೂಲಕ ಸಮತಲ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಆಯ್ದ ಪ್ರಮಾಣದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡವನ್ನು ರೂಪಿಸಿ. ಸರಳ ರೇಖೆ.

ಅಕ್ಕಿ. ಗೋಡೆಯ ಮೇಲೆ ಒತ್ತಡದ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸುವ ಉದಾಹರಣೆಗಳು:

ಸಂಪೂರ್ಣ ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ಒತ್ತಡದ ರೇಖಾಚಿತ್ರವು ಟ್ರೆಪೆಜಾಯಿಡ್ ಆಗಿದೆ, ಮತ್ತು ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಒತ್ತಡದ ರೇಖಾಚಿತ್ರವು ತ್ರಿಕೋನವಾಗಿದೆ (Fig. a).

ದ್ರವವು ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಸಮತಟ್ಟಾದ ಗೋಡೆಯು ಒಂದು ಕೋನದಲ್ಲಿ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಒಲವನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದರೆ a (Fig. ಬಿ),ನಂತರ ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ಸ್ನ ಮೂಲ ಸಮೀಕರಣವು ಈ ಕೆಳಗಿನ ರೂಪವನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ:

ಹೀಗಾಗಿ, ಇಳಿಜಾರಾದ ಗೋಡೆಯ ಮೇಲಿನ ಸಂಪೂರ್ಣ ಮತ್ತು ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ಒತ್ತಡದ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳು ಕ್ರಮವಾಗಿ ಇಳಿಜಾರಾದ ಟ್ರೆಪೆಜಾಯಿಡ್ ಮತ್ತು ಇಳಿಜಾರಾದ ತ್ರಿಕೋನವನ್ನು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತವೆ.

ಎರಡೂ ಬದಿಗಳಲ್ಲಿ ದ್ರವಕ್ಕೆ ಒಡ್ಡಿಕೊಳ್ಳುವ ಸಮತಟ್ಟಾದ ಗೋಡೆಯು ಲಂಬವಾಗಿದ್ದರೆ, ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ಒತ್ತಡದ ಸಮಾನಾಂತರ ಮತ್ತು ವಿರುದ್ಧವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಿದ ಶಕ್ತಿಗಳು ಅದರ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ. ಲಂಬ ಗೋಡೆಯ ಮೇಲಿನ ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ಒತ್ತಡದ ರೇಖಾಚಿತ್ರವು ಲಂಬವಾದ ಟ್ರೆಪೆಜಾಯಿಡ್ ಆಗಿದೆ.

ತೊಟ್ಟಿಯ ಸಮತಲ ಕೆಳಭಾಗದಲ್ಲಿರುವ ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ಒತ್ತಡದ ರೇಖಾಚಿತ್ರವು ಒಂದು ಆಯತವಾಗಿದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಸ್ಥಿರ ಆಳದಲ್ಲಿ ಕೆಳಭಾಗದ ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಒತ್ತಡವು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಹಡಗುಗಳ ಸಂವಹನ ಕಾನೂನು- ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ಸ್ ನಿಯಮಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದಾಗಿದೆ, ಇದು ಸಂವಹನ ಹಡಗುಗಳಲ್ಲಿ ಭೂಮಿಯ ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಹತ್ತಿರವಿರುವ ಬಿಂದುವಿನಿಂದ ಎಣಿಸುವ ಏಕರೂಪದ ದ್ರವಗಳ ಮಟ್ಟವು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ಹೇಳುತ್ತದೆ.

1. ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ನಿಯಮಗಳನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವ ವಿಧಾನಗಳು

1. ವಿಶ್ಲೇಷಣಾತ್ಮಕ.ಈ ವಿಧಾನವನ್ನು ಬಳಸುವ ಉದ್ದೇಶವು ದ್ರವದ ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರದ ಮತ್ತು ಕ್ರಿಯಾತ್ಮಕ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳ ನಡುವಿನ ಸಂಬಂಧವನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸುವುದು. ಈ ಉದ್ದೇಶಕ್ಕಾಗಿ, ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರದ ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ; ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ದ್ರವದ ಚಲನೆ ಮತ್ತು ಸಮತೋಲನದ ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ಪಡೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಸಮೀಕರಣಗಳ ಅನ್ವಯವನ್ನು ಸರಳೀಕರಿಸಲು, ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರವು ಮಾದರಿ ದ್ರವಗಳನ್ನು ಬಳಸುತ್ತದೆ: ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ನಿರಂತರ ದ್ರವ.

ವ್ಯಾಖ್ಯಾನದ ಪ್ರಕಾರ, ಈ ನಿರಂತರತೆಯ (ಘನ ದ್ರವ) ಒಂದು ನಿಯತಾಂಕವು ಅದರ ಉತ್ಪನ್ನವನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಂತೆ, ಪ್ರತಿ ಹಂತದಲ್ಲಿ, ವಿಶೇಷ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಿಲ್ಲದ ಹೊರತು ನಿರಂತರವಾಗಿರುವುದಿಲ್ಲ.

ಈ ಊಹೆಯು ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದ ನಿರಂತರತೆಯ ಪ್ರತಿ ಹಂತದಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಯಾಂತ್ರಿಕ ಚಲನೆ ಮತ್ತು ಸಮತೋಲನದ ಚಿತ್ರವನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಲು ನಮಗೆ ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ. ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕ ಸಮಸ್ಯೆಗಳ ಪರಿಹಾರವನ್ನು ಸುಲಭಗೊಳಿಸಲು ಬಳಸಲಾಗುವ ಮತ್ತೊಂದು ತಂತ್ರವೆಂದರೆ ಮೂರು-ಆಯಾಮದ ಪ್ರಕರಣಕ್ಕೆ ಕೆಳಗಿನ ಸಾಮಾನ್ಯೀಕರಣದೊಂದಿಗೆ ಏಕ-ಆಯಾಮದ ಪ್ರಕರಣಕ್ಕೆ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಪರಿಹರಿಸುವುದು. ಸತ್ಯವೆಂದರೆ ಅಂತಹ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ ಅಧ್ಯಯನದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ನಿಯತಾಂಕದ ಸರಾಸರಿ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸುವುದು ತುಂಬಾ ಕಷ್ಟವಲ್ಲ. ಇದರ ನಂತರ, ನೀವು ಹೆಚ್ಚಾಗಿ ಬಳಸಲಾಗುವ ಇತರ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ಪಡೆಯಬಹುದು.

ಆದಾಗ್ಯೂ, ಈ ವಿಧಾನವು ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕ ದ್ರವ ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರದಂತೆ, ಅದರ ಸಾರವು ಕಟ್ಟುನಿಟ್ಟಾಗಿ ಗಣಿತದ ವಿಧಾನವಾಗಿದೆ, ಯಾವಾಗಲೂ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಪರಿಹರಿಸಲು ಅಗತ್ಯವಾದ ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕ ಕಾರ್ಯವಿಧಾನಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೂ ಇದು ಸಮಸ್ಯೆಯ ಸಾಮಾನ್ಯ ಸ್ವರೂಪವನ್ನು ಬಹಿರಂಗಪಡಿಸುವ ಉತ್ತಮ ಕೆಲಸವನ್ನು ಮಾಡುತ್ತದೆ.

2. ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ.ಈ ವಿಧಾನದ ಮುಖ್ಯ ತಂತ್ರವೆಂದರೆ ಮಾದರಿಗಳ ಬಳಕೆ, ಹೋಲಿಕೆಗಳ ಸಿದ್ಧಾಂತದ ಪ್ರಕಾರ: ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಪಡೆದ ಡೇಟಾವನ್ನು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ಅನ್ವಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ವಿಶ್ಲೇಷಣಾತ್ಮಕ ಫಲಿತಾಂಶಗಳನ್ನು ಪರಿಷ್ಕರಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗುತ್ತದೆ.

ಮೇಲಿನ ಎರಡು ವಿಧಾನಗಳ ಸಂಯೋಜನೆಯು ಉತ್ತಮ ಆಯ್ಕೆಯಾಗಿದೆ.

ಆಧುನಿಕ ವಿನ್ಯಾಸ ಪರಿಕರಗಳ ಬಳಕೆಯಿಲ್ಲದೆ ಆಧುನಿಕ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ಸ್ ಅನ್ನು ಕಲ್ಪಿಸುವುದು ಕಷ್ಟ: ಇವುಗಳು ಹೆಚ್ಚಿನ ವೇಗದ ಸ್ಥಳೀಯ ಜಾಲಗಳು, ಸ್ವಯಂಚಾಲಿತ ಡಿಸೈನರ್ ಕಾರ್ಯಸ್ಥಳ, ಇತ್ಯಾದಿ.

ಆದ್ದರಿಂದ, ಆಧುನಿಕ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ಸ್ ಅನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಕಂಪ್ಯೂಟೇಶನಲ್ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ಸ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ದ್ರವ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು

ಅನಿಲವು ಮ್ಯಾಟರ್‌ನ ಮುಂದಿನ ಒಟ್ಟು ಸ್ಥಿತಿಯಾಗಿರುವುದರಿಂದ, ಈ ವಸ್ತುವಿನ ರೂಪಗಳು ಎರಡೂ ಒಟ್ಟು ಸ್ಥಿತಿಗಳಿಗೆ ಸಾಮಾನ್ಯವಾದ ಆಸ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ. ಈ ಆಸ್ತಿ ವಹಿವಾಟು.

ದ್ರವತೆಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ, ವಸ್ತುವಿನ ದ್ರವ ಮತ್ತು ಅನಿಲದ ಒಟ್ಟು ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿದ ನಂತರ, ದ್ರವವು ಅದನ್ನು ಇನ್ನು ಮುಂದೆ ಸಂಕುಚಿತಗೊಳಿಸದ (ಅಥವಾ ಅನಂತವಾಗಿ ಸಂಕುಚಿತಗೊಳಿಸಬಹುದಾದ) ವಸ್ತುವಿನ ಸ್ಥಿತಿ ಎಂದು ನಾವು ನೋಡುತ್ತೇವೆ. ಅನಿಲವು ಅದೇ ವಸ್ತುವಿನ ಸ್ಥಿತಿಯಾಗಿದ್ದು, ಅದನ್ನು ಸಂಕುಚಿತಗೊಳಿಸಬಹುದು, ಅಂದರೆ ಅನಿಲವನ್ನು ಸಂಕುಚಿತ ದ್ರವ ಎಂದು ಕರೆಯಬಹುದು, ದ್ರವವನ್ನು ಸಂಕುಚಿತ ಅನಿಲ ಎಂದು ಕರೆಯಬಹುದು.

ಬೇರೆ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, ಅನಿಲ ಮತ್ತು ದ್ರವದ ನಡುವೆ ಸಂಕುಚಿತತೆಯನ್ನು ಹೊರತುಪಡಿಸಿ ಯಾವುದೇ ಮಹತ್ವದ ಮೂಲಭೂತ ವ್ಯತ್ಯಾಸಗಳಿಲ್ಲ.

ಸಂಕುಚಿತಗೊಳಿಸಲಾಗದ ದ್ರವ, ಸಮತೋಲನ ಮತ್ತು ಚಲನೆಯನ್ನು ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ಸ್ ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡುವುದನ್ನು ಸಹ ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಹನಿ ದ್ರವ.

2. ದ್ರವದ ಮೂಲ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು

ದ್ರವ ಸಾಂದ್ರತೆ.

ನಾವು ದ್ರವದ ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಪರಿಮಾಣವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿದರೆ ಡಬ್ಲ್ಯೂ, ನಂತರ ಅದು ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ ಎಂ.

ದ್ರವವು ಏಕರೂಪವಾಗಿದ್ದರೆ, ಅಂದರೆ, ಅದರ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು ಎಲ್ಲಾ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿಯೂ ಒಂದೇ ಆಗಿದ್ದರೆ, ಆಗ ಸಾಂದ್ರತೆಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ

ಎಲ್ಲಿ ಎಂ- ದ್ರವದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ.

ನೀವು ತಿಳಿದುಕೊಳ್ಳಬೇಕಾದರೆ ಆರ್ಪ್ರತಿ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಎಪರಿಮಾಣ ಡಬ್ಲ್ಯೂ, ಅದು

ಎಲ್ಲಿ ಡಿ- ಹಂತದಲ್ಲಿ ಪರಿಗಣಿಸಲಾದ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಪಾತ್ರ ಎ.

ಸಂಕುಚಿತತೆ.

ವಾಲ್ಯೂಮೆಟ್ರಿಕ್ ಕಂಪ್ರೆಷನ್ ಅನುಪಾತದಿಂದ ನಿರೂಪಿಸಲಾಗಿದೆ.

ಒತ್ತಡದಲ್ಲಿ ಒಂದೇ ಬದಲಾವಣೆಯೊಂದಿಗೆ ಪರಿಮಾಣವನ್ನು ಕಡಿಮೆ ಮಾಡುವ ದ್ರವಗಳ ಸಾಮರ್ಥ್ಯದ ಬಗ್ಗೆ ನಾವು ಮಾತನಾಡುತ್ತಿದ್ದೇವೆ ಎಂಬುದು ಸೂತ್ರದಿಂದ ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿದೆ: ಇಳಿಕೆಯಿಂದಾಗಿ, ಮೈನಸ್ ಚಿಹ್ನೆ ಇದೆ.

ತಾಪಮಾನ ವಿಸ್ತರಣೆ.

ವಿದ್ಯಮಾನದ ಮೂಲತತ್ವವೆಂದರೆ ಕಡಿಮೆ ವೇಗವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಪದರವು ನೆರೆಹೊರೆಯವರನ್ನು "ನಿಧಾನಗೊಳಿಸುತ್ತದೆ". ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ನೆರೆಯ ಪದರಗಳಲ್ಲಿನ ಇಂಟರ್ಮೋಲಿಕ್ಯುಲರ್ ಬಂಧಗಳಿಂದಾಗಿ ದ್ರವದ ವಿಶೇಷ ಸ್ಥಿತಿಯು ಕಾಣಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಈ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಡೈನಾಮಿಕ್ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ ಮತ್ತು ದ್ರವ ಸಾಂದ್ರತೆಯ ಅನುಪಾತವನ್ನು ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರದ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಮೇಲ್ಮೈ ಒತ್ತಡ:ಈ ಆಸ್ತಿಯ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ, ದ್ರವವು ಚಿಕ್ಕ ಪರಿಮಾಣವನ್ನು ಆಕ್ರಮಿಸುತ್ತದೆ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಗೋಳಾಕಾರದ ಆಕಾರಗಳಲ್ಲಿ ಇಳಿಯುತ್ತದೆ.

ಕೊನೆಯಲ್ಲಿ, ನಾವು ಪ್ರಸ್ತುತಪಡಿಸುತ್ತೇವೆ ಸಣ್ಣ ಪಟ್ಟಿಮೇಲೆ ಚರ್ಚಿಸಿದ ದ್ರವಗಳ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು.

1. ದ್ರವತೆ.

2. ಸಂಕುಚಿತತೆ.

3. ಸಾಂದ್ರತೆ.

4. ವಾಲ್ಯೂಮೆಟ್ರಿಕ್ ಕಂಪ್ರೆಷನ್.

5. ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ.

6. ತಾಪಮಾನ ವಿಸ್ತರಣೆ.

7. ಕರ್ಷಕ ಪ್ರತಿರೋಧ.

8. ಕರಗುವ ಅನಿಲಗಳ ಆಸ್ತಿ.

9. ಮೇಲ್ಮೈ ಒತ್ತಡ.

3. ದ್ರವದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳು

ದ್ರವಗಳನ್ನು ವಿಂಗಡಿಸಲಾಗಿದೆ ವಿಶ್ರಾಂತಿಮತ್ತು ಚಲಿಸುತ್ತಿದೆ.

ಸಾಮಾನ್ಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಮೇಲೆ ಮತ್ತು ಹೊರಗೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳನ್ನು ನಾವು ಇಲ್ಲಿ ಪರಿಗಣಿಸುತ್ತೇವೆ.

ಈ ಶಕ್ತಿಗಳನ್ನು ಸ್ವತಃ ಎರಡು ಗುಂಪುಗಳಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಬಹುದು.

1. ಬೃಹತ್ ಪಡೆಗಳು.ಇನ್ನೊಂದು ರೀತಿಯಲ್ಲಿ, ಈ ಬಲಗಳನ್ನು ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಮೇಲೆ ವಿತರಿಸಿದ ಬಲಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ: ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯೊಂದಿಗೆ ಪ್ರತಿ ಕಣಕ್ಕೂ? ಎಂ= ?ಡಬ್ಲ್ಯೂಶಕ್ತಿ ಇದೆಯೇ? ಎಫ್, ಅದರ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ.

ಸಂಪುಟ ಬಿಡುವುದೇ? ಡಬ್ಲ್ಯೂಒಂದು ಬಿಂದುವನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿದೆ ಎ. ನಂತರ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಎ:

ಎಲ್ಲಿ FA- ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಪರಿಮಾಣದಲ್ಲಿ ಬಲದ ಸಾಂದ್ರತೆ.

ಸಮೂಹ ಬಲದ ಸಾಂದ್ರತೆಯು ಒಂದು ಘಟಕದ ಪರಿಮಾಣಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ವೆಕ್ಟರ್ ಪ್ರಮಾಣವೇ? ಡಬ್ಲ್ಯೂ; ಇದನ್ನು ನಿರ್ದೇಶಾಂಕ ಅಕ್ಷಗಳ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಿಸಬಹುದು ಮತ್ತು ಪಡೆಯಬಹುದು: Fx, Fy, Fz. ಅಂದರೆ, ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಸಾಂದ್ರತೆಯು ಸಾಮೂಹಿಕ ಶಕ್ತಿಯಂತೆ ವರ್ತಿಸುತ್ತದೆ.

ಈ ಬಲಗಳ ಉದಾಹರಣೆಗಳಲ್ಲಿ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆ, ಜಡತ್ವ (ಕೊರಿಯೊಲಿಸ್ ಮತ್ತು ವರ್ಗಾವಣೆ ಜಡತ್ವ ಶಕ್ತಿಗಳು), ಮತ್ತು ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಬಲಗಳು ಸೇರಿವೆ.

ಆದಾಗ್ಯೂ, ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ಸ್ನಲ್ಲಿ, ವಿಶೇಷ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ ಹೊರತುಪಡಿಸಿ, ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಶಕ್ತಿಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ.

2. ಮೇಲ್ಮೈ ಶಕ್ತಿಗಳು.ಇವು ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳು? ಡಬ್ಲ್ಯೂ, ಇದು ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ದ್ರವದ ಒಳಗೆ ಎರಡೂ ನೆಲೆಗೊಳ್ಳಬಹುದು; ದ್ರವದೊಳಗೆ ನಿರಂಕುಶವಾಗಿ ಚಿತ್ರಿಸಿದ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ.

ಇವುಗಳನ್ನು ಶಕ್ತಿಗಳೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ: ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿರುವ ಒತ್ತಡದ ಶಕ್ತಿಗಳು; ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಸ್ಪರ್ಶಕವಾಗಿರುವ ಘರ್ಷಣೆ ಶಕ್ತಿಗಳು.

(1) ನೊಂದಿಗೆ ಸಾದೃಶ್ಯದ ಮೂಲಕ, ನಾವು ಈ ಶಕ್ತಿಗಳ ಸಾಂದ್ರತೆಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿದರೆ, ನಂತರ:

ಒಂದು ಹಂತದಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಎ:

ಒಂದು ಹಂತದಲ್ಲಿ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡ ಎ:

ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ ಮತ್ತು ಮೇಲ್ಮೈ ಬಲಗಳೆರಡೂ ಆಗಿರಬಹುದು ಬಾಹ್ಯ, ಇದು ಹೊರಗಿನಿಂದ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಕೆಲವು ಕಣಗಳಿಗೆ ಅಥವಾ ದ್ರವದ ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಅಂಶಕ್ಕೆ ಅನ್ವಯಿಸುತ್ತದೆ; ಆಂತರಿಕ, ಇವುಗಳನ್ನು ಜೋಡಿಸಲಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ಮೊತ್ತವು ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

4. ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ಒತ್ತಡ ಮತ್ತು ಅದರ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು

ದ್ರವ ಸಮತೋಲನಕ್ಕಾಗಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ಭೇದಾತ್ಮಕ ಸಮೀಕರಣಗಳು - ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ಸ್ಗಾಗಿ L. ಯೂಲರ್ನ ಸಮೀಕರಣಗಳು.

ನಾವು ದ್ರವದೊಂದಿಗೆ (ವಿಶ್ರಾಂತಿಯಲ್ಲಿ) ಸಿಲಿಂಡರ್ ಅನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಂಡರೆ ಮತ್ತು ಅದರ ಮೂಲಕ ವಿಭಜಿಸುವ ರೇಖೆಯನ್ನು ಎಳೆದರೆ, ನಾವು ಎರಡು ಭಾಗಗಳ ಸಿಲಿಂಡರ್ನಲ್ಲಿ ದ್ರವವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ. ನಾವು ಈಗ ಒಂದು ಭಾಗಕ್ಕೆ ಸ್ವಲ್ಪ ಬಲವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸಿದರೆ, ಅದು ಸಿಲಿಂಡರ್ನ ವಿಭಾಗದ ವಿಭಜಿಸುವ ಸಮತಲದ ಮೂಲಕ ಇನ್ನೊಂದಕ್ಕೆ ಹರಡುತ್ತದೆ: ಈ ಸಮತಲವನ್ನು ಸೂಚಿಸೋಣ ಎಸ್= ಡಬ್ಲ್ಯೂ.

ಒಂದು ವಿಭಾಗದ ಮೂಲಕ ಒಂದು ಭಾಗದಿಂದ ಇನ್ನೊಂದಕ್ಕೆ ಹರಡುವ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆ ಎಂದು ಬಲವನ್ನು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಿದರೆ? ಡಬ್ಲ್ಯೂ, ಮತ್ತು ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ಒತ್ತಡವಿದೆ.

ಈ ಬಲದ ಸರಾಸರಿ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ನಾವು ಅಂದಾಜು ಮಾಡಿದರೆ,

ಅಂಶವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿದ ನಂತರ ಎಸೀಮಿತಗೊಳಿಸುವ ಪ್ರಕರಣವಾಗಿ ಡಬ್ಲ್ಯೂ, ನಾವು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸುತ್ತೇವೆ:

ನಾವು ಮಿತಿಗೆ ಹೋದರೆ, ಆಗ? ಡಬ್ಲ್ಯೂಬಿಂದುವಿಗೆ ಹೋಗುತ್ತದೆ ಎ.

ಆದ್ದರಿಂದ?p x -> ?p n . ಅಂತಿಮ ಫಲಿತಾಂಶ px= pn, ನಿಖರವಾಗಿ ಅದೇ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ನೀವು ಪಡೆಯಬಹುದು ಪಿ ವೈ= pn, pz= ಪಿ ಎನ್.

ಆದ್ದರಿಂದ,

ಪಿ ವೈ= pn, pz= ಪಿ ಎನ್.

ಎಲ್ಲಾ ಮೂರು ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ (ನಾವು ಅವುಗಳನ್ನು ನಿರಂಕುಶವಾಗಿ ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡಿದ್ದೇವೆ) ಬಲಗಳ ಸ್ಕೇಲಾರ್ ಮೌಲ್ಯವು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ನಾವು ಸಾಬೀತುಪಡಿಸಿದ್ದೇವೆ, ಅಂದರೆ, ವಿಭಾಗದ ದೃಷ್ಟಿಕೋನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿಲ್ಲವೇ? ಡಬ್ಲ್ಯೂ.

ಅನ್ವಯಿಕ ಬಲಗಳ ಈ ಸ್ಕೇಲಾರ್ ಮೌಲ್ಯವು ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ಒತ್ತಡವಾಗಿದೆ, ಇದನ್ನು ಮೇಲೆ ಚರ್ಚಿಸಲಾಗಿದೆ: ಇದು ಈ ಮೌಲ್ಯ, ಎಲ್ಲಾ ಘಟಕಗಳ ಮೊತ್ತ, ಮೂಲಕ ಹರಡುತ್ತದೆಯೇ? ಡಬ್ಲ್ಯೂ.

ಇನ್ನೊಂದು ವಿಷಯವೆಂದರೆ ಒಟ್ಟು ( p x+ ಪಿ ವೈ+ p z) ಕೆಲವು ಘಟಕಗಳು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ನಾವು ನಂತರ ನೋಡುವಂತೆ, ಕೆಲವು ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ, ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ಒತ್ತಡವು ಇನ್ನೂ ಭಿನ್ನವಾಗಿರಬಹುದು ವಿವಿಧ ಅಂಕಗಳುವಿಶ್ರಾಂತಿ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಅದೇ ದ್ರವ, ಅಂದರೆ.

ಪ= f(x, y, z).

ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ಒತ್ತಡದ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು.

1. ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ಒತ್ತಡವು ಯಾವಾಗಲೂ ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅದರ ಮೌಲ್ಯವು ಮೇಲ್ಮೈಯ ದೃಷ್ಟಿಕೋನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವುದಿಲ್ಲ.

2. ಯಾವುದೇ ಹಂತದಲ್ಲಿ ವಿಶ್ರಾಂತಿಯಲ್ಲಿರುವ ದ್ರವದ ಒಳಗೆ, ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ಒತ್ತಡವು ಈ ಹಂತದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಆಂತರಿಕ ಸಾಮಾನ್ಯದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ.

ಮೇಲಾಗಿ p x= ಪಿ ವೈ= p z= ಪಿ ಎನ್.

3. ಏಕರೂಪದ ಸಂಕುಚಿತ ದ್ರವದ ಒಂದೇ ಪರಿಮಾಣದ ಯಾವುದೇ ಎರಡು ಬಿಂದುಗಳಿಗೆ (? = const)

1 + ?ಪ 1 = ? 2 + ?ಪ 1

ಎಲ್ಲಿ? - ದ್ರವ ಸಾಂದ್ರತೆ;

ಪ 1 , ಪ 2 - ಈ ಹಂತಗಳಲ್ಲಿ ಸಾಮೂಹಿಕ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಮೌಲ್ಯ.

ಯಾವುದೇ ಎರಡು ಬಿಂದುಗಳು ಒಂದೇ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಮೇಲ್ಮೈಯನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಸಮಾನ ಒತ್ತಡದ ಮೇಲ್ಮೈ.

5. ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಪ್ರಭಾವದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಏಕರೂಪದ ಸಂಕುಚಿತ ದ್ರವದ ಸಮತೋಲನ

ಈ ಸಮತೋಲನವನ್ನು ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ಸ್ನ ಮೂಲಭೂತ ಸಮೀಕರಣ ಎಂಬ ಸಮೀಕರಣದಿಂದ ವಿವರಿಸಲಾಗಿದೆ.

ವಿಶ್ರಾಂತಿ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಒಂದು ಘಟಕ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಗೆ

ಅದೇ ಪರಿಮಾಣದ ಯಾವುದೇ ಎರಡು ಅಂಕಗಳಿಗೆ, ನಂತರ

ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಸಮೀಕರಣಗಳು ಸಮತೋಲನ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿರುವ ದ್ರವದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡದ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ವಿವರಿಸುತ್ತದೆ. ಇವುಗಳಲ್ಲಿ, ಸಮೀಕರಣ (2) ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ಸ್ನ ಮೂಲ ಸಮೀಕರಣವಾಗಿದೆ.

ದೊಡ್ಡ ಸಂಪುಟಗಳು ಅಥವಾ ಮೇಲ್ಮೈಗಳ ಜಲಾಶಯಗಳಿಗೆ, ಸ್ಪಷ್ಟೀಕರಣದ ಅಗತ್ಯವಿದೆ: ಇದು ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಭೂಮಿಯ ತ್ರಿಜ್ಯದೊಂದಿಗೆ ಜೋಡಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆಯೇ; ಪ್ರಶ್ನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಮೇಲ್ಮೈ ಎಷ್ಟು ಸಮತಲವಾಗಿದೆ.

(2) ರಿಂದ ಅದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ

ಪ= ಪ 0 + ?g(z - z 0 ) , (4)

ಎಲ್ಲಿ z 1 = z; ಪ 1 = ಪ; z 2 = z 0 ; ಪ 2 = ಪ 0 .

ಪ= ಪ 0 + ?ಜಿ ಎಚ್, (5)

ಎಲ್ಲಿ? ಜಿ ಎಚ್- ತೂಕದ ಒತ್ತಡ, ಇದು ಯುನಿಟ್ ಎತ್ತರ ಮತ್ತು ಯುನಿಟ್ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಅನುರೂಪವಾಗಿದೆ.

ಒತ್ತಡ ಆರ್ಎಂದು ಕರೆದರು ಸಂಪೂರ್ಣ ಒತ್ತಡಪಎಬಿಎಸ್.

ಒಂದು ವೇಳೆ ಆರ್> ಪ abs, ನಂತರ p-p atm= ಪ 0 + ?gh - p atm- ಅವನು ಕರೆಯಲ್ಪಡುತ್ತಾನೆ ಅತಿಯಾದ ಒತ್ತಡ:

p isch= ಪ< ಪ 0 , (6)

ಒಂದು ವೇಳೆ ಪ< p atm, ನಂತರ ನಾವು ದ್ರವದಲ್ಲಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸದ ಬಗ್ಗೆ ಮಾತನಾಡುತ್ತೇವೆ

p vac= p atm - p, (7)

ಎಂದು ಕರೆದರು ನಿರ್ವಾತ ಒತ್ತಡ.

6. ಪಾಸ್ಕಲ್ ಕಾನೂನುಗಳು. ಒತ್ತಡವನ್ನು ಅಳೆಯುವ ಉಪಕರಣಗಳು

ನಾವು ಸ್ವಲ್ಪ ಬಲವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸಿದರೆ ದ್ರವದ ಇತರ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಏನಾಗುತ್ತದೆ?p? ನೀವು ಎರಡು ಬಿಂದುಗಳನ್ನು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡಿ ಮತ್ತು ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದಕ್ಕೆ ಫೋರ್ಸ್?ಪಿ1 ಅನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸಿದರೆ, ನಂತರ ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ಸ್ನ ಮೂಲ ಸಮೀಕರಣದ ಪ್ರಕಾರ, ಎರಡನೇ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡವು?ಪಿ2 ಮೂಲಕ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಇದರಿಂದ ಇತರ ಪದಗಳು ಸಮಾನವಾಗಿದ್ದರೆ ಇರಬೇಕು ಎಂದು ತೀರ್ಮಾನಿಸುವುದು ಸುಲಭ

P 1 = ?p 2 . (2)

ನಾವು ಪ್ಯಾಸ್ಕಲ್ ಕಾನೂನಿನ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು ಪಡೆದುಕೊಂಡಿದ್ದೇವೆ, ಅದು ಹೇಳುತ್ತದೆ: ಸಮತೋಲನ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಯಾವುದೇ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡದಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಯು ಬದಲಾವಣೆಗಳಿಲ್ಲದೆ ಎಲ್ಲಾ ಇತರ ಬಿಂದುಗಳಿಗೆ ಹರಡುತ್ತದೆ.

ಇಲ್ಲಿಯವರೆಗೆ ನಾವು ಊಹೆಯಿಂದ ಮುಂದುವರೆದಿದ್ದೇವೆ? = const. ನೀವು ಎರಡು ದ್ರವಗಳಿಂದ ತುಂಬಿದ ಸಂವಹನ ಹಡಗನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದರೆ? 1 ? ? 2, ಮತ್ತು ಬಾಹ್ಯ ಒತ್ತಡ p 0 = p 1 = p atm, ನಂತರ (1) ಪ್ರಕಾರ:

1 gh = ? 2 ಜಿಎಚ್, (3)

ಅಲ್ಲಿ h 1, h 2 - ಮೇಲ್ಮೈ ವಿಭಾಗದಿಂದ ಅನುಗುಣವಾದ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಗಳಿಗೆ ಎತ್ತರ.

ಒತ್ತಡವು ಒಂದು ಭೌತಿಕ ಪ್ರಮಾಣವಾಗಿದ್ದು ಅದು ಒಂದು ವಸ್ತುವಿನ ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಇನ್ನೊಂದರಿಂದ ಸಾಮಾನ್ಯ ನಿರ್ದೇಶಿಸಿದ ಬಲಗಳನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುತ್ತದೆ.

ಪಡೆಗಳನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಮತ್ತು ಏಕರೂಪವಾಗಿ ವಿತರಿಸಿದರೆ, ನಂತರ ಒತ್ತಡ

ಅಲ್ಲಿ - ಎಫ್ ಒಟ್ಟು ಅನ್ವಯಿಕ ಬಲವಾಗಿದೆ;

S ಎಂಬುದು ಬಲವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವ ಮೇಲ್ಮೈಯಾಗಿದೆ.

ಬಲಗಳನ್ನು ಅಸಮಾನವಾಗಿ ವಿತರಿಸಿದರೆ, ಅವರು ಸರಾಸರಿ ಒತ್ತಡದ ಮೌಲ್ಯದ ಬಗ್ಗೆ ಮಾತನಾಡುತ್ತಾರೆ ಅಥವಾ ಅದನ್ನು ಒಂದೇ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಲೆಕ್ಕ ಹಾಕುತ್ತಾರೆ: ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವದಲ್ಲಿ.

ಒತ್ತಡವನ್ನು ಅಳೆಯುವ ಉಪಕರಣಗಳು

ಒತ್ತಡವನ್ನು ಅಳೆಯಲು ಬಳಸುವ ಸಾಧನಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದು ಒತ್ತಡದ ಮಾಪಕವಾಗಿದೆ.

ಒತ್ತಡದ ಮಾಪಕಗಳ ಅನನುಕೂಲವೆಂದರೆ ಅವುಗಳು ದೊಡ್ಡ ಅಳತೆ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ: 1-10 kPa.

ಈ ಕಾರಣಕ್ಕಾಗಿ, ಪೈಪ್ಗಳು ಪಾದರಸದಂತಹ ಎತ್ತರವನ್ನು "ಕಡಿಮೆ" ಮಾಡುವ ದ್ರವಗಳನ್ನು ಬಳಸುತ್ತವೆ.

ಒತ್ತಡವನ್ನು ಅಳೆಯಲು ಮುಂದಿನ ಸಾಧನವು ಪೈಜೋಮೀಟರ್ ಆಗಿದೆ.

7. ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ಸ್ನ ಮೂಲ ಸಮೀಕರಣದ ವಿಶ್ಲೇಷಣೆ

ಒತ್ತಡದ ಎತ್ತರವನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಪೀಜೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ಎತ್ತರ ಅಥವಾ ಒತ್ತಡ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ಸ್ನ ಮೂಲ ಸಮೀಕರಣದ ಪ್ರಕಾರ,

p 1 + ?gh A = p 2 + ?gh H,

ಎಲ್ಲಿ? - ದ್ರವ ಸಾಂದ್ರತೆ;

g - ಉಚಿತ ಪತನ ವೇಗವರ್ಧನೆ.

p2, ನಿಯಮದಂತೆ, p 2 = p atm ನಿಂದ ನೀಡಲಾಗುತ್ತದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ, h A ಮತ್ತು h H ಅನ್ನು ತಿಳಿದುಕೊಳ್ಳುವುದು, ಬಯಸಿದ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಕಷ್ಟವಾಗುವುದಿಲ್ಲ.

2. p 1 = p 2 = p atm. ಯಾವುದು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿದೆ? = const, g = const ಇದು h A = h H ಎಂದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಸತ್ಯವನ್ನು ಸಂವಹನ ಹಡಗುಗಳ ಕಾನೂನು ಎಂದೂ ಕರೆಯುತ್ತಾರೆ.

3. ಪು 1< p 2 = p атм.

ಪೈಪ್ನಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಮೇಲ್ಮೈ ಮತ್ತು ಅದರ ಮುಚ್ಚಿದ ಅಂತ್ಯದ ನಡುವೆ ನಿರ್ವಾತವು ರೂಪುಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಅಂತಹ ಸಾಧನಗಳನ್ನು ನಿರ್ವಾತ ಮಾಪಕಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ; ವಾಯುಮಂಡಲಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆ ಇರುವ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಅಳೆಯಲು ಅವುಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಎತ್ತರ, ಇದು ನಿರ್ವಾತ ಬದಲಾವಣೆಯ ವಿಶಿಷ್ಟ ಲಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ:

ನಿರ್ವಾತವನ್ನು ಒತ್ತಡದಂತೆಯೇ ಅದೇ ಘಟಕಗಳಲ್ಲಿ ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಪೀಜೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ತಲೆ

ಮೂಲ ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ಸಮೀಕರಣಕ್ಕೆ ಹಿಂತಿರುಗಿ ನೋಡೋಣ. ಇಲ್ಲಿ z ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಬಿಂದುವಿನ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕವಾಗಿದೆ, ಇದನ್ನು XOY ಪ್ಲೇನ್‌ನಿಂದ ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ಸ್ನಲ್ಲಿ, XOY ಪ್ಲೇನ್ ಅನ್ನು ಉಲ್ಲೇಖ ಪ್ಲೇನ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಈ ಸಮತಲದಿಂದ ಅಳೆಯಲಾದ z ನಿರ್ದೇಶಾಂಕವನ್ನು ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿ ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ: ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ಎತ್ತರ; ಸ್ಥಾನದ ಎತ್ತರ; ಪಾಯಿಂಟ್ z ನ ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ಒತ್ತಡ.

ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ಸ್ನ ಅದೇ ಮೂಲ ಸಮೀಕರಣದಲ್ಲಿ, p/?gh ಮೇಲಿನ ಪ್ರಮಾಣವು ಒತ್ತಡದ p ಯ ಪ್ರಭಾವದ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ದ್ರವವು ಏರುವ ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ಎತ್ತರವಾಗಿದೆ. p/?gh, ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ಎತ್ತರದಂತೆ, ಮೀಟರ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ವಾಯುಮಂಡಲದ ಒತ್ತಡವು ಪೈಪ್‌ನ ಇನ್ನೊಂದು ತುದಿಯ ಮೂಲಕ ದ್ರವದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸಿದರೆ, ಪೈಪ್‌ನಲ್ಲಿರುವ ದ್ರವವು p g/?gh ಎತ್ತರಕ್ಕೆ ಏರುತ್ತದೆ, ಇದನ್ನು ನಿರ್ವಾತ ಎತ್ತರ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಒತ್ತಡದ pvac ಗೆ ಅನುಗುಣವಾದ ಎತ್ತರವನ್ನು ನಿರ್ವಾತ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ಸ್ನ ಮೂಲ ಸಮೀಕರಣದಲ್ಲಿ, ಮೊತ್ತವು z + p/?gh ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ಹೆಡ್ H ಆಗಿದೆ; ಪೈಜೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ಹೆಡ್ Hn ಅನ್ನು ಸಹ ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸಲಾಗಿದೆ, ಇದು ವಾತಾವರಣದ ಒತ್ತಡ p atm/?gh ಗೆ ಅನುರೂಪವಾಗಿದೆ:

8. ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಪ್ರೆಸ್

ಕಡಿಮೆ ದೂರದಲ್ಲಿ ಹೆಚ್ಚಿನ ಕೆಲಸವನ್ನು ಸಾಧಿಸಲು ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಪ್ರೆಸ್ ಅನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಪ್ರೆಸ್ನ ಕಾರ್ಯಾಚರಣೆಯನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ.

ಇದನ್ನು ಮಾಡಲು, ದೇಹದ ಮೇಲೆ ಕೆಲಸ ಮಾಡಲು, ಪಿಸ್ಟನ್ ಮೇಲೆ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಒತ್ತಡದೊಂದಿಗೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸಲು ಅವಶ್ಯಕವಾಗಿದೆ P. ಈ ಒತ್ತಡ, P 2 ನಂತೆ, ಈ ಕೆಳಗಿನಂತೆ ರಚಿಸಲಾಗಿದೆ.

ಕೆಳಭಾಗದ ಮೇಲ್ಮೈ ವಿಸ್ತೀರ್ಣ S 2 ನೊಂದಿಗೆ ಪಂಪ್ ಪಿಸ್ಟನ್ ಏರಿದಾಗ, ಅದು ಮೊದಲ ಕವಾಟವನ್ನು ಮುಚ್ಚುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಎರಡನೆಯದನ್ನು ತೆರೆಯುತ್ತದೆ. ಸಿಲಿಂಡರ್ ಅನ್ನು ನೀರಿನಿಂದ ತುಂಬಿದ ನಂತರ, ಎರಡನೇ ಕವಾಟವು ಮುಚ್ಚುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಮೊದಲನೆಯದು ತೆರೆಯುತ್ತದೆ.

ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ನೀರು ಪೈಪ್ ಮೂಲಕ ಸಿಲಿಂಡರ್ ಅನ್ನು ತುಂಬುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಒತ್ತಡ P2 ನೊಂದಿಗೆ ಕಡಿಮೆ ವಿಭಾಗ S1 ಅನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಪಿಸ್ಟನ್ ಮೇಲೆ ಒತ್ತುತ್ತದೆ.

ಒತ್ತಡ P 1 ನಂತಹ ಈ ಒತ್ತಡವು ದೇಹವನ್ನು ಸಂಕುಚಿತಗೊಳಿಸುತ್ತದೆ.

P 1 P 2 ನಂತೆಯೇ ಅದೇ ಒತ್ತಡವಾಗಿದೆ ಎಂಬುದು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿದೆ, ಒಂದೇ ವ್ಯತ್ಯಾಸವೆಂದರೆ ಅವು ವಿಭಿನ್ನ ಗಾತ್ರದ S 2 ಮತ್ತು S 1 ಪ್ರದೇಶಗಳಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ.

ಬೇರೆ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, ಒತ್ತಡ:

P 1 = pS 1 ಮತ್ತು P 2 = pS 2 . (1)

p = P 2/S 2 ಅನ್ನು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಿ ಮತ್ತು ಮೊದಲ ಸೂತ್ರಕ್ಕೆ ಬದಲಿಯಾಗಿ, ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ:

ಪಡೆದ ಸೂತ್ರದಿಂದ ಒಂದು ಪ್ರಮುಖ ತೀರ್ಮಾನವು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ: S 1 > S 2 ಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚಿನ ಪಟ್ಟು ಹೆಚ್ಚಿನ ಒತ್ತಡವನ್ನು S 2 ಸಣ್ಣ ಪ್ರದೇಶದೊಂದಿಗೆ ಪಿಸ್ಟನ್‌ನ ಬದಿಯಿಂದ S 1 ದೊಡ್ಡ ಪ್ರದೇಶದೊಂದಿಗೆ ಪಿಸ್ಟನ್‌ಗೆ ವರ್ಗಾಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಆದಾಗ್ಯೂ, ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ, ಘರ್ಷಣೆ ಶಕ್ತಿಗಳಿಂದಾಗಿ, ಈ ಹರಡುವ ಶಕ್ತಿಯ 15% ವರೆಗೆ ಕಳೆದುಹೋಗುತ್ತದೆ: ಇದು ಘರ್ಷಣೆ ಶಕ್ತಿಗಳ ಪ್ರತಿರೋಧವನ್ನು ಹೊರಬರಲು ಖರ್ಚುಮಾಡುತ್ತದೆ.

ಮತ್ತು ಇನ್ನೂ, ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಪ್ರೆಸ್‌ಗಳು 85% ದಕ್ಷತೆಯ ಅಂಶವನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ - ಸಾಕಷ್ಟು ಹೆಚ್ಚಿನ ವ್ಯಕ್ತಿ.

ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿ, ಸೂತ್ರ (2) ಅನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನಂತೆ ಪುನಃ ಬರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ:

ಅಲ್ಲಿ P 1 ಅನ್ನು R ಎಂದು ಗೊತ್ತುಪಡಿಸಲಾಗಿದೆ;

ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಸಂಚಯಕ

ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಸಂಚಯಕವು ಅದರೊಂದಿಗೆ ಸಂಪರ್ಕ ಹೊಂದಿದ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ನಿರಂತರ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿರ್ವಹಿಸಲು ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ.

ಸ್ಥಿರ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಸಾಧಿಸುವುದು ಈ ಕೆಳಗಿನ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ: ಲೋಡ್ ಪಿ ಪಿಸ್ಟನ್ ಮೇಲೆ, ಅದರ ಪ್ರದೇಶದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ.

ಪೈಪ್ ಈ ಒತ್ತಡವನ್ನು ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ರವಾನಿಸಲು ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ.

ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಇದ್ದರೆ (ಯಾಂತ್ರಿಕತೆ, ಅನುಸ್ಥಾಪನ), ನಂತರ ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಪೈಪ್ ಮೂಲಕ ಸಿಲಿಂಡರ್ ಅನ್ನು ಪ್ರವೇಶಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಪಿಸ್ಟನ್ ಏರುತ್ತದೆ.

ದ್ರವದ ಕೊರತೆಯಿದ್ದರೆ, ಪಿಸ್ಟನ್ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ, ಮತ್ತು ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ರಚಿಸಲಾದ ಒತ್ತಡ p, ಪ್ಯಾಸ್ಕಲ್ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ, ಸಿಸ್ಟಮ್ನ ಎಲ್ಲಾ ಭಾಗಗಳಿಗೆ ಹರಡುತ್ತದೆ.

9. ಫ್ಲಾಟ್ ಮೇಲ್ಮೈಗಳಲ್ಲಿ ವಿಶ್ರಾಂತಿಯಲ್ಲಿರುವ ದ್ರವದ ಒತ್ತಡದ ಬಲದ ನಿರ್ಣಯ. ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರ

ಒತ್ತಡದ ಬಲವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು, ನಾವು ಭೂಮಿಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ವಿಶ್ರಾಂತಿಯಲ್ಲಿರುವ ದ್ರವವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸುತ್ತೇವೆ. ನಾವು ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಸಮತಲ ಪ್ರದೇಶವನ್ನು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡಿದರೆ ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಒತ್ತಡವಿದೆ:

P izb = ?gh?. (1)

(1) ?ಘ್ ? mg ಹೊರತುಪಡಿಸಿ ಬೇರೇನೂ ಅಲ್ಲ, ಏಕೆಂದರೆ h? ಮತ್ತು?V = m, ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಒತ್ತಡವು h ಪರಿಮಾಣದಲ್ಲಿ ಒಳಗೊಂಡಿರುವ ದ್ರವದ ತೂಕಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ? . ಈ ಶಕ್ತಿಯ ಕ್ರಿಯೆಯ ರೇಖೆಯು ಪ್ರದೇಶದ ಮಧ್ಯಭಾಗದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆಯೇ? ಮತ್ತು ಸಮತಲ ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಸಾಮಾನ್ಯ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗಿದೆ.

ಫಾರ್ಮುಲಾ (1) ಹಡಗಿನ ಆಕಾರವನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುವ ಒಂದೇ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಹೊಂದಿಲ್ಲ. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಪಿ ಹಡಗಿನ ಆಕಾರದಿಂದ ಸ್ವತಂತ್ರವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಸೂತ್ರದಿಂದ (1) ಅತ್ಯಂತ ಪ್ರಮುಖವಾದ ತೀರ್ಮಾನವನ್ನು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ, ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ವಿರೋಧಾಭಾಸ- ನಾಳಗಳ ವಿವಿಧ ಆಕಾರಗಳೊಂದಿಗೆ, ಅದೇ p 0 ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಕಾಣಿಸಿಕೊಂಡರೆ, ನಂತರ ಸಮಾನ ಸಾಂದ್ರತೆಯೊಂದಿಗೆ?, ಪ್ರದೇಶಗಳು? ಮತ್ತು ಎತ್ತರಗಳು h, ಸಮತಲ ಕೆಳಭಾಗದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡವು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ.

ಕೆಳಗಿನ ಸಮತಲವು ಇಳಿಜಾರಾದಾಗ, ಮೇಲ್ಮೈಯ ತೇವವು ವಿಸ್ತೀರ್ಣದೊಂದಿಗೆ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ?. ಆದ್ದರಿಂದ, ಹಿಂದಿನ ಪ್ರಕರಣಕ್ಕಿಂತ ಭಿನ್ನವಾಗಿ, ಕೆಳಭಾಗವು ಸಮತಲ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಇರುವಾಗ, ಒತ್ತಡವು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ಹೇಳಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ.

ಅದನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು, ಪ್ರದೇಶವನ್ನು ವಿಭಜಿಸೋಣವೇ? ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಪ್ರದೇಶಗಳಲ್ಲಿ ಡಿ?, ಯಾವುದಾದರೂ ಒತ್ತಡಕ್ಕೆ ಒಳಪಟ್ಟಿರುತ್ತದೆ

ಒತ್ತಡದ ಬಲದ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನದಿಂದ,

ಮತ್ತು dP ಅನ್ನು ಸೈಟ್‌ಗೆ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗಿದೆಯೇ?.

ಈಗ, ನಾವು ಪ್ರದೇಶದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಒಟ್ಟು ಬಲವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿದರೆ?, ಆಗ ಅದರ ಪ್ರಮಾಣ:

(3) ನಲ್ಲಿ ಎರಡನೇ ಪದವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿದ ನಂತರ, ನಾವು R abs ಅನ್ನು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ.

Pabs = ?(p 0 + h c. e). (4)

ಸಮತಲ ಮತ್ತು ಇಳಿಜಾರಿನ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಅಗತ್ಯವಾದ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಗಳನ್ನು ನಾವು ಪಡೆದುಕೊಂಡಿದ್ದೇವೆ

ವಿಮಾನಗಳು: ಆರ್ ಜಿ ಮತ್ತು ಆರ್ ಎಬಿಎಸ್.

ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಸೇರಿದ ಮತ್ತೊಂದು ಬಿಂದು ಸಿ ಅನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸೋಣ?, ಹೆಚ್ಚು ನಿಖರವಾಗಿ, ತೇವಗೊಂಡ ಪ್ರದೇಶದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದ ಬಿಂದು?. ಈ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಬಲ P0 = ? 0?.

C ಬಿಂದುವಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗದ ಬೇರೆ ಯಾವುದೇ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಬಲವು ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ.

10. ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ರಚನೆಗಳ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡದ ಬಲದ ನಿರ್ಣಯ

ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಇಂಜಿನಿಯರಿಂಗ್ನಲ್ಲಿ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡುವಾಗ, ಅಧಿಕ ಒತ್ತಡದ P ಬಲವು ಆಸಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ, ಇಲ್ಲಿ:

p 0 = p atm,

ಇಲ್ಲಿ p0 ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರಕ್ಕೆ ಅನ್ವಯಿಸಲಾದ ಒತ್ತಡವಾಗಿದೆ.

ನಾವು ಬಲದ ಬಗ್ಗೆ ಮಾತನಾಡುವಾಗ, ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರದಲ್ಲಿ ಅನ್ವಯಿಸಲಾದ ಬಲವನ್ನು ನಾವು ಅರ್ಥೈಸುತ್ತೇವೆ, ಆದರೂ ಇದು ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಒತ್ತಡದ ಶಕ್ತಿ ಎಂದು ನಾವು ಅರ್ಥೈಸುತ್ತೇವೆ.

ಪಿ ಎಬಿಎಸ್ ಅನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ನಾವು ಬಳಸುತ್ತೇವೆ ಕ್ಷಣಗಳ ಪ್ರಮೇಯ, ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕ ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರದಿಂದ: ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಫಲಿತಾಂಶದ ಕ್ಷಣವು ಅದೇ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಘಟಕ ಬಲಗಳ ಕ್ಷಣಗಳ ಮೊತ್ತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಈಗ, ಈ ಫಲಿತಾಂಶದ ಟಾರ್ಕ್ ಪ್ರಮೇಯದ ಪ್ರಕಾರ:

p 0 = p atm ಆಗಿರುವುದರಿಂದ, P = ?gh c. e.?, ಆದ್ದರಿಂದ dP = ?ghd? = ?gsin?ld? , ಆದ್ದರಿಂದ (ಇನ್ನು ಮುಂದೆ, ಅನುಕೂಲಕ್ಕಾಗಿ, ನಾವು p ex ಮತ್ತು p abs ನಡುವೆ ವ್ಯತ್ಯಾಸವನ್ನು ಮಾಡುವುದಿಲ್ಲ), (2) ನಿಂದ P ಮತ್ತು dP ಅನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡು, ಹಾಗೆಯೇ ರೂಪಾಂತರಗಳ ನಂತರ, ಇದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ:

ನಾವು ಈಗ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣದ ಅಕ್ಷವನ್ನು, ಅಂದರೆ ದ್ರವದ ಅಂಚಿನ ರೇಖೆಯನ್ನು (O Y ಅಕ್ಷ) ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರಕ್ಕೆ ಸರಿಸಿದರೆ?, ಅಂದರೆ, C ಬಿಂದುವಿಗೆ, ನಂತರ ಈ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣ D ಬಿಂದುವಿನ ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರವು J 0 ಆಗಿರುತ್ತದೆ.

ಆದ್ದರಿಂದ, O Y ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುವ ಅದೇ ಅಂಚಿನ ರೇಖೆಯಿಂದ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣದ ಅಕ್ಷವನ್ನು ವರ್ಗಾಯಿಸದೆ ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರದ (ಪಾಯಿಂಟ್ D) ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ:

I y = I 0 + ?l 2 c.t.

ದ್ರವ ಅಂಚಿನ ಅಕ್ಷದಿಂದ ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರದ ಸ್ಥಳವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಅಂತಿಮ ಸೂತ್ರ:

ಎಲ್ ಸಿ. ಡಿ. = ಎಲ್ ಸಿ. g.+ I 0 /S.

ಅಲ್ಲಿ S = ?l c.d. - ಸಂಖ್ಯಾಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಕ್ಷಣ.

l c.d ಗಾಗಿ ಅಂತಿಮ ಸೂತ್ರ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ರಚನೆಗಳನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡುವಾಗ ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ನಿಮಗೆ ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ: ಇದಕ್ಕಾಗಿ, ವಿಭಾಗವನ್ನು ಘಟಕ ವಿಭಾಗಗಳಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಲಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಪ್ರತಿ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ l ಕೇಂದ್ರ ಒತ್ತಡವು ಕಂಡುಬರುತ್ತದೆ. ಈ ವಿಭಾಗದ ಛೇದನದ ರೇಖೆಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ (ನೀವು ಈ ಸಾಲಿನ ಮುಂದುವರಿಕೆಯನ್ನು ಬಳಸಬಹುದು) ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಯೊಂದಿಗೆ.

ಪ್ರತಿಯೊಂದು ವಿಭಾಗಗಳ ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರಗಳು ಒದ್ದೆಯಾದ ಗೋಡೆಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ತೇವ ಪ್ರದೇಶದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದ ಕೆಳಗೆ, ಹೆಚ್ಚು ನಿಖರವಾಗಿ ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಅಕ್ಷದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ, ದೂರದಲ್ಲಿ I 0 /?l c.u.

11. ಬಾಗಿದ ಮೇಲ್ಮೈಗಳಲ್ಲಿ ಬಲಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಸಾಮಾನ್ಯ ವಿಧಾನ

1. ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ, ಈ ಒತ್ತಡ:

ಇಲ್ಲಿ Wg ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಪ್ರಿಸ್ಮ್ನ ಪರಿಮಾಣವಾಗಿದೆ.

ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ದೇಹದ ಬಾಗಿದ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಬಲದ ಕ್ರಿಯೆಯ ರೇಖೆಗಳ ನಿರ್ದೇಶನಗಳು, ಒತ್ತಡವು ಈ ಕೆಳಗಿನ ರೂಪದ ದಿಕ್ಕಿನ ಕೊಸೈನ್‌ಗಳನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ:

ಸಮತಲ ಜೆನೆರಾಟ್ರಿಕ್ಸ್ನೊಂದಿಗೆ ಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡದ ಬಲವನ್ನು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾಗಿದೆ. ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, O Y ಅಕ್ಷವನ್ನು ಸಮತಲ ಜೆನೆರಾಟ್ರಿಕ್ಸ್‌ಗೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

2. ಈಗ ಲಂಬವಾದ ಜೆನೆರಾಟ್ರಿಕ್ಸ್ನೊಂದಿಗೆ ಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ಮೇಲ್ಮೈಯನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ ಮತ್ತು O Z ಅಕ್ಷವನ್ನು ಈ ಜೆನೆರಾಟ್ರಿಕ್ಸ್ಗೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಿ, ಇದರ ಅರ್ಥವೇನು? z = 0.

ಆದ್ದರಿಂದ, ಹಿಂದಿನ ಪ್ರಕರಣದಂತೆ ಸಾದೃಶ್ಯದ ಮೂಲಕ,

ಅಲ್ಲಿ h" c.t. ಎಂಬುದು ಪೈಜೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ಪ್ಲೇನ್ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದ ಆಳವಾಗಿದೆ;

h" c.t. - ಅದೇ ವಿಷಯ, ಕೇವಲ? ವೈ.

ಅಂತೆಯೇ, ದಿಕ್ಕನ್ನು ದಿಕ್ಕಿನ ಕೊಸೈನ್‌ಗಳಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ

ನಾವು ಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ಮೇಲ್ಮೈಯನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿದರೆ, ಹೆಚ್ಚು ನಿಖರವಾಗಿ, ವಾಲ್ಯೂಮೆಟ್ರಿಕ್ ಸೆಕ್ಟರ್, ತ್ರಿಜ್ಯದೊಂದಿಗೆ? ಮತ್ತು ಎತ್ತರ h, ಒಂದು ಲಂಬವಾದ generatrix ಜೊತೆಗೆ, ನಂತರ

h" c.t. = 0.5h.

3. ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಬಾಗಿದ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಅನ್ವಯಕ್ಕಾಗಿ ಪಡೆದ ಸೂತ್ರಗಳನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯೀಕರಿಸಲು ಇದು ಉಳಿದಿದೆ:

12. ಆರ್ಕಿಮಿಡಿಸ್ ಕಾನೂನು. ಮುಳುಗಿದ ದೇಹಗಳಿಗೆ ತೇಲುವ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳು

ದ್ರವದಲ್ಲಿ ಮುಳುಗಿರುವ ದೇಹದ ಸಮತೋಲನ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳು ಮತ್ತು ಈ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಪರಿಣಾಮಗಳನ್ನು ಸ್ಪಷ್ಟಪಡಿಸುವುದು ಅವಶ್ಯಕ.

ಮುಳುಗಿದ ದೇಹದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲವು ಲಂಬ ಘಟಕಗಳ ಫಲಿತಾಂಶವಾಗಿದೆ P z1, P z2, ಅಂದರೆ. ಇ.:

P z1 = P z1 – P z2 = ?gW T. (1)

ಇಲ್ಲಿ P z1, P z2 ಕೆಳಕ್ಕೆ ಮತ್ತು ಮೇಲಕ್ಕೆ ನಿರ್ದೇಶಿಸಿದ ಬಲಗಳಾಗಿವೆ.

ಈ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಆರ್ಕಿಮಿಡಿಯನ್ ಬಲ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಬಲವನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುತ್ತದೆ.

ಆರ್ಕಿಮಿಡಿಯನ್ ಬಲವು ಮುಳುಗಿದ ದೇಹದ (ಅಥವಾ ಅದರ ಭಾಗ) ತೂಕಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾದ ಬಲವಾಗಿದೆ: ಈ ಬಲವನ್ನು ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರಕ್ಕೆ ಅನ್ವಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಮೇಲಕ್ಕೆ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಪರಿಮಾಣಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಮುಳುಗಿದ ದೇಹ ಅಥವಾ ಭಾಗದಿಂದ ಸ್ಥಳಾಂತರಗೊಂಡ ದ್ರವದ ತೂಕಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಇದು. ನಾವು ಆರ್ಕಿಮಿಡಿಸ್ ಕಾನೂನನ್ನು ರೂಪಿಸಿದ್ದೇವೆ.

ಈಗ ದೇಹದ ತೇಲುವಿಕೆಗೆ ಮೂಲಭೂತ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ನೋಡೋಣ.

1. ದೇಹದಿಂದ ಸ್ಥಳಾಂತರಗೊಂಡ ದ್ರವದ ಪರಿಮಾಣವನ್ನು ಪರಿಮಾಣದ ಸ್ಥಳಾಂತರ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ವಾಲ್ಯೂಮೆಟ್ರಿಕ್ ಸ್ಥಳಾಂತರದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರವು ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರದೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುತ್ತದೆ: ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರದಲ್ಲಿ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಬಲವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

2. ದೇಹವು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಮುಳುಗಿದ್ದರೆ, ದೇಹದ W ಪರಿಮಾಣವು W Т ನೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುತ್ತದೆ, ಇಲ್ಲದಿದ್ದರೆ, ನಂತರ W< W Т, то есть P z = ?gW.

3. ದೇಹದ ತೂಕ ಇದ್ದರೆ ಮಾತ್ರ ದೇಹ ತೇಲುತ್ತದೆ

G T = P z = ?gW, (2)

ಅಂದರೆ, ಆರ್ಕಿಮಿಡಿಯನ್ ಬಲಕ್ಕೆ ಸಮ.

4. ಈಜು:

1) ನೀರಿನ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ, ಅಂದರೆ, P = G t ಆಗಿದ್ದರೆ ದೇಹವು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಮುಳುಗುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ (ದೇಹವು ಏಕರೂಪವಾಗಿದ್ದರೆ):

GW = ? t gW T, ಎಲ್ಲಿಂದ

ಎಲ್ಲಿ?,? ಟಿ - ಕ್ರಮವಾಗಿ ದ್ರವ ಮತ್ತು ದೇಹದ ಸಾಂದ್ರತೆ;

W - ಪರಿಮಾಣದ ಸ್ಥಳಾಂತರ;

W Т - ಹೆಚ್ಚು ಮುಳುಗಿದ ದೇಹದ ಪರಿಮಾಣ;

2) ನೀರಿನ ಮೇಲೆ, ದೇಹವು ಭಾಗಶಃ ಮುಳುಗಿದಾಗ; ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ದೇಹದ ತೇವಗೊಳಿಸಿದ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಕಡಿಮೆ ಬಿಂದುವಿನ ಮುಳುಗುವಿಕೆಯ ಆಳವನ್ನು ತೇಲುವ ದೇಹದ ಕರಡು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಜಲರೇಖೆಯು ದ್ರವದ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಯೊಂದಿಗೆ ಪರಿಧಿಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಮುಳುಗಿರುವ ದೇಹದ ಛೇದನದ ರೇಖೆಯಾಗಿದೆ.

ವಾಟರ್‌ಲೈನ್ ಪ್ರದೇಶವು ವಾಟರ್‌ಲೈನ್‌ನಿಂದ ಸೀಮಿತವಾಗಿರುವ ದೇಹದ ಮುಳುಗಿದ ಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶವಾಗಿದೆ.

ದೇಹ ಮತ್ತು ಒತ್ತಡದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರಗಳ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ರೇಖೆಯನ್ನು ಈಜು ಅಕ್ಷ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ದೇಹವು ಸಮತೋಲನದಲ್ಲಿರುವಾಗ ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

13. ಮೆಟಾಸೆಂಟರ್ ಮತ್ತು ಮೆಟಾಸೆಂಟ್ರಿಕ್ ತ್ರಿಜ್ಯ

ಬಾಹ್ಯ ಪ್ರಭಾವವನ್ನು ನಿಲ್ಲಿಸಿದ ನಂತರ ಅದರ ಮೂಲ ಸಮತೋಲನ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಪುನಃಸ್ಥಾಪಿಸಲು ದೇಹದ ಸಾಮರ್ಥ್ಯವನ್ನು ಸ್ಥಿರತೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಕ್ರಿಯೆಯ ಸ್ವರೂಪವನ್ನು ಆಧರಿಸಿ, ಸಂಖ್ಯಾಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಮತ್ತು ಕ್ರಿಯಾತ್ಮಕ ಸ್ಥಿರತೆಯನ್ನು ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸಲಾಗಿದೆ.

ನಾವು ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ಸ್ನ ಚೌಕಟ್ಟಿನೊಳಗೆ ಇರುವುದರಿಂದ, ನಾವು ಸಂಖ್ಯಾಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಸ್ಥಿರತೆಯೊಂದಿಗೆ ವ್ಯವಹರಿಸುತ್ತೇವೆ.

ಬಾಹ್ಯ ಪ್ರಭಾವದ ನಂತರ ರೂಪುಗೊಂಡ ರೋಲ್ ಬದಲಾಯಿಸಲಾಗದಿದ್ದಲ್ಲಿ, ನಂತರ ಸ್ಥಿರತೆ ಅಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಬಾಹ್ಯ ಪ್ರಭಾವವನ್ನು ನಿಲ್ಲಿಸಿದ ನಂತರ ಅದನ್ನು ಸಂರಕ್ಷಿಸಿದರೆ, ಸಮತೋಲನವನ್ನು ಪುನಃಸ್ಥಾಪಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ನಂತರ ಸ್ಥಿರತೆ ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಸಂಖ್ಯಾಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಸ್ಥಿರತೆಯ ಸ್ಥಿತಿಯು ಈಜು ಆಗಿದೆ.

ಈಜು ನೀರೊಳಗಿದ್ದರೆ, ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರವು ಈಜು ಅಕ್ಷದ ಮೇಲೆ ಸ್ಥಳಾಂತರದ ಕೇಂದ್ರಕ್ಕಿಂತ ಕೆಳಗಿರಬೇಕು. ಆಗ ದೇಹ ತೇಲುತ್ತದೆ. ನೀರಿನ ಮೇಲೆ ಇದ್ದರೆ, ಸ್ಥಿರತೆಯು ಯಾವ ಕೋನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ? ದೇಹವು ತನ್ನ ರೇಖಾಂಶದ ಅಕ್ಷದ ಸುತ್ತ ಸುತ್ತುತ್ತದೆ.

ನಲ್ಲಿ?< 15 o , после прекращения внешнего воздействия равновесие тела восстанавливается; если? >= 15 o, ನಂತರ ರೋಲ್ ಅನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ.

ಈಜು ಅಕ್ಷದೊಂದಿಗೆ ಆರ್ಕಿಮಿಡಿಯನ್ ಬಲದ ಛೇದನದ ಬಿಂದುವನ್ನು ಮೆಟಾಸೆಂಟರ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ: ಇದು ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರದ ಮೂಲಕವೂ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ.

ಮೆಟಾಸೆಂಟ್ರಿಕ್ ತ್ರಿಜ್ಯವು ವೃತ್ತದ ತ್ರಿಜ್ಯವಾಗಿದೆ, ಅದರ ಭಾಗವು ಆರ್ಕ್ ಆಗಿದ್ದು, ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರವು ಮೆಟಾಸೆಂಟರ್ಗೆ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ.

ಕೆಳಗಿನ ಸಂಕೇತಗಳನ್ನು ಅಂಗೀಕರಿಸಲಾಗಿದೆ: ಮೆಟಾಸೆಂಟರ್ - ಎಂ, ಮೆಟಾಸೆಂಟ್ರಿಕ್ ತ್ರಿಜ್ಯ - ? ಮೀ.

ನಲ್ಲಿ?< 15 о

ಅಲ್ಲಿ I 0 ಎಂಬುದು ವಾಟರ್‌ಲೈನ್‌ನಲ್ಲಿರುವ ರೇಖಾಂಶದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಸಮತಲದ ಕೇಂದ್ರ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ.

"ಮೆಟಾಸೆಂಟರ್" ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯ ಪರಿಚಯದ ನಂತರ, ಸ್ಥಿರತೆಯ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳು ಸ್ವಲ್ಪಮಟ್ಟಿಗೆ ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ: ಸ್ಥಿರ ಸ್ಥಿರತೆಗಾಗಿ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರವು ನ್ಯಾವಿಗೇಷನ್ ಅಕ್ಷದ ಮೇಲಿನ ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರಕ್ಕಿಂತ ಮೇಲಿರಬೇಕು ಎಂದು ಮೇಲೆ ಹೇಳಲಾಗಿದೆ. ಈಗ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರವು ಮೆಟಾಸೆಂಟರ್‌ಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚಿರಬಾರದು ಎಂದು ಭಾವಿಸೋಣ. ಇಲ್ಲದಿದ್ದರೆ, ಪಡೆಗಳು ರೋಲ್ ಅನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುತ್ತವೆ.

ರೋಲ್ ದೂರ ಎಷ್ಟು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿದೆ? ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರ ಮತ್ತು ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರದ ನಡುವೆ ವ್ಯತ್ಯಾಸವಿದೆಯೇ?< ? м.

ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರ ಮತ್ತು ಮೆಟಾಸೆಂಟರ್ ನಡುವಿನ ಅಂತರವನ್ನು ಮೆಟಾಸೆಂಟ್ರಿಕ್ ಎತ್ತರ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಸ್ಥಿತಿ (2) ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಧನಾತ್ಮಕವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಮೆಟಾಸೆಂಟ್ರಿಕ್ ಎತ್ತರ ಹೆಚ್ಚಾದಷ್ಟೂ ತೇಲುವ ದೇಹವು ಉರುಳುವ ಸಾಧ್ಯತೆ ಕಡಿಮೆ. ಜಲರೇಖೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಸಮತಲದ ರೇಖಾಂಶದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಸ್ಥಿರತೆಯ ಉಪಸ್ಥಿತಿಯು ಅದೇ ಸಮತಲದ ಅಡ್ಡ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಸ್ಥಿರತೆಗೆ ಅಗತ್ಯವಾದ ಮತ್ತು ಸಾಕಷ್ಟು ಸ್ಥಿತಿಯಾಗಿದೆ.

14. ದ್ರವ ಚಲನೆಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ವಿಧಾನಗಳು

ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ಸ್ ದ್ರವವನ್ನು ಅದರ ಸಮತೋಲನ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡುತ್ತದೆ.

ದ್ರವದ ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರವು ಈ ಚಲನೆಯನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡಿದ ಅಥವಾ ಜೊತೆಗೂಡಿದ ಬಲಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸದೆ ಚಲನೆಯಲ್ಲಿರುವ ದ್ರವವನ್ನು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡುತ್ತದೆ.

ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್ ದ್ರವದ ಚಲನೆಯನ್ನು ಸಹ ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ದ್ರವಕ್ಕೆ ಅನ್ವಯಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳ ಪ್ರಭಾವವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ.

ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿ, ದ್ರವದ ನಿರಂತರ ಮಾದರಿಯನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ: ಅದರ ಕೆಲವು ನಿರಂತರತೆ. ನಿರಂತರತೆಯ ಊಹೆಯ ಪ್ರಕಾರ, ಪ್ರಶ್ನೆಯಲ್ಲಿರುವ ನಿರಂತರತೆಯು ದ್ರವ ಕಣವಾಗಿದ್ದು, ಇದರಲ್ಲಿ ಬೃಹತ್ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಅಣುಗಳು ನಿರಂತರವಾಗಿ ಚಲಿಸುತ್ತವೆ; ಅದರಲ್ಲಿ ಯಾವುದೇ ವಿರಾಮಗಳು ಅಥವಾ ಶೂನ್ಯಗಳಿಲ್ಲ.

ಹಿಂದಿನ ಪ್ರಶ್ನೆಗಳಲ್ಲಿ, ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ಸ್ ಅನ್ನು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡುವಾಗ, ಸಮತೋಲನದಲ್ಲಿ ದ್ರವವನ್ನು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಲು ನಿರಂತರ ಮಾಧ್ಯಮವನ್ನು ಮಾದರಿಯಾಗಿ ತೆಗೆದುಕೊಂಡರೆ, ಇಲ್ಲಿ, ಅದೇ ಮಾದರಿಯ ಉದಾಹರಣೆಯನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು, ಅವರು ಚಲನೆಯಲ್ಲಿರುವ ದ್ರವವನ್ನು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡುತ್ತಾರೆ, ಅದರ ಕಣಗಳ ಚಲನೆಯನ್ನು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡುತ್ತಾರೆ. .

ಕಣದ ಚಲನೆಯನ್ನು ವಿವರಿಸಲು ಎರಡು ಮಾರ್ಗಗಳಿವೆ, ಮತ್ತು ಅದರ ಮೂಲಕ ದ್ರವ.

1. ಲ್ಯಾಗ್ರೇಂಜ್ ವಿಧಾನ. ತರಂಗ ಕಾರ್ಯಗಳನ್ನು ವಿವರಿಸುವಾಗ ಈ ವಿಧಾನವನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ವಿಧಾನದ ಸಾರವು ಈ ಕೆಳಗಿನಂತಿರುತ್ತದೆ: ಪ್ರತಿ ಕಣದ ಚಲನೆಯನ್ನು ವಿವರಿಸಲು ಇದು ಅಗತ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಆರಂಭಿಕ ಸಮಯ t 0 ಆರಂಭಿಕ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳಿಗೆ ಅನುರೂಪವಾಗಿದೆ x 0 , y 0 , z 0 .

ಆದಾಗ್ಯೂ, ಸಮಯ ಟಿ ಅವರು ಈಗಾಗಲೇ ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿವೆ. ನೀವು ನೋಡುವಂತೆ, ನಾವು ಪ್ರತಿ ಕಣದ ಚಲನೆಯ ಬಗ್ಗೆ ಮಾತನಾಡುತ್ತಿದ್ದೇವೆ. ಪ್ರತಿ ಕಣಕ್ಕೆ x, y, z ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳನ್ನು ಸಮಯ t ನ ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಕ್ಷಣದಲ್ಲಿ ಸೂಚಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾದರೆ ಈ ಚಲನೆಯನ್ನು ನಿರ್ದಿಷ್ಟವಾಗಿ ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು ನಿರಂತರ ಕಾರ್ಯಗಳು x 0, y 0, z 0 ನಿಂದ.

x = x(x 0 , y 0 , z 0 , t)

y =y (x 0, y 0, z 0, t)

z = z(x 0 , y 0 , z 0 , t) (1)

x 0 , y 0 , z 0 , t ಅಸ್ಥಿರಗಳನ್ನು ಲಾಗ್ರೇಂಜ್ ಅಸ್ಥಿರ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

2. ಯೂಲರ್ ಪ್ರಕಾರ ಕಣಗಳ ಚಲನೆಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ವಿಧಾನ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಚಲನೆಯು ಕಣಗಳು ಇರುವ ದ್ರವ ಹರಿವಿನ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸ್ಥಾಯಿ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಕಣಗಳಲ್ಲಿನ ಬಿಂದುಗಳನ್ನು ಯಾದೃಚ್ಛಿಕವಾಗಿ ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡಲಾಗುತ್ತದೆ. x, y, z ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಪ್ರದೇಶದ ಪ್ರತಿ ಸಮಯದಲ್ಲಿ t ಅನ್ನು ನಿಯತಾಂಕವಾಗಿ ನಿರ್ದಿಷ್ಟಪಡಿಸಲಾಗಿದೆ.

ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಪ್ರದೇಶವು ಈಗಾಗಲೇ ತಿಳಿದಿರುವಂತೆ, ಹರಿವಿನೊಳಗೆ ಮತ್ತು ಚಲನರಹಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಪ್ರತಿ ಬಾರಿ t ಈ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ ದ್ರವ ಕಣದ ವೇಗವನ್ನು ತತ್ಕ್ಷಣದ ಸ್ಥಳೀಯ ವೇಗ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ವೇಗ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಎಲ್ಲಾ ತ್ವರಿತ ವೇಗಗಳ ಗುಂಪಾಗಿದೆ. ಈ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸುವುದನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಿಂದ ವಿವರಿಸಲಾಗಿದೆ:

u x = u x (x,y,z,t)

u y = u y (x,y,z,t)

u z = u z (x,y,z,t)

(2) x, y, z, t ನಲ್ಲಿನ ಅಸ್ಥಿರಗಳನ್ನು ಯೂಲರ್ ಅಸ್ಥಿರ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

15. ದ್ರವ ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿ ಬಳಸುವ ಮೂಲ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಗಳು

ಮೇಲೆ ತಿಳಿಸಿದ ವೇಗ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಸಾರವು ವೆಕ್ಟರ್ ರೇಖೆಗಳು, ಇದನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ಲೈನ್‌ಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ಲೈನ್ ಎನ್ನುವುದು ಯಾವುದೇ ಬಿಂದುವಿಗೆ ಬಾಗಿದ ರೇಖೆಯಾಗಿದ್ದು, ಆಯ್ದ ಕ್ಷಣದಲ್ಲಿ, ಸ್ಥಳೀಯ ವೇಗ ವೆಕ್ಟರ್ ಅನ್ನು ಸ್ಪರ್ಶವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ (ನಾವು ಸಾಮಾನ್ಯ ವೇಗ ಘಟಕದ ಬಗ್ಗೆ ಮಾತನಾಡುವುದಿಲ್ಲ, ಏಕೆಂದರೆ ಅದು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ).

ಫಾರ್ಮುಲಾ (1) ಎನ್ನುವುದು t ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ಲೈನ್‌ನ ವಿಭಿನ್ನ ಸಮೀಕರಣವಾಗಿದೆ. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, i = 1,2, 3, ... ಪಡೆದ i ನಿಂದ ವಿಭಿನ್ನ ti ಅನ್ನು ನಿರ್ದಿಷ್ಟಪಡಿಸುವ ಮೂಲಕ, ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ಲೈನ್ ಅನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಿದೆ: ಇದು i ಅನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುವ ಮುರಿದ ರೇಖೆಯ ಹೊದಿಕೆಯಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ಲೈನ್‌ಗಳು, ನಿಯಮದಂತೆ, ಸ್ಥಿತಿಯ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ ಛೇದಿಸುವುದಿಲ್ಲವೇ? 0 ಅಥವಾ? ?. ಆದರೆ ಇನ್ನೂ, ಈ ಷರತ್ತುಗಳನ್ನು ಉಲ್ಲಂಘಿಸಿದರೆ, ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ಲೈನ್‌ಗಳು ಛೇದಿಸುತ್ತವೆ: ಛೇದನದ ಬಿಂದುವನ್ನು ವಿಶೇಷ (ಅಥವಾ ನಿರ್ಣಾಯಕ) ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

1. ಅಸ್ಥಿರ ಚಲನೆ, ಇದನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಏಕೆಂದರೆ ಆಯ್ದ ಪ್ರದೇಶದ ಪರಿಗಣಿಸಲಾದ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿನ ಸ್ಥಳೀಯ ವೇಗಗಳು ಕಾಲಾನಂತರದಲ್ಲಿ ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ. ಅಂತಹ ಚಲನೆಯನ್ನು ಸಮೀಕರಣಗಳ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಿಂದ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ವಿವರಿಸಲಾಗಿದೆ.

2. ಸ್ಥಿರ ಚಲನೆ: ಅಂತಹ ಚಲನೆಯೊಂದಿಗೆ ಸ್ಥಳೀಯ ವೇಗಗಳು ಸಮಯವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವುದಿಲ್ಲ ಮತ್ತು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತವೆ:

u x = u x (x,y,z)

u y = u y (x,y,z)

u z = u z (x,y,z)

ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ಲೈನ್‌ಗಳು ಮತ್ತು ಕಣಗಳ ಪಥಗಳು ಸೇರಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ಲೈನ್‌ನ ಭೇದಾತ್ಮಕ ಸಮೀಕರಣವು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ:

ಹರಿವಿನ ಬಾಹ್ಯರೇಖೆಯ ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಬಿಂದುವಿನ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ಎಲ್ಲಾ ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ಲೈನ್‌ಗಳ ಒಟ್ಟು ಮೊತ್ತವು ಸ್ಟ್ರೀಮ್ ಟ್ಯೂಬ್ ಎಂಬ ಮೇಲ್ಮೈಯನ್ನು ರೂಪಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಟ್ಯೂಬ್ ಒಳಗೆ, ಅದರಲ್ಲಿರುವ ದ್ರವವು ಚಲಿಸುತ್ತದೆ, ಇದನ್ನು ಟ್ರಿಕಲ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಬಾಹ್ಯರೇಖೆಯು ಅಪರಿಮಿತವಾಗಿ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದ್ದರೆ ಟ್ರಿಕಲ್ ಅನ್ನು ಪ್ರಾಥಮಿಕವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಬಾಹ್ಯರೇಖೆಯು ಸೀಮಿತ ಪ್ರದೇಶವನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದರೆ ಸೀಮಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ಲೈನ್‌ಗಳಿಗೆ ಪ್ರತಿ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿರುವ ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ನ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ನ ಜೀವಂತ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಸೀಮಿತತೆ ಅಥವಾ ಅನಂತ ಸಣ್ಣತನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ, ಸ್ಟ್ರೀಮ್ನ ಪ್ರದೇಶವನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಅನುಕ್ರಮವಾಗಿ ಸೂಚಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ? ಮತ್ತು ಡಿ?.

ಪ್ರತಿ ಯುನಿಟ್ ಸಮಯಕ್ಕೆ ಲೈವ್ ವಿಭಾಗದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಪ್ರಮಾಣದ ದ್ರವವನ್ನು ಸ್ಟ್ರೀಮ್ Q ನ ಹರಿವಿನ ದರ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

16. ಸುಳಿಯ ಚಲನೆ

ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿ ಪರಿಗಣಿಸಲಾದ ಚಲನೆಯ ಪ್ರಕಾರಗಳ ವೈಶಿಷ್ಟ್ಯಗಳು.

ಕೆಳಗಿನ ರೀತಿಯ ಚಲನೆಯನ್ನು ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸಬಹುದು.

ಅಸ್ಥಿರ, ವೇಗ, ಒತ್ತಡ, ತಾಪಮಾನ ಇತ್ಯಾದಿಗಳ ವರ್ತನೆಯ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ; ಸ್ಥಿರ, ಅದೇ ನಿಯತಾಂಕಗಳ ಪ್ರಕಾರ; ಅಸಮ, ಪ್ರದೇಶದೊಂದಿಗೆ ಲೈವ್ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಅದೇ ನಿಯತಾಂಕಗಳ ವರ್ತನೆಯನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ; ಏಕರೂಪ, ಅದೇ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳ ಪ್ರಕಾರ; ಒತ್ತಡ, ಒತ್ತಡದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಚಲನೆ ಸಂಭವಿಸಿದಾಗ p > p atm (ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಪೈಪ್ಲೈನ್ಗಳಲ್ಲಿ); ಒತ್ತಡವಿಲ್ಲದ, ದ್ರವದ ಚಲನೆಯು ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಪ್ರಭಾವದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಸಂಭವಿಸಿದಾಗ.

ಆದಾಗ್ಯೂ, ಚಲನೆಯ ಮುಖ್ಯ ವಿಧಗಳು, ಅವುಗಳ ದೊಡ್ಡ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಪ್ರಭೇದಗಳ ಹೊರತಾಗಿಯೂ, ಸುಳಿಯ ಮತ್ತು ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಚಲನೆ.

ದ್ರವ ಕಣಗಳು ತಮ್ಮ ಧ್ರುವಗಳ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ತತ್ಕ್ಷಣದ ಅಕ್ಷಗಳ ಸುತ್ತ ತಿರುಗುವ ಚಲನೆಯನ್ನು ಸುಳಿಯ ಚಲನೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ದ್ರವ ಕಣದ ಈ ಚಲನೆಯನ್ನು ಕೋನೀಯ ವೇಗ, ಘಟಕಗಳು (ಘಟಕಗಳು) ಮೂಲಕ ನಿರೂಪಿಸಲಾಗಿದೆ:

ಕೋನೀಯ ವೇಗದ ವೆಕ್ಟರ್ ಯಾವಾಗಲೂ ತಿರುಗುವಿಕೆ ಸಂಭವಿಸುವ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ನಾವು ಕೋನೀಯ ವೇಗದ ಮಾಡ್ಯುಲಸ್ ಅನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿದರೆ, ಆಗ

ಅನುಗುಣವಾದ ಅಕ್ಷದ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳ ಮೇಲೆ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣಗಳನ್ನು ದ್ವಿಗುಣಗೊಳಿಸುವ ಮೂಲಕ? X, ? ವೈ ,? z , ನಾವು ಸುಳಿಯ ವೆಕ್ಟರ್ನ ಘಟಕಗಳನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ

ಸುಳಿಯ ವಾಹಕಗಳ ಗುಂಪನ್ನು ವೆಕ್ಟರ್ ಕ್ಷೇತ್ರ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ವೇಗ ಕ್ಷೇತ್ರ ಮತ್ತು ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ಲೈನ್‌ನೊಂದಿಗೆ ಸಾದೃಶ್ಯದ ಮೂಲಕ, ವೆಕ್ಟರ್ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುವ ಸುಳಿಯ ರೇಖೆಯೂ ಇದೆ.

ಇದು ಒಂದು ರೇಖೆಯಾಗಿದ್ದು, ಪ್ರತಿ ಬಿಂದುವಿಗೆ, ಕೋನೀಯ ವೇಗ ವೆಕ್ಟರ್ ಈ ಸಾಲಿಗೆ ಸ್ಪರ್ಶಕದೊಂದಿಗೆ ಕೋಡೈರೆಕ್ಷನಲ್ ಆಗಿರುತ್ತದೆ.

ರೇಖೆಯನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನ ಭೇದಾತ್ಮಕ ಸಮೀಕರಣದಿಂದ ವಿವರಿಸಲಾಗಿದೆ:

ಈ ಸಮಯದಲ್ಲಿ t ಅನ್ನು ನಿಯತಾಂಕವಾಗಿ ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಸುಳಿಯ ರೇಖೆಗಳು ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ಲೈನ್‌ಗಳಂತೆಯೇ ಅನೇಕ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ವರ್ತಿಸುತ್ತವೆ.

ಸುಳಿಯ ಚಲನೆಯನ್ನು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಎಂದೂ ಕರೆಯುತ್ತಾರೆ.

17. ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವು

ಈ ಚಲನೆಯನ್ನು ಸಂಭಾವ್ಯ (ಪ್ರಚೋದಕ) ಚಲನೆ ಎಂದೂ ಕರೆಯುತ್ತಾರೆ.

ಈ ಚಲನೆಯೊಂದಿಗೆ, ದ್ರವ ಕಣಗಳ ಧ್ರುವಗಳ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ತತ್ಕ್ಷಣದ ಅಕ್ಷಗಳ ಸುತ್ತ ಕಣಗಳ ತಿರುಗುವಿಕೆ ಇಲ್ಲ. ಈ ಕಾರಣಕ್ಕಾಗಿ:

X = 0; ? y = 0; ? z = 0. (1)

X = ? y = ? z = 0.

ದ್ರವವು ಚಲಿಸಿದಾಗ, ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿನ ಕಣಗಳ ಸ್ಥಾನವು ಬದಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ರೇಖೀಯ ನಿಯತಾಂಕಗಳ ಪ್ರಕಾರ ಅವುಗಳ ವಿರೂಪವೂ ಸಹ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ ಎಂದು ಮೇಲೆ ಗಮನಿಸಲಾಗಿದೆ. ಮೇಲೆ ಚರ್ಚಿಸಿದ ಸುಳಿಯ ಚಲನೆಯು ದ್ರವ ಕಣದ ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಸ್ಥಾನದಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಯ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿದ್ದರೆ, ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ (ಸಂಭಾವ್ಯ, ಅಥವಾ ಕಿರಿಕಿರಿಯುಂಟುಮಾಡುವ) ಚಲನೆಯು ರೇಖೀಯ ನಿಯತಾಂಕಗಳ ವಿರೂಪತೆಯ ವಿದ್ಯಮಾನಗಳ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿದೆ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಆಕಾರ ಮತ್ತು ಪರಿಮಾಣ.

ಸುಳಿಯ ಚಲನೆಯನ್ನು ಸುಳಿಯ ವೆಕ್ಟರ್‌ನ ದಿಕ್ಕಿನಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ

ಎಲ್ಲಿ? - ಕೋನೀಯ ವೇಗ, ಇದು ಕೋನೀಯ ವಿರೂಪಗಳ ವಿಶಿಷ್ಟ ಲಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ.

ಈ ಚಳುವಳಿಯ ವಿರೂಪತೆಯು ಈ ಘಟಕಗಳ ವಿರೂಪತೆಯಿಂದ ನಿರೂಪಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ

ಆದರೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವಿನೊಂದಿಗೆ? x =? y = ? z = 0, ನಂತರ:

ಈ ಸೂತ್ರದಿಂದ ಇದು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿದೆ: ಸೂತ್ರದಲ್ಲಿ (4) ಪರಸ್ಪರ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಭಾಗಶಃ ಉತ್ಪನ್ನಗಳು ಇರುವುದರಿಂದ, ಈ ಭಾಗಶಃ ಉತ್ಪನ್ನಗಳು ಕೆಲವು ಕಾರ್ಯಗಳಿಗೆ ಸೇರಿವೆ.

18. ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಚಲನೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ವೇಗ ಸಾಮರ್ಥ್ಯ ಮತ್ತು ವೇಗವರ್ಧನೆ

? = ?(x, y, z) (1)

ಕಾರ್ಯ? ವೇಗ ವಿಭವ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಅದನ್ನು ಮನಸ್ಸಿನಲ್ಲಿಟ್ಟುಕೊಂಡು, ಘಟಕಗಳು? ಈ ರೀತಿ ನೋಡಿ:

ಫಾರ್ಮುಲಾ (1) ಅಸ್ಥಿರ ಚಲನೆಯನ್ನು ವಿವರಿಸುತ್ತದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಇದು ಟಿ ನಿಯತಾಂಕವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ.

ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವಿನ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ವೇಗವರ್ಧನೆ

ದ್ರವ ಕಣದ ವೇಗವರ್ಧನೆಯು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ:

ಇಲ್ಲಿ du/dt ಸಮಯಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಒಟ್ಟು ಉತ್ಪನ್ನಗಳಾಗಿವೆ.

ವೇಗವರ್ಧಕವನ್ನು ಈ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಪ್ರತಿನಿಧಿಸಬಹುದು, ಆಧರಿಸಿ

ಅಪೇಕ್ಷಿತ ವೇಗವರ್ಧನೆಯ ಅಂಶಗಳು

ಫಾರ್ಮುಲಾ (4) ಒಟ್ಟು ವೇಗವರ್ಧನೆಯ ಬಗ್ಗೆ ಮಾಹಿತಿಯನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿದೆ.

?u x /?t, ?u y /?t, ?u z /?t, ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಸ್ಥಳೀಯ ವೇಗವರ್ಧಕಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ವೇಗ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಬದಲಾವಣೆಯ ನಿಯಮಗಳನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುತ್ತದೆ.

ಚಲನೆಯು ಸ್ಥಿರವಾಗಿದ್ದರೆ, ಆಗ

ವೇಗ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನೇ ಸಂವಹನ ಎಂದು ಕರೆಯಬಹುದು. ಆದ್ದರಿಂದ, (4) ಪ್ರತಿ ಸಾಲಿಗೆ ಅನುಗುಣವಾದ ಮೊತ್ತದ ಉಳಿದ ಭಾಗಗಳನ್ನು ಸಂವಹನ ವೇಗವರ್ಧಕಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಹೆಚ್ಚು ನಿಖರವಾಗಿ, ಸಂವಹನ ವೇಗವರ್ಧನೆಯ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಗಳ ಮೂಲಕ, ಇದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ವೇಗ ಕ್ಷೇತ್ರದ (ಅಥವಾ ಸಂವಹನ) ಅಸಮಂಜಸತೆಯನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುತ್ತದೆ t.

ಒಟ್ಟು ವೇಗವರ್ಧಕವನ್ನು ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ವಸ್ತು ಎಂದು ಕರೆಯಬಹುದು, ಇದು ಪ್ರಕ್ಷೇಪಗಳ ಮೊತ್ತವಾಗಿದೆ

du x / dt, du y / dt, du z / dt,

19. ದ್ರವ ನಿರಂತರತೆಯ ಸಮೀಕರಣ

ಆಗಾಗ್ಗೆ, ಸಮಸ್ಯೆಗಳನ್ನು ಪರಿಹರಿಸುವಾಗ, ನೀವು ಅಜ್ಞಾತ ಕಾರ್ಯಗಳನ್ನು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಬೇಕು:

1) p = p (x, y, z, t) - ಒತ್ತಡ;

2) n x (x, y, z, t), ny (x, y, z, t), n z (x, y, z, t) - ನಿರ್ದೇಶಾಂಕ ಅಕ್ಷಗಳ ಮೇಲೆ ವೇಗದ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಗಳು x, y, z;

3) ? (x, y, z, t) - ದ್ರವ ಸಾಂದ್ರತೆ.

ಈ ಅಜ್ಞಾತಗಳು, ಒಟ್ಟು ಐದು ಇವೆ, ಸಮೀಕರಣಗಳ ಯೂಲರ್ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಕೇವಲ ಮೂರು ಯೂಲರ್ ಸಮೀಕರಣಗಳಿವೆ, ಆದರೆ, ನಾವು ನೋಡುವಂತೆ, ಐದು ಅಜ್ಞಾತಗಳಿವೆ. ಈ ಅಜ್ಞಾತಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಇನ್ನೂ ಎರಡು ಸಮೀಕರಣಗಳು ಕಾಣೆಯಾಗಿವೆ. ನಿರಂತರತೆಯ ಸಮೀಕರಣವು ಕಾಣೆಯಾದ ಎರಡು ಸಮೀಕರಣಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದಾಗಿದೆ. ನಿರಂತರತೆಯ ಸ್ಥಿತಿಯ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಐದನೇ ಸಮೀಕರಣವಾಗಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಫಾರ್ಮುಲಾ (1) ನಿರಂತರತೆಯ ಸಮೀಕರಣವಾಗಿದೆ, ಅಂದರೆ ಸಾಮಾನ್ಯ ಪ್ರಕರಣಕ್ಕೆ ಅಗತ್ಯವಾದ ಸಮೀಕರಣವಾಗಿದೆ. ದ್ರವದ ಅಸಂಗತತೆಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ??/dt = 0, ರಿಂದ? = const, ಆದ್ದರಿಂದ (1) ನಿಂದ ಇದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ:

ಈ ನಿಯಮಗಳಿಂದ, ಕೋರ್ಸ್ನಿಂದ ತಿಳಿದಿರುವಂತೆ ಉನ್ನತ ಗಣಿತಶಾಸ್ತ್ರ, X, Y, Z ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದಾದ ಯುನಿಟ್ ವೆಕ್ಟರ್‌ನ ಉದ್ದದಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಯ ದರವಾಗಿದೆ.

(2) ನಲ್ಲಿನ ಸಂಪೂರ್ಣ ಮೊತ್ತಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ, ಇದು ಪರಿಮಾಣ dV ಯಲ್ಲಿನ ಸಾಪೇಕ್ಷ ಬದಲಾವಣೆಯ ದರವನ್ನು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸುತ್ತದೆ.

ಈ ವಾಲ್ಯೂಮೆಟ್ರಿಕ್ ಬದಲಾವಣೆಯನ್ನು ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿ ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ: ವಾಲ್ಯೂಮೆಟ್ರಿಕ್ ವಿಸ್ತರಣೆ, ಡೈವರ್ಜೆನ್ಸ್, ವೇಗ ವೆಕ್ಟರ್ನ ಡೈವರ್ಜೆನ್ಸ್.

ಟ್ರಿಕಲ್ಗಾಗಿ ಸಮೀಕರಣವು ಹೀಗಿರುತ್ತದೆ:

ಇಲ್ಲಿ Q ಎಂಬುದು ದ್ರವದ ಪ್ರಮಾಣ (ಹರಿವು);

- ಜೆಟ್‌ನ ಕೋನೀಯ ವೇಗ;

L ಎಂಬುದು ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ನ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ವಿಭಾಗದ ಉದ್ದವಾಗಿದೆ.

ಒತ್ತಡವು ಸ್ಥಿರವಾಗಿದ್ದರೆ ಅಥವಾ ತೆರೆದ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶ? = const, ಹಾಗಾದರೆ ?? /?t = 0, ಅಂದರೆ (3) ಪ್ರಕಾರ

Q/?l = 0, ಆದ್ದರಿಂದ,

20. ದ್ರವ ಹರಿವಿನ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು

ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿ, ಈ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯು ಸೀಮಿತವಾದಾಗ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಚಲನೆ ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:

1) ಗಟ್ಟಿಯಾದ ಮೇಲ್ಮೈಗಳು;

2) ವಿವಿಧ ದ್ರವಗಳನ್ನು ಬೇರ್ಪಡಿಸುವ ಮೇಲ್ಮೈಗಳು;

3) ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಗಳು.

ಚಲಿಸುವ ದ್ರವವು ಯಾವ ರೀತಿಯ ಮೇಲ್ಮೈಗಳು ಅಥವಾ ಅದರ ಸಂಯೋಜನೆಯನ್ನು ಸೀಮಿತಗೊಳಿಸುತ್ತದೆ ಎಂಬುದರ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ, ಕೆಳಗಿನ ರೀತಿಯ ಹರಿವುಗಳನ್ನು ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:

1) ಮುಕ್ತ ಹರಿವು, ಘನ ಮತ್ತು ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಗಳ ಸಂಯೋಜನೆಯಿಂದ ಹರಿವು ಸೀಮಿತವಾದಾಗ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ನದಿ, ಕಾಲುವೆ, ಅಪೂರ್ಣ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದೊಂದಿಗೆ ಪೈಪ್;

2) ಒತ್ತಡ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಪೂರ್ಣ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದೊಂದಿಗೆ ಪೈಪ್;

3) ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಜೆಟ್‌ಗಳು, ಇದು ದ್ರವಕ್ಕೆ ಸೀಮಿತವಾಗಿದೆ (ನಾವು ನಂತರ ನೋಡುವಂತೆ, ಅಂತಹ ಜೆಟ್‌ಗಳನ್ನು ಪ್ರವಾಹ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ) ಅಥವಾ ಅನಿಲ ಮಾಧ್ಯಮ.

ಉಚಿತ ವಿಭಾಗ ಮತ್ತು ಹರಿವಿನ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ತ್ರಿಜ್ಯ. ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ರೂಪದಲ್ಲಿ ನಿರಂತರತೆಯ ಸಮೀಕರಣ

ಎಲ್ಲಾ ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ಲೈನ್‌ಗಳು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿರುವ (ಅಂದರೆ, ಲಂಬವಾಗಿರುವ) ಹರಿವಿನ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಲೈವ್ ವಿಭಾಗ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ತ್ರಿಜ್ಯದ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯು ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್‌ನಲ್ಲಿ ಅತ್ಯಂತ ಮುಖ್ಯವಾಗಿದೆ.

ವೃತ್ತಾಕಾರದ ನೇರ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗ, ವ್ಯಾಸ d ಮತ್ತು ತ್ರಿಜ್ಯ r0 ನೊಂದಿಗೆ ಒತ್ತಡದ ಹರಿವಿಗೆ, ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ತ್ರಿಜ್ಯವನ್ನು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ

ಪಡೆದಾಗ (2) ನಾವು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡಿದ್ದೇವೆ

ಫ್ಲೋ ರೇಟ್ ಎನ್ನುವುದು ಪ್ರತಿ ಯುನಿಟ್ ಸಮಯಕ್ಕೆ ಲೈವ್ ವಿಭಾಗದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ದ್ರವದ ಪ್ರಮಾಣವಾಗಿದೆ.

ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಹೊಳೆಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುವ ಹರಿವಿಗೆ, ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣ ಹೀಗಿದೆ:

ಎಲ್ಲಿ dQ = d? - ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಹರಿವಿನ ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣ;

ಯು ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ವೇಗವಾಗಿದೆ.

21. ಚಲನೆಯ ಬದಲಾವಣೆ

ವೇಗ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಯ ಸ್ವರೂಪವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ, ಕೆಳಗಿನ ರೀತಿಯ ಸ್ಥಿರ ಚಲನೆಯನ್ನು ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸಲಾಗಿದೆ:

1) ಏಕರೂಪದ, ಹರಿವಿನ ಮುಖ್ಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು - ಜೀವಂತ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಆಕಾರ ಮತ್ತು ಪ್ರದೇಶ, ಹರಿವಿನ ಸರಾಸರಿ ವೇಗ, ಉದ್ದ, ಹರಿವಿನ ಆಳ (ಚಲನೆಯು ಮುಕ್ತವಾಗಿ ಹರಿಯುತ್ತಿದ್ದರೆ) - ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಬದಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ; ಹೆಚ್ಚುವರಿಯಾಗಿ, ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ಲೈನ್ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಹರಿವಿನ ಸಂಪೂರ್ಣ ಉದ್ದಕ್ಕೂ, ಸ್ಥಳೀಯ ವೇಗಗಳು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತವೆ, ಆದರೆ ಯಾವುದೇ ವೇಗವರ್ಧನೆಗಳಿಲ್ಲ;

2) ಅಸಮ, ಯಾವುದೂ ಪಟ್ಟಿ ಮಾಡದಿದ್ದಾಗ ಏಕರೂಪದ ಚಲನೆಸಮಾನಾಂತರ ಪ್ರಸ್ತುತ ರೇಖೆಗಳ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಂತೆ ಅಂಶಗಳನ್ನು ಪೂರೈಸಲಾಗಿಲ್ಲ.

ಇನ್ನೂ ಅಸಮ ಚಲನೆ ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲ್ಪಡುವ ಸರಾಗವಾಗಿ ಬದಲಾಗುವ ಚಲನೆಯಿದೆ; ಅಂತಹ ಚಲನೆಯೊಂದಿಗೆ ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ಲೈನ್‌ಗಳು ಸರಿಸುಮಾರು ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಎಲ್ಲಾ ಇತರ ಬದಲಾವಣೆಗಳು ಸರಾಗವಾಗಿ ಸಂಭವಿಸುತ್ತವೆ ಎಂದು ಭಾವಿಸಲಾಗಿದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಚಲನೆಯ ದಿಕ್ಕು ಮತ್ತು OX ಅಕ್ಷವನ್ನು ಸಹ-ನಿರ್ದೇಶಿಸಿದಾಗ, ಕೆಲವು ಪ್ರಮಾಣಗಳನ್ನು ನಿರ್ಲಕ್ಷಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ

Ux? ಯು; Uy = Uz = 0. (1)

ಸರಾಗವಾಗಿ ಬದಲಾಗುವ ಚಲನೆಯ ನಿರಂತರತೆಯ ಸಮೀಕರಣವು (1) ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ:

ಅದೇ ರೀತಿ ಇತರ ದಿಕ್ಕುಗಳಿಗೂ.

ಆದ್ದರಿಂದ, ಈ ರೀತಿಯ ಚಲನೆಯನ್ನು ಏಕರೂಪದ ರೆಕ್ಟಿಲಿನಿಯರ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ;

3) ಚಲನೆಯು ಅಸ್ಥಿರವಾಗಿದ್ದರೆ ಅಥವಾ ಅಸ್ಥಿರವಾಗಿದ್ದರೆ, ಸ್ಥಳೀಯ ವೇಗಗಳು ಕಾಲಾನಂತರದಲ್ಲಿ ಬದಲಾದಾಗ, ಈ ಕೆಳಗಿನ ರೀತಿಯ ಚಲನೆಯನ್ನು ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ: ವೇಗವಾಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತಿರುವ ಚಲನೆ, ನಿಧಾನವಾಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತಿರುವ ಚಲನೆ, ಅಥವಾ, ಇದನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಅರೆ-ಸ್ಥಾಯಿ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಒತ್ತಡವನ್ನು ವಿವರಿಸುವ ಸಮೀಕರಣಗಳಲ್ಲಿನ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳ ಸಂಖ್ಯೆಯನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ ವಿಂಗಡಿಸಲಾಗಿದೆ: ಪ್ರಾದೇಶಿಕ, ಚಲನೆಯು ಮೂರು ಆಯಾಮಗಳಾಗಿದ್ದಾಗ; ಫ್ಲಾಟ್, ಚಲನೆಯು ಎರಡು ಆಯಾಮಗಳಲ್ಲಿದ್ದಾಗ, ಅಂದರೆ Uх, Uy ಅಥವಾ Uz ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ; ಒಂದು ಆಯಾಮದ, ಚಲನೆಯು ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದನ್ನು ಮಾತ್ರ ಅವಲಂಬಿಸಿದ್ದಾಗ.

ಕೊನೆಯಲ್ಲಿ, ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ಗಾಗಿ ನಾವು ಈ ಕೆಳಗಿನ ನಿರಂತರತೆಯ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಗಮನಿಸುತ್ತೇವೆ, ದ್ರವವು ಸಂಕುಚಿತಗೊಳ್ಳುವುದಿಲ್ಲ, ಅಂದರೆ ?= const; ಹರಿವಿಗೆ ಈ ಸಮೀಕರಣವು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ:

ಪ್ರಶ್ನೆ =? 1 ? 1 = ? 2? 2 = … =? ನಾನು? ನಾನು = ಐಡೆಮ್, (3)

ಎಲ್ಲಿ? ನಾನು? i - ಸಂಖ್ಯೆ i ನೊಂದಿಗೆ ಅದೇ ವಿಭಾಗದ ವೇಗ ಮತ್ತು ಪ್ರದೇಶ.

ಸಮೀಕರಣ (3) ಅನ್ನು ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ರೂಪದಲ್ಲಿ ನಿರಂತರತೆಯ ಸಮೀಕರಣ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

22. ಅದೃಶ್ಯ ದ್ರವದ ಚಲನೆಯ ವಿಭಿನ್ನ ಸಮೀಕರಣಗಳು

ಯೂಲರ್‌ನ ಸಮೀಕರಣವು ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿ ಮೂಲಭೂತವಾದವುಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದಾಗಿದೆ, ಜೊತೆಗೆ ಬರ್ನೌಲಿಯ ಸಮೀಕರಣ ಮತ್ತು ಇತರ ಕೆಲವು.

ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ಸ್‌ನ ಅಧ್ಯಯನವು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಯೂಲರ್ ಸಮೀಕರಣದೊಂದಿಗೆ ಪ್ರಾರಂಭವಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಇತರ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಗಳಿಗೆ ಪ್ರವೇಶಕ್ಕೆ ಆರಂಭಿಕ ಹಂತವಾಗಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ.

ಈ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಪಡೆಯಲು ಪ್ರಯತ್ನಿಸೋಣ. ಸಾಂದ್ರತೆಯೊಂದಿಗೆ ಅದೃಶ್ಯ ದ್ರವದಲ್ಲಿ dxdydz ಮುಖಗಳೊಂದಿಗೆ ಅನಂತವಾದ ಸಮಾನಾಂತರವನ್ನು ಹೊಂದೋಣವೇ?. ಇದು ದ್ರವದಿಂದ ತುಂಬಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅದರಂತೆ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ ಘಟಕಹರಿವು. ಆಯ್ದ ವಸ್ತುವಿನ ಮೇಲೆ ಯಾವ ಶಕ್ತಿಗಳು ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ? ಆಯ್ದ dV ಇರುವ ದ್ರವದ ಬದಿಯಿಂದ dV = dxdydz ನಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಸಮೂಹ ಶಕ್ತಿಗಳು ಮತ್ತು ಮೇಲ್ಮೈ ಒತ್ತಡದ ಶಕ್ತಿಗಳು ಇವು. ಸಾಮೂಹಿಕ ಶಕ್ತಿಗಳು ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಗೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತವೆ, ಮೇಲ್ಮೈ ಬಲಗಳು ಒತ್ತಡದಲ್ಲಿರುವ ಪ್ರದೇಶಗಳಿಗೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತವೆ. ಈ ಶಕ್ತಿಗಳು ಸಾಮಾನ್ಯ ಮುಖಗಳ ಕಡೆಗೆ ಒಳಮುಖವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲ್ಪಡುತ್ತವೆ. ಈ ಶಕ್ತಿಗಳ ಗಣಿತದ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು ನಾವು ನಿರ್ಧರಿಸೋಣ.

ಮುಂದುವರಿಕೆ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಪಡೆಯುವಂತೆಯೇ, ಸಮಾನಾಂತರದ ಮುಖಗಳನ್ನು ಹೆಸರಿಸೋಣ:

1, 2 - O X ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿ ಮತ್ತು O Y ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ;

3, 4 - O Y ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿ ಮತ್ತು O X ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ;

5, 6 - O Z ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿ ಮತ್ತು O X ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ.

ಪ್ಯಾರೆಲೆಲಿಪಿಪ್ಡ್ನ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಕೇಂದ್ರಕ್ಕೆ ಯಾವ ಬಲವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ಈಗ ನಾವು ನಿರ್ಧರಿಸಬೇಕು.

ಈ ದ್ರವವನ್ನು ಚಲಿಸುವಂತೆ ಮಾಡುವ ಪ್ಯಾರಲೆಲೆಪಿಪ್ಡ್ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಕೇಂದ್ರಕ್ಕೆ ಅನ್ವಯಿಸಲಾದ ಬಲವು ಕಂಡುಬರುವ ಬಲಗಳ ಮೊತ್ತವಾಗಿದೆ, ಅಂದರೆ

(1) ಅನ್ನು ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯಿಂದ ಭಾಗಿಸಿ?dxdydz:

ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಸಮೀಕರಣಗಳ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯು (2) ಅದೃಶ್ಯ ದ್ರವದ ಚಲನೆಯ ಅಪೇಕ್ಷಿತ ಸಮೀಕರಣವಾಗಿದೆ - ಯೂಲರ್ ಸಮೀಕರಣ.

ಮೂರು ಸಮೀಕರಣಗಳಿಗೆ (2) ಇನ್ನೂ ಎರಡು ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ಸೇರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಐದು ಅಜ್ಞಾತಗಳು ಮತ್ತು ಐದು ಅಜ್ಞಾತಗಳೊಂದಿಗೆ ಐದು ಸಮೀಕರಣಗಳ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯನ್ನು ಪರಿಹರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ: ಎರಡು ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಸಮೀಕರಣಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದು ನಿರಂತರತೆಯ ಸಮೀಕರಣವಾಗಿದೆ. ಮತ್ತೊಂದು ಸಮೀಕರಣವು ರಾಜ್ಯದ ಸಮೀಕರಣವಾಗಿದೆ. ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಸಂಕುಚಿತಗೊಳಿಸಲಾಗದ ದ್ರವಕ್ಕೆ ಸ್ಥಿತಿಯ ಸಮೀಕರಣವು ಸ್ಥಿತಿಯಾಗಿರಬಹುದು? = const.

ರಾಜ್ಯದ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡಬೇಕು ಆದ್ದರಿಂದ ಅದು ಕನಿಷ್ಠ ಐದು ಅಜ್ಞಾತಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುತ್ತದೆ.

23. ವಿವಿಧ ರಾಜ್ಯಗಳಿಗೆ ಯೂಲರ್‌ನ ಸಮೀಕರಣ

ಯೂಲರ್‌ನ ಸಮೀಕರಣವು ವಿವಿಧ ರಾಜ್ಯಗಳಿಗೆ ವಿಭಿನ್ನ ರೂಪಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ. ಸಾಮಾನ್ಯ ಪ್ರಕರಣಕ್ಕೆ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಪಡೆಯಲಾಗಿರುವುದರಿಂದ, ನಾವು ಹಲವಾರು ಪ್ರಕರಣಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸುತ್ತೇವೆ:

1) ಅಸ್ಥಿರ ಚಲನೆ.

2) ವಿಶ್ರಾಂತಿ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ದ್ರವ. ಆದ್ದರಿಂದ, Ux = Uy = Uz = 0.

ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಯೂಲರ್ನ ಸಮೀಕರಣವು ಏಕರೂಪದ ದ್ರವದ ಸಮೀಕರಣವಾಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ಸಮೀಕರಣವು ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಮೂರು ಸಮೀಕರಣಗಳ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಾಗಿದೆ;

3) ದ್ರವವು ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವುದಿಲ್ಲ. ಅಂತಹ ದ್ರವಕ್ಕೆ, ಚಲನೆಯ ಸಮೀಕರಣವು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ

ಅಲ್ಲಿ Fl ಎಂಬುದು ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ಲೈನ್‌ಗೆ ಸ್ಪರ್ಶಕವನ್ನು ನಿರ್ದೇಶಿಸಿದ ದಿಕ್ಕಿನ ಮೇಲೆ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ವಿತರಣಾ ಸಾಂದ್ರತೆಯ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣವಾಗಿದೆ;

dU/dt - ಕಣದ ವೇಗವರ್ಧನೆ

U = dl/dt ಅನ್ನು (2) ಗೆ ಬದಲಿಸಿ ಮತ್ತು (?U/?l)U = 1/2(?U 2 /?l) ಎಂದು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡು, ನಾವು ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ.

ನಾವು ಮೂರು ವಿಶೇಷ ಪ್ರಕರಣಗಳಿಗೆ ಯೂಲರ್ ಸಮೀಕರಣದ ಮೂರು ರೂಪಗಳನ್ನು ನೀಡಿದ್ದೇವೆ. ಆದರೆ ಇದು ಮಿತಿಯಲ್ಲ. ಕನಿಷ್ಠ ಒಂದು ಅಜ್ಞಾತ ನಿಯತಾಂಕವನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುವ ರಾಜ್ಯದ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಸರಿಯಾಗಿ ನಿರ್ಧರಿಸುವುದು ಮುಖ್ಯ ವಿಷಯವಾಗಿದೆ.

ನಿರಂತರತೆಯ ಸಮೀಕರಣದೊಂದಿಗೆ ಯೂಲರ್ನ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಯಾವುದೇ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಅನ್ವಯಿಸಬಹುದು.

ಸಾಮಾನ್ಯ ರೂಪದಲ್ಲಿ ರಾಜ್ಯದ ಸಮೀಕರಣ:

ಹೀಗಾಗಿ, ಅನೇಕ ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ಸಮಸ್ಯೆಗಳನ್ನು ಪರಿಹರಿಸಲು, ಯೂಲರ್ ಸಮೀಕರಣ, ನಿರಂತರತೆಯ ಸಮೀಕರಣ ಮತ್ತು ರಾಜ್ಯದ ಸಮೀಕರಣವು ಸಾಕಾಗುತ್ತದೆ.

ಐದು ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ಬಳಸಿ, ಐದು ಅಪರಿಚಿತರನ್ನು ಸುಲಭವಾಗಿ ಕಂಡುಹಿಡಿಯಬಹುದು: p, Ux, Uy, Uz, ?.

ಅದೃಶ್ಯ ದ್ರವವನ್ನು ಮತ್ತೊಂದು ಸಮೀಕರಣದ ಮೂಲಕ ವಿವರಿಸಬಹುದು

24. ಅದೃಶ್ಯ ದ್ರವದ ಚಲನೆಯ ಸಮೀಕರಣದ ಗ್ರೋಮೆಕಿ ರೂಪ

ಗ್ರೊಮೆಕಾದ ಸಮೀಕರಣಗಳು ಯೂಲರ್ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಬರೆಯುವ ಮತ್ತೊಂದು, ಸ್ವಲ್ಪ ರೂಪಾಂತರಗೊಂಡ ರೂಪವಾಗಿದೆ.

ಉದಾಹರಣೆಗೆ, x ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಕ್ಕಾಗಿ

ಅದನ್ನು ಪರಿವರ್ತಿಸಲು, ಸುಳಿಯ ಚಲನೆಗೆ ಕೋನೀಯ ವೇಗದ ಘಟಕಗಳ ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

y-th ಮತ್ತು z-th ಘಟಕಗಳನ್ನು ನಿಖರವಾಗಿ ಅದೇ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಪರಿವರ್ತಿಸಿದ ನಂತರ, ನಾವು ಅಂತಿಮವಾಗಿ ಯೂಲರ್ ಸಮೀಕರಣದ Gromeko ರೂಪವನ್ನು ತಲುಪುತ್ತೇವೆ.

1755 ರಲ್ಲಿ ರಷ್ಯಾದ ವಿಜ್ಞಾನಿ ಎಲ್. ಯೂಲರ್ ಅವರು ಯೂಲರ್ನ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಪಡೆದರು ಮತ್ತು 1881 ರಲ್ಲಿ ರಷ್ಯಾದ ವಿಜ್ಞಾನಿ I. S. ಗ್ರೋಮೆಕಾ ಅವರು ಮತ್ತೆ ರೂಪ (2) ಆಗಿ ರೂಪಾಂತರಗೊಂಡರು.

ಗ್ರೊಮೆಕೊ ಸಮೀಕರಣ (ದ್ರವದ ಮೇಲೆ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಪ್ರಭಾವದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ):

ಏಕೆಂದರೆ ದಿ

– dП = Fxdx + Fydy + Fzdz, (4)

ನಂತರ Fy, Fz ಘಟಕಗಳಿಗೆ ನಾವು Fx ಗಾಗಿ ಅದೇ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಗಳನ್ನು ಪಡೆಯಬಹುದು ಮತ್ತು ಇದನ್ನು (2) ಗೆ ಬದಲಿಸಿ, ನಾವು (3) ತಲುಪುತ್ತೇವೆ.

25. ಬರ್ನೌಲಿಯ ಸಮೀಕರಣ

ಚಲನೆಯ ಕ್ರಿಯೆಯ ಘಟಕಗಳು ಕೆಲವು ರೀತಿಯ ಸುಳಿಯ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದರೆ ದ್ರವದ ಚಲನೆಯನ್ನು ವಿವರಿಸಲು Gromeka ಸಮೀಕರಣವು ಸೂಕ್ತವಾಗಿದೆ. ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಈ ಸುಳಿಯ ಪ್ರಮಾಣವು ಕೋನೀಯ ವೇಗ w ದ x, ?y, ?z ಘಟಕಗಳಲ್ಲಿ ಒಳಗೊಂಡಿರುತ್ತದೆ.

ಚಲನೆಯು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರಲು ಸ್ಥಿತಿಯು ವೇಗವರ್ಧನೆಯ ಅನುಪಸ್ಥಿತಿಯಾಗಿದೆ, ಅಂದರೆ, ಎಲ್ಲಾ ವೇಗ ಘಟಕಗಳ ಭಾಗಶಃ ಉತ್ಪನ್ನಗಳು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ:

ನಾವು ಈಗ ಸೇರಿಸಿದರೆ

ನಂತರ ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ

ನಾವು dl ಗೆ ಅನಂತವಾದ ಮೌಲ್ಯದಿಂದ ಸ್ಥಳಾಂತರವನ್ನು ಯೋಜಿಸಿದರೆ ಸಮನ್ವಯ ಅಕ್ಷಗಳು, ನಂತರ ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ:

dx = Uxdt; dy = Uy dt; dz = Uzdt. (3)

ಈಗ ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಸಮೀಕರಣವನ್ನು (3) ಅನುಕ್ರಮವಾಗಿ dx, dy, dz ನಿಂದ ಗುಣಿಸೋಣ ಮತ್ತು ಅವುಗಳನ್ನು ಸೇರಿಸೋಣ:

ಬಲಭಾಗವು ಶೂನ್ಯವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಊಹಿಸಿ, ಎರಡನೆಯ ಅಥವಾ ಮೂರನೇ ಸಾಲುಗಳು ಶೂನ್ಯವಾಗಿದ್ದರೆ, ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ:

ನಾವು ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಪಡೆದುಕೊಂಡಿದ್ದೇವೆ

26. ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣದ ವಿಶ್ಲೇಷಣೆ

ಈ ಸಮೀಕರಣವು ಸ್ಥಿರ ಚಲನೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ಲೈನ್‌ನ ಸಮೀಕರಣಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚೇನೂ ಅಲ್ಲ.

ಇದು ಈ ಕೆಳಗಿನ ತೀರ್ಮಾನಗಳಿಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ:

1) ಚಲನೆಯು ಸ್ಥಿರವಾಗಿದ್ದರೆ, ಬರ್ನೌಲ್ಲಿಯ ಸಮೀಕರಣದಲ್ಲಿ ಮೊದಲ ಮತ್ತು ಮೂರನೇ ಸಾಲುಗಳು ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತವೆ.

2) ಸಾಲುಗಳು 1 ಮತ್ತು 2 ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತವೆ, ಅಂದರೆ.

ಸಮೀಕರಣ (2) ಸುಳಿಯ ರೇಖೆಯ ಸಮೀಕರಣವಾಗಿದೆ. (2) ನಿಂದ ತೀರ್ಮಾನಗಳು (1) ಗೆ ಹೋಲುತ್ತವೆ, ಕೇವಲ ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ಲೈನ್‌ಗಳು ಸುಳಿಯ ರೇಖೆಗಳನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸುತ್ತವೆ. ಸಂಕ್ಷಿಪ್ತವಾಗಿ, ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಸ್ಥಿತಿ (2) ಸುಳಿಯ ರೇಖೆಗಳಿಗೆ ತೃಪ್ತಿಯಾಗುತ್ತದೆ;

3) 2 ಮತ್ತು 3 ಸಾಲುಗಳ ಅನುಗುಣವಾದ ನಿಯಮಗಳು ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತವೆ, ಅಂದರೆ.

ಅಲ್ಲಿ a ಕೆಲವು ಸ್ಥಿರ ಮೌಲ್ಯವಾಗಿದೆ; ನಾವು (3) ಅನ್ನು (2) ಗೆ ಬದಲಿಸಿದರೆ, ನಾವು ಸ್ಟ್ರೀಮ್ಲೈನ್ ​​ಸಮೀಕರಣವನ್ನು (1) ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ, ಏಕೆಂದರೆ (3) ಇದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ:

X = aUx; ? y = aUy; ? z = aUz. (4)

ರೇಖೀಯ ವೇಗ ಮತ್ತು ಕೋನೀಯ ವೇಗದ ವೆಕ್ಟರ್‌ಗಳು ಸಹ-ದಿಕ್ಕಿನ, ಅಂದರೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿವೆ ಎಂಬ ಆಸಕ್ತಿದಾಯಕ ತೀರ್ಮಾನವನ್ನು ಇಲ್ಲಿ ಅನುಸರಿಸಲಾಗಿದೆ.

ವಿಶಾಲವಾದ ತಿಳುವಳಿಕೆಯಲ್ಲಿ, ಒಬ್ಬರು ಈ ಕೆಳಗಿನವುಗಳನ್ನು ಕಲ್ಪಿಸಿಕೊಳ್ಳಬೇಕು: ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಚಲನೆಯು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುವುದರಿಂದ, ದ್ರವದ ಕಣಗಳು ಸುರುಳಿಯಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಸುರುಳಿಯಾಕಾರದ ಸ್ಟ್ರೀಮ್ಲೈನ್ಗಳ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಅವುಗಳ ಪಥಗಳು ಚಲಿಸುತ್ತವೆ ಎಂದು ಅದು ತಿರುಗುತ್ತದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಸ್ಟ್ರೀಮ್ಲೈನ್ಗಳು ಮತ್ತು ಕಣಗಳ ಪಥಗಳು ಒಂದೇ ಮತ್ತು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತವೆ. ಈ ರೀತಿಯ ಚಲನೆಯನ್ನು ಹೆಲಿಕಲ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

4) ನಿರ್ಣಾಯಕದ ಎರಡನೇ ಸಾಲು (ಹೆಚ್ಚು ನಿಖರವಾಗಿ, ಎರಡನೇ ಸಾಲಿನ ನಿಯಮಗಳು) ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ.

X = ? y = ? z = 0. (5)

ಆದರೆ ಕೋನೀಯ ವೇಗದ ಅನುಪಸ್ಥಿತಿಯು ಸುಳಿಯ ಚಲನೆಯ ಅನುಪಸ್ಥಿತಿಗೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ.

5) ಸಾಲು 3 ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರಲಿ, ಅಂದರೆ.

Ux = Uy = Uz = 0.

ಆದರೆ ಇದು, ನಾವು ಈಗಾಗಲೇ ತಿಳಿದಿರುವಂತೆ, ದ್ರವ ಸಮತೋಲನದ ಸ್ಥಿತಿಯಾಗಿದೆ.

ಬರ್ನೌಲಿಯ ಸಮೀಕರಣದ ವಿಶ್ಲೇಷಣೆ ಪೂರ್ಣಗೊಂಡಿದೆ.

27. ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣದ ಅನ್ವಯಿಕ ಅನ್ವಯಗಳ ಉದಾಹರಣೆಗಳು

ಎಲ್ಲಾ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ ಇದು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಅಗತ್ಯ ಗಣಿತದ ಸೂತ್ರಬರ್ನೌಲಿಯ ಸಮೀಕರಣದ ಭಾಗವಾಗಿರುವ ಸಂಭಾವ್ಯ ಕ್ರಿಯೆ: ಆದರೆ ಈ ಕಾರ್ಯವು ವಿಭಿನ್ನ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ ವಿಭಿನ್ನ ಸೂತ್ರಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ. ಅದರ ಪ್ರಕಾರವು ಪ್ರಶ್ನೆಯಲ್ಲಿರುವ ದ್ರವದ ಮೇಲೆ ಯಾವ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಶಕ್ತಿಗಳು ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ ಎಂಬುದರ ಮೇಲೆ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಎರಡು ಸನ್ನಿವೇಶಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸೋಣ.

ಒಂದು ಸಾಮೂಹಿಕ ಶಕ್ತಿ

ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯನ್ನು ಸೂಚಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಏಕೈಕ ಸಮೂಹ ಶಕ್ತಿಯಾಗಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ P ಬಲದ Z ಅಕ್ಷ ಮತ್ತು ವಿತರಣಾ ಸಾಂದ್ರತೆ Fz ವಿರುದ್ಧವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗಿದೆ ಎಂಬುದು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ,

Fx = Fy = 0; Fz = -g.

ರಿಂದ – dP = Fxdx + Fydy + Fzdz, ನಂತರ – dP = Fzdz, ಅಂತಿಮವಾಗಿ dP = -gdz.

ಫಲಿತಾಂಶದ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು ಸಂಯೋಜಿಸೋಣ:

П = -gz + C, (1)

ಅಲ್ಲಿ C ಕೆಲವು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

(1) ಅನ್ನು ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣಕ್ಕೆ ಬದಲಿಸಿ, ದ್ರವದ ಮೇಲೆ ಕೇವಲ ಒಂದು ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಕ್ರಿಯೆಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ನಾವು ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿ ಹೊಂದಿದ್ದೇವೆ:

ನಾವು ಸಮೀಕರಣವನ್ನು (2) g ನಿಂದ ಭಾಗಿಸಿದರೆ (ಇದು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುವುದರಿಂದ), ನಂತರ

ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಸಮಸ್ಯೆಗಳನ್ನು ಪರಿಹರಿಸುವಲ್ಲಿ ನಾವು ಹೆಚ್ಚಾಗಿ ಬಳಸುವ ಸೂತ್ರಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದನ್ನು ಸ್ವೀಕರಿಸಿದ್ದೇವೆ, ಆದ್ದರಿಂದ ನಾವು ಅದನ್ನು ವಿಶೇಷವಾಗಿ ನೆನಪಿಟ್ಟುಕೊಳ್ಳಬೇಕು.

ಎರಡು ವಿಭಿನ್ನ ಸ್ಥಾನಗಳಲ್ಲಿ ಕಣದ ಸ್ಥಳವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಅಗತ್ಯವಿದ್ದರೆ, ಈ ಸ್ಥಾನಗಳನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುವ Z 1 ಮತ್ತು Z 2 ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳಿಗೆ ಸಂಬಂಧವನ್ನು ತೃಪ್ತಿಪಡಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ನೀವು (4) ಅನ್ನು ಇನ್ನೊಂದು ರೂಪದಲ್ಲಿ ಪುನಃ ಬರೆಯಬಹುದು

28. ಹಲವಾರು ಸಾಮೂಹಿಕ ಪಡೆಗಳು ಇದ್ದಾಗ ಪ್ರಕರಣಗಳು

ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಕಾರ್ಯವನ್ನು ಸಂಕೀರ್ಣಗೊಳಿಸೋಣ. ಕೆಳಗಿನ ಬಲಗಳು ದ್ರವ ಕಣಗಳ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸಲಿ: ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆ; ಜಡತ್ವದ ಕೇಂದ್ರಾಪಗಾಮಿ ಬಲ (ಕೇಂದ್ರದಿಂದ ಚಲನೆಯನ್ನು ವರ್ಗಾಯಿಸುತ್ತದೆ); ಕೋರಿಯೊಲಿಸ್ ಜಡತ್ವ ಶಕ್ತಿ, ಇದು ಕಣಗಳನ್ನು Z ಅಕ್ಷದ ಸುತ್ತ ಏಕಕಾಲಿಕ ಅನುವಾದ ಚಲನೆಯೊಂದಿಗೆ ತಿರುಗುವಂತೆ ಮಾಡುತ್ತದೆ.

ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ನಾವು ಸ್ಕ್ರೂ ಚಲನೆಯನ್ನು ಊಹಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಯಿತು. ತಿರುಗುವಿಕೆಯು ಕೋನೀಯ ವೇಗ w ನೊಂದಿಗೆ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಕೆಲವು ದ್ರವ ಹರಿವಿನ ಬಾಗಿದ ವಿಭಾಗವನ್ನು ನೀವು ಊಹಿಸಬೇಕಾಗಿದೆ; ಈ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ, ಹರಿವು ಕೋನೀಯ ವೇಗದೊಂದಿಗೆ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಅಕ್ಷದ ಸುತ್ತ ತಿರುಗುವಂತೆ ತೋರುತ್ತದೆ.

ಅಂತಹ ಹರಿವಿನ ವಿಶೇಷ ಪ್ರಕರಣವನ್ನು ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಜೆಟ್ ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು. ಆದ್ದರಿಂದ ನಾವು ದ್ರವದ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಸ್ಟ್ರೀಮ್ ಅನ್ನು ನೋಡೋಣ ಮತ್ತು ಅದಕ್ಕೆ ಬರ್ನೌಲಿಯ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸೋಣ. ಇದನ್ನು ಮಾಡಲು, ನಾವು XYZ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಜೆಟ್ ಅನ್ನು ಇರಿಸುತ್ತೇವೆ ಇದರಿಂದ YOX ಪ್ಲೇನ್ O Z ಅಕ್ಷದ ಸುತ್ತ ತಿರುಗುತ್ತದೆ.

Fx 1 = Fy 1 = 0; Fz 1 =-g -

ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಘಟಕಗಳು (ಅಂದರೆ, ನಿರ್ದೇಶಾಂಕ ಅಕ್ಷಗಳ ಮೇಲೆ ಅದರ ಪ್ರೊಜೆಕ್ಷನ್), ದ್ರವದ ಘಟಕ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ. ಅದೇ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಗೆ ಎರಡನೇ ಬಲವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸಲಾಗಿದೆಯೇ - ಜಡತ್ವದ ಬಲ? 2 ಆರ್, ಅಲ್ಲಿ r ಎಂಬುದು ಕಣದಿಂದ ಅದರ ಘಟಕದ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಇರುವ ಅಂತರವಾಗಿದೆ.

Fx 2 = ? 2x; Fy 2 = ? 2 ವರ್ಷ; Fz 2 = 0

OZ ಅಕ್ಷವು "ತಿರುಗುವುದಿಲ್ಲ" ಎಂಬ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ.

ಅಂತಿಮವಾಗಿ ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣ. ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಪ್ರಕರಣಕ್ಕೆ:

ಅಥವಾ, g ನಿಂದ ಭಾಗಿಸಿದ ನಂತರ ಅದೇ ವಿಷಯ

ನಾವು ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ನ ಎರಡು ವಿಭಾಗಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿದರೆ, ಮೇಲಿನ ಕಾರ್ಯವಿಧಾನವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು, ಅದನ್ನು ಪರಿಶೀಲಿಸುವುದು ಸುಲಭ

ಇಲ್ಲಿ z 1, h 1, U 1, V 1, z 2, h 2, U 2, V 2 ಅನುಗುಣವಾದ ವಿಭಾಗಗಳ ನಿಯತಾಂಕಗಳಾಗಿವೆ

29. ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣದ ಶಕ್ತಿಯ ಅರ್ಥ

ನಾವು ಈಗ ಅದೃಶ್ಯ ಮತ್ತು ಸಂಕುಚಿತಗೊಳಿಸಲಾಗದ ದ್ರವದ ಸ್ಥಿರ ಚಲನೆಯನ್ನು ಹೊಂದೋಣ.

ಮತ್ತು ಅದು ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆ ಮತ್ತು ಒತ್ತಡದ ಪ್ರಭಾವದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿರಲಿ, ನಂತರ ಬರ್ನೌಲಿಯ ಸಮೀಕರಣವು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ:

ಈಗ ನೀವು ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಪದಗಳನ್ನು ಗುರುತಿಸಬೇಕಾಗಿದೆ. Z ಸ್ಥಾನದ ಸಂಭಾವ್ಯ ಶಕ್ತಿಯು ಸಮತಲ ಉಲ್ಲೇಖ ಸಮತಲದ ಮೇಲಿನ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ನ ಎತ್ತರವಾಗಿದೆ. ಉಲ್ಲೇಖದ ಸಮತಲದಿಂದ ಎತ್ತರ Z ನಲ್ಲಿ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ M ಹೊಂದಿರುವ ದ್ರವವು ಕೆಲವು ಸಂಭಾವ್ಯ ಶಕ್ತಿ MgZ ಅನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ. ನಂತರ

ಇದು ಪ್ರತಿ ಯೂನಿಟ್ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಗೆ ಅದೇ ಸಂಭಾವ್ಯ ಶಕ್ತಿಯಾಗಿದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ Z ಅನ್ನು ಸ್ಥಾನದ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸಂಭಾವ್ಯ ಶಕ್ತಿ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಮೈ ಮತ್ತು ಸ್ಪೀಡ್ u ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯೊಂದಿಗೆ ಚಲಿಸುವ ಕಣವು MG ತೂಕ ಮತ್ತು U2/2g ಚಲನ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ. ನಾವು ಚಲನ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಘಟಕ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ್ದರೆ, ಆಗ

ಫಲಿತಾಂಶದ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯು ಬರ್ನೌಲಿಯ ಸಮೀಕರಣದಲ್ಲಿ ಕೊನೆಯ, ಮೂರನೇ ಅವಧಿಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚೇನೂ ಅಲ್ಲ. ಆದ್ದರಿಂದ, U 2/2 ಎಂಬುದು ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ನ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಚಲನ ಶಕ್ತಿಯಾಗಿದೆ. ಹೀಗಾಗಿ, ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣದ ಸಾಮಾನ್ಯ ಶಕ್ತಿಯ ಅರ್ಥವು ಈ ಕೆಳಗಿನಂತಿರುತ್ತದೆ: ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣವು ಹರಿವಿನಲ್ಲಿನ ದ್ರವದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಒಟ್ಟು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಮೊತ್ತವಾಗಿದೆ:

1) ವೇಳೆ ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿಘಟಕ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ, ಆಗ ಅದು ಮೊತ್ತ gz + p/? + ಯು 2/2;

2) ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿಯು ಒಂದು ಘಟಕದ ಪರಿಮಾಣಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ್ದರೆ, ಆಗ?gz + p + pU 2 / 2;

3) ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿಯು ಒಂದು ಘಟಕದ ತೂಕಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ್ದರೆ, ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿಯು ಮೊತ್ತ z + p/?g + U 2 / 2g ಆಗಿರುತ್ತದೆ. ಹೋಲಿಕೆಯ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ನಾವು ಮರೆಯಬಾರದು: ಈ ಸಮತಲವನ್ನು ನಿರಂಕುಶವಾಗಿ ಮತ್ತು ಅಡ್ಡಲಾಗಿ ಆಯ್ಕೆಮಾಡಲಾಗಿದೆ. ಯಾವುದೇ ಜೋಡಿ ಬಿಂದುಗಳಿಗೆ, ಸ್ಥಿರವಾದ ಚಲನೆಯಿರುವ ಮತ್ತು ಸಂಭಾವ್ಯ ಸುಳಿಯಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುವ ಹರಿವಿನಿಂದ ನಿರಂಕುಶವಾಗಿ ಆಯ್ಕೆಮಾಡಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ದ್ರವವು ಅಸ್ಪಷ್ಟ-ಸಂಕುಚಿತಗೊಳ್ಳುವುದಿಲ್ಲ, ಒಟ್ಟು ಮತ್ತು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಶಕ್ತಿಯು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ, ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಏಕರೂಪವಾಗಿ ವಿತರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಹರಿವು.

30. ಬರ್ನೌಲಿಯ ಸಮೀಕರಣದ ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ಅರ್ಥ

ಈ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನದ ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕ ಭಾಗದ ಆಧಾರವು ಒತ್ತಡದ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯಾಗಿದೆ, ಇದನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ H ಅಕ್ಷರದಿಂದ ಸೂಚಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅಲ್ಲಿ

ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ಹೆಡ್ ಎಚ್ ಕೆಳಗಿನ ರೀತಿಯ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿದೆ, ಇವುಗಳನ್ನು ಸೂತ್ರದಲ್ಲಿ (198) ನಿಯಮಗಳಾಗಿ ಸೇರಿಸಲಾಗಿದೆ:

1) ಪೈಜೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ಒತ್ತಡ, (198) p = p ಬೆಂಡ್, ಅಥವಾ ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ಒತ್ತಡ, p ವೇಳೆ? p izg;

2) U 2 / 2g - ವೇಗದ ಒತ್ತಡ.

ಎಲ್ಲಾ ಪದಗಳು ರೇಖೀಯ ಆಯಾಮವನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ ಮತ್ತು ಎತ್ತರವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು. ಈ ಎತ್ತರಗಳನ್ನು ಕರೆಯೋಣ:

1) z - ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ಎತ್ತರ, ಅಥವಾ ಸ್ಥಾನಿಕ ಎತ್ತರ;

2) p /?g - ಒತ್ತಡ p ಗೆ ಅನುಗುಣವಾದ ಎತ್ತರ;

3) U 2 / 2g - ವೇಗಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ ವೇಗದ ಎತ್ತರ.

H ಎತ್ತರದ ತುದಿಗಳ ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ಸ್ಥಳವು ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸಮತಲ ರೇಖೆಗೆ ಅನುರೂಪವಾಗಿದೆ, ಇದನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಒತ್ತಡದ ರೇಖೆ ಅಥವಾ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಶಕ್ತಿಯ ರೇಖೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಅದೇ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ (ಸಾದೃಶ್ಯದ ಮೂಲಕ), ಪೀಜೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ಒತ್ತಡದ ತುದಿಗಳ ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ಸ್ಥಳಗಳನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಪೀಜೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ಲೈನ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಒತ್ತಡ ಮತ್ತು ಪೈಜೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ರೇಖೆಗಳು ಪರಸ್ಪರ ದೂರದಲ್ಲಿ (ಎತ್ತರ) p atm /?g ಇದೆ, ಏಕೆಂದರೆ p = p izg + pat, i.e.

ಒತ್ತಡದ ರೇಖೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಮತ್ತು ಹೋಲಿಕೆ ಸಮತಲದ ಮೇಲೆ ಇರುವ ಸಮತಲ ಸಮತಲವನ್ನು ಒತ್ತಡದ ಸಮತಲ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ಗಮನಿಸಿ. ವಿಭಿನ್ನ ಚಲನೆಗಳ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಸಮತಲದ ವಿಶಿಷ್ಟತೆಯನ್ನು ಪೀಜೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ಇಳಿಜಾರು J p ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಪ್ರತಿ ಯುನಿಟ್ ಉದ್ದಕ್ಕೆ ಪೈಜೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ಒತ್ತಡ (ಅಥವಾ ಪೈಜೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ಲೈನ್) ಹೇಗೆ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ:

ಟ್ರಿಕಲ್ (ಅಥವಾ ಹರಿವಿನ) ಹರಿವಿನ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಕಡಿಮೆಯಾದರೆ ಪೈಜೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ಇಳಿಜಾರು ಧನಾತ್ಮಕ ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ ವ್ಯತ್ಯಾಸದ ಮುಂದೆ ಸೂತ್ರದಲ್ಲಿ (3) ಮೈನಸ್ ಚಿಹ್ನೆ. ಜೆಪಿ ಧನಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಉಳಿಯಲು, ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಪೂರೈಸಬೇಕು

31. ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವದ ಚಲನೆಯ ಸಮೀಕರಣಗಳು

ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವದ ಚಲನೆಯ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಪಡೆಯಲು, ದ್ರವದ ಅದೇ ಪರಿಮಾಣವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ dV = dxdydz, ಇದು ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವಕ್ಕೆ ಸೇರಿದೆ (Fig. 1).

ನಾವು ಈ ಸಂಪುಟದ ಮುಖಗಳನ್ನು 1, 2, 3, 4, 5, 6 ಎಂದು ಸೂಚಿಸುತ್ತೇವೆ.

ಅಕ್ಕಿ. 1. ಹರಿವಿನಲ್ಲಿ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವದ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಪರಿಮಾಣದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳು

Xy = ? yx ; ? xz = ? zx; ? yz = ? ಝಡ್ ವೈ. (1)

ನಂತರ, ಆರು ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡಗಳಲ್ಲಿ, ಕೇವಲ ಮೂರು ಮಾತ್ರ ಉಳಿದಿವೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಜೋಡಿಯಾಗಿ ಅವು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತವೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವದ ಚಲನೆಯನ್ನು ವಿವರಿಸಲು, ಕೇವಲ ಆರು ಸ್ವತಂತ್ರ ಘಟಕಗಳು ಸಾಕು:

p xx, p yy, p zz,? xy (ಅಥವಾ? yx), ? xz (? zx), ? yz (? zy).

O Y ಮತ್ತು O Z ಅಕ್ಷಗಳಿಗೆ ಇದೇ ರೀತಿಯ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಸುಲಭವಾಗಿ ಪಡೆಯಬಹುದು; ಎಲ್ಲಾ ಮೂರು ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ಒಂದು ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ಸಂಯೋಜಿಸಿ, ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ (ವಿಭಜಿಸಿದ ನಂತರ?)

ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಒತ್ತಡಗಳಲ್ಲಿ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವದ ಚಲನೆಯ ಸಮೀಕರಣ.

32. ಚಲಿಸುವ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವದಲ್ಲಿ ವಿರೂಪ

ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವದಲ್ಲಿ ಘರ್ಷಣೆ ಶಕ್ತಿಗಳಿವೆ, ಅದರ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ, ಚಲಿಸುವಾಗ, ಒಂದು ಪದರವು ಇನ್ನೊಂದನ್ನು ನಿಧಾನಗೊಳಿಸುತ್ತದೆ. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ದ್ರವದ ಸಂಕೋಚನ ಮತ್ತು ವಿರೂಪತೆಯು ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಗುಣಲಕ್ಷಣದ ಕಾರಣ, ದ್ರವವನ್ನು ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ನಾವು ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರದಿಂದ ಹುಕ್ ನಿಯಮವನ್ನು ನೆನಪಿಸಿಕೊಂಡರೆ, ಅದರ ಪ್ರಕಾರ ಘನ ದೇಹದಲ್ಲಿ ಉಂಟಾಗುವ ಒತ್ತಡವು ಅನುಗುಣವಾದ ಸಾಪೇಕ್ಷ ವಿರೂಪಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವಕ್ಕಾಗಿ, ಸಂಬಂಧಿತ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಸ್ಟ್ರೈನ್ ದರದಿಂದ ಬದಲಾಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ನಾವು ದ್ರವ ಕಣದ d?/dt ಯ ಕೋನೀಯ ವಿರೂಪತೆಯ ದರವನ್ನು ಕುರಿತು ಮಾತನಾಡುತ್ತಿದ್ದೇವೆ, ಇದನ್ನು ಬರಿಯ ವಿರೂಪತೆಯ ದರ ಎಂದೂ ಕರೆಯುತ್ತಾರೆ. ಐಸಾಕ್ ನ್ಯೂಟನ್ ಅವರು ಆಂತರಿಕ ಘರ್ಷಣೆಯ ಬಲದ ಅನುಪಾತ, ಪದರಗಳ ಸಂಪರ್ಕ ಪ್ರದೇಶ ಮತ್ತು ಪದರಗಳ ಸಾಪೇಕ್ಷ ವೇಗದ ಬಗ್ಗೆ ಕಾನೂನನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಿದರು. ಅವರು ಸಹ ಸ್ಥಾಪಿಸಿದ್ದಾರೆ

ದ್ರವದ ಡೈನಾಮಿಕ್ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ಅನುಪಾತದ ಗುಣಾಂಕ.

ನಾವು ಅದರ ಘಟಕಗಳ ವಿಷಯದಲ್ಲಿ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡವನ್ನು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಿದರೆ, ಆಗ

ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ (? - ಇದು ವಿರೂಪತೆಯ ಸ್ಪರ್ಶದ ಅಂಶವಾಗಿದೆ), ಇದು ಕ್ರಿಯೆಯ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ, ಅವು ಅನ್ವಯಿಸುವ ಪ್ರದೇಶವನ್ನು ಸಹ ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ. ಈ ಆಸ್ತಿಯನ್ನು ಅಸ್ಥಿರತೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡದ ಮೌಲ್ಯಗಳ ಮೊತ್ತ

ಅಂತಿಮವಾಗಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ನಡುವಿನ ಅವಲಂಬನೆಯ ಮೂಲಕ pud?/dt ನಡುವಿನ ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಲು

(p xx , p yy , p zz) ಮತ್ತು ಸ್ಪರ್ಶಕಗಳು (? xy = ? yx; ? yx = ? xy; ? zx = ? xz), (3) ನಿಂದ ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತದೆ

p xx = -p + p? xx, (4)

ಪಿ ಎಲ್ಲಿದೆ? xx - ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು, ಇದು ಪ್ರಭಾವದ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ

ಸೂತ್ರ (4) ನೊಂದಿಗೆ ಸಾದೃಶ್ಯದ ಮೂಲಕ ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ:

p yy, p zz ಘಟಕಗಳಿಗೆ ಅದೇ ರೀತಿ ಮಾಡಿದ ನಂತರ, ನಾವು ಸಿಸ್ಟಮ್ ಅನ್ನು ಪಡೆದುಕೊಂಡಿದ್ದೇವೆ.

33. ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವದ ಚಲನೆಗೆ ಬರ್ನೌಲಿಯ ಸಮೀಕರಣ

ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವದ ಸ್ಥಿರ ಚಲನೆಯೊಂದಿಗೆ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಸ್ಟ್ರೀಮ್

ಈ ಪ್ರಕರಣದ ಸಮೀಕರಣವು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ (ನಾವು ಅದನ್ನು ವ್ಯುತ್ಪನ್ನವಿಲ್ಲದೆ ಪ್ರಸ್ತುತಪಡಿಸುತ್ತೇವೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಅದರ ವ್ಯುತ್ಪನ್ನವು ಕೆಲವು ಕಾರ್ಯಾಚರಣೆಗಳ ಬಳಕೆಯನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುತ್ತದೆ, ಅದರ ಕಡಿತವು ಪಠ್ಯವನ್ನು ಸಂಕೀರ್ಣಗೊಳಿಸುತ್ತದೆ)

ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟ (ಅಥವಾ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಶಕ್ತಿ) h Pp ಶಕ್ತಿಯ ಭಾಗವನ್ನು ಯಾಂತ್ರಿಕದಿಂದ ಉಷ್ಣಕ್ಕೆ ಪರಿವರ್ತಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಎಂಬ ಅಂಶದ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿದೆ. ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯು ಬದಲಾಯಿಸಲಾಗದ ಕಾರಣ, ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟವಿದೆ.

ಈ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಸರಣ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಬೇರೆ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, h Pr ಅನ್ನು ಎರಡು ವಿಭಾಗಗಳ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಶಕ್ತಿಯ ನಡುವಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು; ದ್ರವವು ಒಂದರಿಂದ ಇನ್ನೊಂದಕ್ಕೆ ಚಲಿಸಿದಾಗ, ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಶಕ್ತಿಯು ಒಂದು ಘಟಕ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯಲ್ಲಿ ಒಳಗೊಂಡಿರುವ ಶಕ್ತಿಯಾಗಿದೆ.

ಸ್ಥಿರವಾದ, ಸರಾಗವಾಗಿ ಬದಲಾಗುವ ಚಲನೆಯೊಂದಿಗೆ ಹರಿವು. ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಚಲನ ಶಕ್ತಿ ಗುಣಾಂಕ X

ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಪಡೆಯಲು, ಒಬ್ಬರು (1) ಸಮೀಕರಣದಿಂದ ಪ್ರಾರಂಭಿಸಬೇಕು, ಅಂದರೆ, ಒಂದು ಟ್ರಿಕಲ್ನಿಂದ ಹರಿವಿಗೆ ಹೋಗಬೇಕು. ಆದರೆ ಇದನ್ನು ಮಾಡಲು, ಸರಾಗವಾಗಿ ಬದಲಾಗುವ ಹರಿವಿನೊಂದಿಗೆ ಹರಿವಿನ ಶಕ್ತಿ (ಇದು ಸಂಭಾವ್ಯ ಮತ್ತು ಚಲನ ಶಕ್ತಿಗಳ ಮೊತ್ತವನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುತ್ತದೆ) ಎಂಬುದನ್ನು ನೀವು ನಿರ್ಧರಿಸಬೇಕು.

ಸಂಭಾವ್ಯ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ನೋಡೋಣ: ಚಲನೆಯಲ್ಲಿ ಮೃದುವಾದ ಬದಲಾವಣೆಯೊಂದಿಗೆ, ಹರಿವು ಸ್ಥಿರವಾಗಿದ್ದರೆ

ಅಂತಿಮವಾಗಿ, ಪರಿಗಣನೆಯಡಿಯಲ್ಲಿ ಚಳುವಳಿಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ, ಜೀವಂತ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಮೇಲಿನ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ವಿತರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ.

ಅಲ್ಲಿ X ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಚಲನ ಶಕ್ತಿ ಗುಣಾಂಕ ಅಥವಾ ಕೊರಿಯೊಲಿಸ್ ಗುಣಾಂಕ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಗುಣಾಂಕ X ಯಾವಾಗಲೂ 1 ಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚಾಗಿರುತ್ತದೆ. (4) ರಿಂದ ಇದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ:

34. ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ಆಘಾತ. ಹೈಡ್ರೋ- ಮತ್ತು ಪೈಜೊ-ಇಳಿಜಾರುಗಳು

ಲಿವಿಂಗ್ ಕ್ರಾಸ್ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಯಾವುದೇ ಬಿಂದುವಿಗೆ ದ್ರವದ ಮೃದುವಾದ ಚಲನೆಯಿಂದಾಗಿ, ಸಂಭಾವ್ಯ ಶಕ್ತಿ Ep = Z + p/?g. ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರ Ek= X? 2/2 ಗ್ರಾಂ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗ 1-1, ಒಟ್ಟು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಶಕ್ತಿ

(1) ನ ಬಲಭಾಗದ ಮೊತ್ತವನ್ನು ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ಹೆಡ್ H ಎಂದೂ ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯಲ್ಲದ ದ್ರವದ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ U 2 = x? 2. ಈಗ ಅದು 2-2 (ಅಥವಾ 3-3) ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ ಚಲಿಸುವಾಗ ದ್ರವದಲ್ಲಿನ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟವನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲು ಉಳಿದಿದೆ.

ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ವಿಭಾಗ 2-2 ಗಾಗಿ:

ನಯವಾದ ವ್ಯತ್ಯಾಸದ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು 1-1 ಮತ್ತು 2-2 ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಪೂರೈಸಬೇಕು ಎಂದು ಗಮನಿಸಬೇಕು (ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವವುಗಳಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ): ಈ ವಿಭಾಗಗಳ ನಡುವೆ ನಯವಾದ ವ್ಯತ್ಯಾಸದ ಸ್ಥಿತಿಯು ಅಗತ್ಯವಿಲ್ಲ.

ಸೂತ್ರದಲ್ಲಿ (2), ಎಲ್ಲಾ ಪ್ರಮಾಣಗಳ ಭೌತಿಕ ಅರ್ಥವನ್ನು ಮೊದಲೇ ನೀಡಲಾಗಿದೆ.

ಮೂಲಭೂತವಾಗಿ ಎಲ್ಲವೂ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯಲ್ಲದ ದ್ರವದ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ, ಮುಖ್ಯ ವ್ಯತ್ಯಾಸವೆಂದರೆ ಈಗ ಒತ್ತಡದ ರೇಖೆ E = H = Z + p/?g + X? 2/2g ಸಮತಲ ಹೋಲಿಕೆ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿಲ್ಲ, ಏಕೆಂದರೆ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟವಿದೆ

ಉದ್ದದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟ hpr ಮಟ್ಟವನ್ನು ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಇಳಿಜಾರು J ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟ hpr ಏಕರೂಪವಾಗಿ ಸಂಭವಿಸಿದರೆ, ನಂತರ

ಸೂತ್ರದಲ್ಲಿ (3) ಅಂಶವನ್ನು dl ಉದ್ದದ ಮೇಲೆ ಒತ್ತಡದ dH ಹೆಚ್ಚಳ ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು.

ಆದ್ದರಿಂದ, ಸಾಮಾನ್ಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ

dH/dl ನ ಮುಂದೆ ಮೈನಸ್ ಚಿಹ್ನೆಯು ಅದರ ಹರಿವಿನ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಒತ್ತಡದಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಯು ಋಣಾತ್ಮಕವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ನಾವು ಪೀಜೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ಒತ್ತಡದ ಬದಲಾವಣೆಯನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿದರೆ Z + p/?g, ನಂತರ ಮೌಲ್ಯ (4) ಅನ್ನು ಪೀಜೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ಇಳಿಜಾರು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಒತ್ತಡದ ರೇಖೆಯನ್ನು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಶಕ್ತಿಯ ರೇಖೆ ಎಂದೂ ಕರೆಯುತ್ತಾರೆ, ಪೈಜೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ರೇಖೆಯ ಮೇಲೆ ಎತ್ತರ u 2 / 2g: ಇಲ್ಲಿ ಅದೇ ವಿಷಯ, ಆದರೆ ಈ ರೇಖೆಗಳ ನಡುವಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಈಗ x ಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿದೆ? 2/2 ಗ್ರಾಂ. ಈ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಮುಕ್ತ-ಹರಿವಿನ ಚಲನೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿಯೂ ಸಹ ಇರುತ್ತದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಪೈಜೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ರೇಖೆಯು ಹರಿವಿನ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಯೊಂದಿಗೆ ಸೇರಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ.

35. ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವದ ಅಸ್ಥಿರ ಚಲನೆಗೆ ಬರ್ನೌಲಿಯ ಸಮೀಕರಣ

ಬರ್ನೌಲಿಯ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಪಡೆಯಲು, ನಾವು ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವದ ಅಸ್ಥಿರ ಚಲನೆಯೊಂದಿಗೆ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಸ್ಟ್ರೀಮ್ಗಾಗಿ ಅದನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಬೇಕು ಮತ್ತು ನಂತರ ಅದನ್ನು ಸಂಪೂರ್ಣ ಹರಿವಿಗೆ ವಿಸ್ತರಿಸಬೇಕು.

ಮೊದಲನೆಯದಾಗಿ, ಅಸ್ಥಿರ ಚಲನೆ ಮತ್ತು ಸ್ಥಿರ ಚಲನೆಯ ನಡುವಿನ ಮುಖ್ಯ ವ್ಯತ್ಯಾಸವನ್ನು ನಾವು ನೆನಪಿಟ್ಟುಕೊಳ್ಳೋಣ. ಮೊದಲ ಪ್ರಕರಣದಲ್ಲಿ, ಹರಿವಿನ ಯಾವುದೇ ಹಂತದಲ್ಲಿ, ಸ್ಥಳೀಯ ವೇಗಗಳು ಕಾಲಾನಂತರದಲ್ಲಿ ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ, ನಂತರ ಎರಡನೇ ಪ್ರಕರಣದಲ್ಲಿ ಅಂತಹ ಬದಲಾವಣೆಗಳಿಲ್ಲ.

ನಾವು ವ್ಯುತ್ಪನ್ನವಿಲ್ಲದೆ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಟ್ರಿಕಲ್ಗಾಗಿ ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಪ್ರಸ್ತುತಪಡಿಸುತ್ತೇವೆ:

ಇಲ್ಲಿ ಏನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗಿದೆ ?? = ಪ್ರಶ್ನೆ; ?Q = m; ಮೀ? = (ಸಿಡಿ) ? .

ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಚಲನ ಶಕ್ತಿಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಪರಿಗಣಿಸಿ (ಕೆಡಿ) ? ಇದು ಅಷ್ಟು ಸರಳವಲ್ಲ. ಎಣಿಸಲು, ನೀವು ಅದನ್ನು (ಸಿಡಿ) ನೊಂದಿಗೆ ಸಂಯೋಜಿಸಬೇಕೇ? . ಆವೇಗ ಗುಣಾಂಕವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಇದನ್ನು ಮಾಡಲಾಗುತ್ತದೆ

ಗುಣಾಂಕ a? ಇದನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಬ್ಯುಸಿನೆಸ್ಕ್ ಗುಣಾಂಕ ಎಂದೂ ಕರೆಯುತ್ತಾರೆ. ಖಾತೆಗೆ a?, ಲೈವ್ ವಿಭಾಗದ ಮೇಲೆ ಸರಾಸರಿ ಜಡತ್ವದ ಒತ್ತಡ

ಅಂತಿಮವಾಗಿ, ಹರಿವಿನ ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣವು, ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಸಮಸ್ಯೆಯ ಕಾರ್ಯವನ್ನು ಪಡೆಯುವುದು, ಈ ಕೆಳಗಿನ ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ:

(5) ಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ, dQ = wdu ಎಂಬ ಅಂಶವನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡು (4) ನಿಂದ ಪಡೆಯಲಾಗಿದೆ; dQ ಅನ್ನು (4) ಮತ್ತು ರದ್ದುಗೊಳಿಸುವುದು ?, ನಾವು (6) ಗೆ ತಲುಪುತ್ತೇವೆ.

hin ಮತ್ತು hpr ನಡುವಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಪ್ರಾಥಮಿಕವಾಗಿ ಅದನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ದ್ರವವು ವೇಗವರ್ಧನೆಯೊಂದಿಗೆ ಚಲಿಸಿದರೆ, d?/t > 0 ಅರ್ಥವೇನು, ನಂತರ h in > 0. ಚಲನೆ ನಿಧಾನವಾಗಿದ್ದರೆ, ಅದು du/t< 0, то h ин < 0.

ಸಮೀಕರಣ (5) ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಹರಿವಿನ ನಿಯತಾಂಕಗಳನ್ನು ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ. ಇನ್ನೊಂದು ಕ್ಷಣಕ್ಕೆ ಅದು ಇನ್ನು ಮುಂದೆ ವಿಶ್ವಾಸಾರ್ಹವಾಗಿರುವುದಿಲ್ಲ.

36. ದ್ರವ ಚಲನೆಯ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಮತ್ತು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ವಿಧಾನಗಳು. ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆ

ಮೇಲಿನ ಪ್ರಯೋಗದಿಂದ ಪರಿಶೀಲಿಸುವುದು ಸುಲಭವಾದ್ದರಿಂದ, ನಾವು ಚಲನೆಯ ಫಾರ್ವರ್ಡ್ ಮತ್ತು ರಿವರ್ಸ್ ಪರಿವರ್ತನೆಗಳಲ್ಲಿ ಎರಡು ವೇಗಗಳನ್ನು ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ -> ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ವಿಧಾನಗಳಾಗಿ ಸರಿಪಡಿಸಿದರೆ, ನಂತರ

ಎಲ್ಲಿ? 1 - ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ನಿಂದ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಮೋಡ್ಗೆ ಪರಿವರ್ತನೆ ಪ್ರಾರಂಭವಾಗುವ ವೇಗ;

2 - ರಿವರ್ಸ್ ಪರಿವರ್ತನೆಗೆ ಅದೇ.

ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ, ? 2< ? 1 . Это можно понять из определения основных видов движения.

ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ (ಲ್ಯಾಟಿನ್ ಲ್ಯಾಮಿನಾ - ಪದರದಿಂದ) ದ್ರವದಲ್ಲಿ ದ್ರವ ಕಣಗಳ ಮಿಶ್ರಣವಿಲ್ಲದಿದ್ದಾಗ ಚಲನೆ ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ; ಕೆಳಗಿನವುಗಳಲ್ಲಿ, ನಾವು ಅಂತಹ ಬದಲಾವಣೆಗಳನ್ನು ಪಲ್ಸೇಶನ್ ಎಂದು ಕರೆಯುತ್ತೇವೆ.

ದ್ರವದ ಚಲನೆಯು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧವಾಗಿರುತ್ತದೆ (ಲ್ಯಾಟಿನ್ ಟರ್ಬುಲೆಂಟಸ್ನಿಂದ - ಅಸ್ತವ್ಯಸ್ತವಾಗಿದೆ), ಸ್ಥಳೀಯ ವೇಗಗಳ ಬಡಿತವು ದ್ರವದ ಮಿಶ್ರಣಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾದರೆ.

ಪರಿವರ್ತನೆಯ ವೇಗ? 1,? 2 ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ:

1 - ಮೇಲಿನ ನಿರ್ಣಾಯಕ ವೇಗ ಮತ್ತು ಎಂದು ಗೊತ್ತುಪಡಿಸಲಾಗಿದೆ? ವಿ. kr, ಇದು ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಚಲನೆಯು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧವಾಗಿ ಬದಲಾಗುವ ವೇಗವಾಗಿದೆ;

2 - ಕಡಿಮೆ ನಿರ್ಣಾಯಕ ವೇಗ ಮತ್ತು ಗೊತ್ತುಪಡಿಸಲಾಗಿದೆ? ಎನ್. cr, ಈ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧದಿಂದ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ಗೆ ಹಿಮ್ಮುಖ ಪರಿವರ್ತನೆ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ.

ಅರ್ಥ? ವಿ. kr ಬಾಹ್ಯ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳ ಮೇಲೆ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿದೆ (ಥರ್ಮೋಡೈನಾಮಿಕ್ ನಿಯತಾಂಕಗಳು, ಯಾಂತ್ರಿಕ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳು), ಮತ್ತು ಮೌಲ್ಯಗಳು? n. kr ಬಾಹ್ಯ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳ ಮೇಲೆ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿಲ್ಲ ಮತ್ತು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಇದನ್ನು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಸ್ಥಾಪಿಸಲಾಗಿದೆ:

ಇಲ್ಲಿ V ಎಂಬುದು ದ್ರವದ ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರದ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯಾಗಿದೆ;

d - ಪೈಪ್ ವ್ಯಾಸ;

ಆರ್ - ಅನುಪಾತದ ಗುಣಾಂಕ.

ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್ ಸಂಶೋಧಕರ ಗೌರವಾರ್ಥವಾಗಿ ಮತ್ತು ಈ ಸಮಸ್ಯೆನಿರ್ದಿಷ್ಟವಾಗಿ, un ಗೆ ಅನುಗುಣವಾದ ಗುಣಾಂಕ. cr ಅನ್ನು ನಿರ್ಣಾಯಕ ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆ Re cr ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ನೀವು V ಮತ್ತು d ಅನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸಿದರೆ, ನಂತರ Re kr ಬದಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ ಮತ್ತು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಒಂದು ವೇಳೆ ರೆ< Re кр, то режим движения жидкости ламинарный, поскольку? < ? кр; если Re >Re kr, ಹಾಗಾದರೆ ಡ್ರೈವಿಂಗ್ ಮೋಡ್ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧವಾಗಿದೆ ಎಂಬ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ?> ? cr.

37. ಸರಾಸರಿ ವೇಗಗಳು. ಪಲ್ಸೆಷನ್ ಘಟಕಗಳು

ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಚಲನೆಯ ಸಿದ್ಧಾಂತದಲ್ಲಿ, ಈ ಚಲನೆಯ ಸಂಶೋಧಕ ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಹೆಸರಿನೊಂದಿಗೆ ಬಹಳಷ್ಟು ಸಂಪರ್ಕ ಹೊಂದಿದೆ. ಅಸ್ತವ್ಯಸ್ತವಾಗಿರುವ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಚಲನೆಯನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ, ಅವರು ತತ್ಕ್ಷಣದ ವೇಗಗಳನ್ನು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಮೊತ್ತಗಳಾಗಿ ಪ್ರಸ್ತುತಪಡಿಸಿದರು. ಈ ಮೊತ್ತಗಳು ಈ ರೀತಿ ಕಾಣುತ್ತವೆ:

ಅಲ್ಲಿ u x, u y, u z - ವೇಗದ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಗಳ ತತ್‌ಕ್ಷಣದ ಮೌಲ್ಯಗಳು;

ಪ, ? - ಅದೇ, ಆದರೆ ಒತ್ತಡ ಮತ್ತು ಘರ್ಷಣೆ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ;

ಮೌಲ್ಯಗಳ ಮೇಲ್ಭಾಗದಲ್ಲಿರುವ ಬಾರ್ ಎಂದರೆ ನಿಯತಾಂಕವನ್ನು ಕಾಲಾನಂತರದಲ್ಲಿ ಸರಾಸರಿ ಮಾಡಲಾಗುತ್ತದೆ; y ಪ್ರಮಾಣಗಳು ಯು? x, ಯು? ವೈ, ಯು? z , p?, ?? ಓವರ್‌ಬಾರ್ ಎಂದರೆ ನಾವು ಅನುಗುಣವಾದ ಪ್ಯಾರಾಮೀಟರ್‌ನ ("ಸಂಯೋಜಕ") ಪಲ್ಸೇಶನ್ ಘಟಕವನ್ನು ಅರ್ಥೈಸುತ್ತೇವೆ.

ಈ ಕೆಳಗಿನ ಸೂತ್ರಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಕಾಲಾನಂತರದಲ್ಲಿ ನಿಯತಾಂಕಗಳ ಸರಾಸರಿಯನ್ನು ಕೈಗೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ:

- ಸರಾಸರಿಯನ್ನು ಕೈಗೊಳ್ಳುವ ಸಮಯದ ಮಧ್ಯಂತರ.

ಸೂತ್ರಗಳಿಂದ (1) ವೇಗದ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಗಳು ಮಾತ್ರವಲ್ಲ, ಸಾಮಾನ್ಯ ಸ್ಪರ್ಶ ಕೋನಗಳೂ ಸಹ ಮಿಡಿಯುತ್ತವೆ ಎಂಬುದನ್ನು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ? ವೋಲ್ಟೇಜ್. ಸಮಯ-ಸರಾಸರಿ "ಸೇರ್ಪಡೆಗಳ" ಮೌಲ್ಯಗಳು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರಬೇಕು: ಉದಾಹರಣೆಗೆ, x-ನೇ ಘಟಕಕ್ಕಾಗಿ:

ಸಮಯದ ಮಧ್ಯಂತರ T ಅನ್ನು ಸಾಕಷ್ಟು ಎಂದು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಆದ್ದರಿಂದ ಪುನರಾವರ್ತಿತ ಸರಾಸರಿ ಸಮಯದಲ್ಲಿ "ಸಂಯೋಜಕ" (ಪಲ್ಸೇಟಿಂಗ್ ಘಟಕ) ಮೌಲ್ಯವು ಬದಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ.

ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಚಲನೆಯನ್ನು ಅಸ್ಥಿರ ಚಲನೆ ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಸರಾಸರಿ ನಿಯತಾಂಕಗಳ ಸಂಭವನೀಯ ಸ್ಥಿರತೆಯ ಹೊರತಾಗಿಯೂ, ತತ್ಕ್ಷಣದ ನಿಯತಾಂಕಗಳು ಇನ್ನೂ ಮಿಡಿಯುತ್ತವೆ. ಇದನ್ನು ನೆನಪಿನಲ್ಲಿಟ್ಟುಕೊಳ್ಳಬೇಕು: ಸರಾಸರಿ (ಕಾಲಕ್ರಮೇಣ ಮತ್ತು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಹಂತದಲ್ಲಿ) ಮತ್ತು ಸರಾಸರಿ (ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಲೈವ್ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ) ವೇಗವು ಒಂದೇ ಆಗಿರುವುದಿಲ್ಲ:

Q ವೇಗದಲ್ಲಿ ಹರಿಯುವ ದ್ರವದ ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣವೇ? w ಮೂಲಕ.

38. ಪ್ರಮಾಣಿತ ವಿಚಲನ

ಸ್ಟ್ಯಾಂಡರ್ಡ್ ಡಿವಿಯೇಶನ್ ಎಂಬ ಮಾನದಂಡವನ್ನು ಅಳವಡಿಸಿಕೊಳ್ಳಲಾಗಿದೆ. x ಗಾಗಿ

ಫಾರ್ಮುಲಾ (1) ನಿಂದ ಯಾವುದೇ "ಸಂಯೋಜಕ" ಪ್ಯಾರಾಮೀಟರ್ಗಾಗಿ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಪಡೆಯಲು, ಬಯಸಿದ ನಿಯತಾಂಕದೊಂದಿಗೆ (1) ರಲ್ಲಿ u x ಅನ್ನು ಬದಲಿಸಲು ಸಾಕು.

ಪ್ರಮಾಣಿತ ವಿಚಲನವನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನ ವೇಗಗಳಿಗೆ ಕಾರಣವೆಂದು ಹೇಳಬಹುದು: ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಬಿಂದುವಿನ ಸರಾಸರಿ ಸ್ಥಳೀಯ ವೇಗ; ಲಂಬ ಸರಾಸರಿ; ಸರಾಸರಿ ಲೈವ್ ವಿಭಾಗ; ಗರಿಷ್ಠ ವೇಗ.

ವಿಶಿಷ್ಟವಾಗಿ ಗರಿಷ್ಠ ಮತ್ತು ಲಂಬವಾದ ಸರಾಸರಿ ವೇಗಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ; ಮೇಲಿನ ಎರಡು ವಿಶಿಷ್ಟ ವೇಗಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಅವುಗಳ ಜೊತೆಗೆ, ಡೈನಾಮಿಕ್ ವೇಗವನ್ನು ಸಹ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ

ಇಲ್ಲಿ R ಎಂಬುದು ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ತ್ರಿಜ್ಯವಾಗಿದೆ;

ಜೆ - ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಇಳಿಜಾರು.

ಸರಾಸರಿ ವೇಗಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಪ್ರಮಾಣಿತ ವಿಚಲನವು, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, x-th ಘಟಕಕ್ಕೆ:

ಆದರೆ ಪ್ರಮಾಣಿತ ವಿಚಲನವು u x ಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ್ದರೆ ಉತ್ತಮ ಫಲಿತಾಂಶಗಳನ್ನು ಪಡೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ ಡೈನಾಮಿಕ್ ವೇಗ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ

ಇ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವಂತೆ, ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧತೆಯ ಪದವಿಯನ್ನು (ತೀವ್ರತೆ) ನಿರ್ಧರಿಸೋಣ

ಆದಾಗ್ಯೂ, ನಾವು ಡೈನಾಮಿಕ್ ವೇಗ u x ಅನ್ನು ವೇಗ ಮಾಪಕವಾಗಿ ತೆಗೆದುಕೊಂಡರೆ ಉತ್ತಮ ಫಲಿತಾಂಶಗಳನ್ನು ಪಡೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ (ಅಂದರೆ, ವಿಶಿಷ್ಟ ವೇಗ).

ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧತೆಯ ಮತ್ತೊಂದು ಗುಣವೆಂದರೆ ವೇಗದ ಬಡಿತಗಳ ಆವರ್ತನ. ಹರಿವಿನ ಅಕ್ಷದಿಂದ ಆರ್ ತ್ರಿಜ್ಯದೊಂದಿಗೆ ಒಂದು ಹಂತದಲ್ಲಿ ಸರಾಸರಿ ಪಲ್ಸೆಷನ್ ಆವರ್ತನ:

ಇಲ್ಲಿ N ತತ್‌ಕ್ಷಣದ ವೇಗ ಕರ್ವ್‌ನ ಹೊರಭಾಗದ ಅರ್ಧದಷ್ಟು;

ಟಿ - ಸರಾಸರಿ ಅವಧಿ;

ಟಿ / ಎನ್ = 1 / ಡಬ್ಲ್ಯೂ - ಪಲ್ಸೇಶನ್ ಅವಧಿ.

39. ಏಕರೂಪದ ಸ್ಥಿರ ಚಲನೆಗೆ ವೇಗ ವಿತರಣೆ. ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಫಿಲ್ಮ್

ಆದರೂ, ಮೇಲಿನ ಮತ್ತು ಇತರ ವೈಶಿಷ್ಟ್ಯಗಳ ಹೊರತಾಗಿಯೂ ಅವು ಬೇಡಿಕೆಯಲ್ಲಿಲ್ಲದ ಕಾರಣ ಉಲ್ಲೇಖಿಸಲಾಗಿಲ್ಲ, ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಚಲನೆಯ ಮುಖ್ಯ ಲಕ್ಷಣವೆಂದರೆ ದ್ರವ ಕಣಗಳ ಮಿಶ್ರಣವಾಗಿದೆ.

ದ್ರವದ ಮೋಲ್ಗಳ ಮಿಶ್ರಣದಂತೆ ಪ್ರಮಾಣದಲ್ಲಿ ಈ ಮಿಶ್ರಣವನ್ನು ಮಾತನಾಡುವುದು ವಾಡಿಕೆ.

ನಾವು ಮೇಲೆ ನೋಡಿದಂತೆ, ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧತೆಯ ತೀವ್ರತೆಯು ಹೆಚ್ಚುತ್ತಿರುವ ಮರು ಸಂಖ್ಯೆಯೊಂದಿಗೆ ಹೆಚ್ಚಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ಇದರ ಹೊರತಾಗಿಯೂ, ಆದಾಗ್ಯೂ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಪೈಪ್ (ಅಥವಾ ಯಾವುದೇ ಇತರ ಘನ ಗೋಡೆಯ) ಒಳಗಿನ ಮೇಲ್ಮೈ ಬಳಿ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಪದರವಿದೆ, ಅದರೊಳಗೆ ಬಡಿತ "ಸೇರ್ಪಡೆಗಳು" ಸೇರಿದಂತೆ ಎಲ್ಲಾ ವೇಗಗಳು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ: ಇದು ತುಂಬಾ ಆಸಕ್ತಿದಾಯಕ ವಿದ್ಯಮಾನವಾಗಿದೆ.

ಈ ಪದರವನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಹರಿವಿನ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ಉಪಪದರ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಸಹಜವಾಗಿ, ಹರಿವಿನ ಮುಖ್ಯ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯೊಂದಿಗೆ ಸಂಪರ್ಕದ ಗಡಿಯಲ್ಲಿ, ಈ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ಸಬ್ಲೇಯರ್ ಇನ್ನೂ ಕೆಲವು ವೇಗವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಮುಖ್ಯ ಹರಿವಿನ ಎಲ್ಲಾ ಬದಲಾವಣೆಗಳು ಸಬ್ಲೇಯರ್ಗೆ ಹರಡುತ್ತವೆ, ಆದರೆ ಅವುಗಳ ಮಹತ್ವವು ತುಂಬಾ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ. ಇದು ಪದರದ ಚಲನೆಯನ್ನು ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲು ನಮಗೆ ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ.

ಹಿಂದೆ, ಸಬ್ಲೇಯರ್ಗೆ ಈ ವರ್ಗಾವಣೆಗಳು ಇರುವುದಿಲ್ಲ ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಿ, ಲೇಯರ್ ಅನ್ನು ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಫಿಲ್ಮ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಯಿತು. ಆಧುನಿಕ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ಸ್‌ನ ದೃಷ್ಟಿಕೋನದಿಂದ, ಈ ಪದರದಲ್ಲಿನ ಚಲನೆಯ ಲ್ಯಾಮಿನಾರಿಟಿಯು ಸಾಪೇಕ್ಷವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಈಗ ನೋಡುವುದು ಸುಲಭವಾಗಿದೆ (ಬೆಂಬಲ ಪದರದಲ್ಲಿ (ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಫಿಲ್ಮ್) ತೀವ್ರತೆಯು 0.3 ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ತಲುಪಬಹುದು. ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಚಲನೆಗೆ ಇದು ಒಂದು ಸಾಕಷ್ಟು ದೊಡ್ಡ ಮೌಲ್ಯ)

ಗಾರ್ಟರ್ ಪದರ? ಮುಖ್ಯ ಎಳೆಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ತುಂಬಾ ತೆಳುವಾದದ್ದು. ಈ ಪದರದ ಉಪಸ್ಥಿತಿಯು ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟವನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತದೆ (ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಶಕ್ತಿ).

ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಫಿಲ್ಮ್ ದಪ್ಪದ ಬಗ್ಗೆ ಏನು? c, ನಂತರ ಅದು Re ಸಂಖ್ಯೆಗೆ ವಿಲೋಮ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ. ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಚಲನೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಹರಿವಿನ ವಲಯಗಳಲ್ಲಿನ ದಪ್ಪದ ಕೆಳಗಿನ ಹೋಲಿಕೆಯಿಂದ ಇದು ಹೆಚ್ಚು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿ ಕಂಡುಬರುತ್ತದೆ.

ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ (ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್) ಪದರ - 0< ua / V < 7.

ಪರಿವರ್ತನಾ ವಲಯ - 7< ua/V < 70.

ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಕೋರ್ - ua/V< 70.

ಈ ಸಂಬಂಧಗಳಲ್ಲಿ, u ಎಂಬುದು ಡೈನಾಮಿಕ್ ಹರಿವಿನ ವೇಗ, a ಎಂಬುದು ಘನ ಗೋಡೆಯಿಂದ ದೂರ, ಮತ್ತು V ಎಂಬುದು ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರದ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯಾಗಿದೆ.

ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧತೆಯ ಸಿದ್ಧಾಂತದ ಇತಿಹಾಸವನ್ನು ಸ್ವಲ್ಪ ಪರಿಶೀಲಿಸೋಣ: ಈ ಸಿದ್ಧಾಂತವು ಊಹೆಗಳ ಗುಂಪನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿದೆ, ಅದರ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ ಮುಖ್ಯ ನಿಯತಾಂಕಗಳ ನಡುವಿನ ಅವಲಂಬನೆಗಳು u i,? ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಹರಿವಿನ ಚಲನೆ.

ವಿಭಿನ್ನ ಸಂಶೋಧಕರು ಈ ಸಮಸ್ಯೆಗೆ ವಿಭಿನ್ನ ವಿಧಾನಗಳನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಂಡಿದ್ದಾರೆ. ಅವರಲ್ಲಿ ಜರ್ಮನ್ ವಿಜ್ಞಾನಿ ಎಲ್. ಪ್ರಾಂಡ್ಟ್ಲ್, ಸೋವಿಯತ್ ವಿಜ್ಞಾನಿ ಎಲ್.ಲ್ಯಾಂಡೌ ಮತ್ತು ಅನೇಕರು.

20 ನೇ ಶತಮಾನದ ಆರಂಭದ ಮೊದಲು. ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಲೇಯರ್, ವಿಜ್ಞಾನಿಗಳ ಪ್ರಕಾರ, ಒಂದು ರೀತಿಯ ಸತ್ತ ಪದರವಾಗಿತ್ತು, ಅದರ ಪರಿವರ್ತನೆಯಲ್ಲಿ (ಅಥವಾ ಅದರಿಂದ) ವೇಗದಲ್ಲಿ ಒಂದು ರೀತಿಯ ಸ್ಥಗಿತವಿದೆ, ಅಂದರೆ ವೇಗವು ಥಟ್ಟನೆ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ, ನಂತರ ಆಧುನಿಕ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿ ಒಂದು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ವಿಭಿನ್ನ ದೃಷ್ಟಿಕೋನ.

ಹರಿವು ಒಂದು "ಜೀವಂತ" ವಿದ್ಯಮಾನವಾಗಿದೆ: ಅದರಲ್ಲಿ ಎಲ್ಲಾ ಅಸ್ಥಿರ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳು ನಿರಂತರವಾಗಿರುತ್ತವೆ.

40. "ಲೈವ್" ಹರಿವಿನ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ವೇಗ ವಿತರಣೆ

ಆಧುನಿಕ ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್ ವಿಧಾನವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಈ ಸಮಸ್ಯೆಗಳನ್ನು ಪರಿಹರಿಸಲು ನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತಿದೆ ಅಂಕಿಅಂಶಗಳ ವಿಶ್ಲೇಷಣೆ. ಈ ವಿಧಾನದ ಮುಖ್ಯ ಸಾಧನವೆಂದರೆ ಸಂಶೋಧಕರು ಸಾಂಪ್ರದಾಯಿಕ ವಿಧಾನಗಳನ್ನು ಮೀರಿ ಹೋಗುತ್ತಾರೆ ಮತ್ತು ವಿಶ್ಲೇಷಣೆಗಾಗಿ ಕೆಲವು ಸಮಯ-ಸರಾಸರಿ ಹರಿವಿನ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಬಳಸುತ್ತಾರೆ.

ಸರಾಸರಿ ವೇಗ

ತೆರೆದ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಯಾವುದೇ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಯಾವುದೇ ತತ್‌ಕ್ಷಣದ ವೇಗವನ್ನು u x, u y, u z ಘಟಕಗಳಾಗಿ ವಿಭಜಿಸಬಹುದು ಎಂಬುದು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿದೆ.

ತತ್ಕ್ಷಣದ ವೇಗವನ್ನು ಸೂತ್ರದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:

ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ವೇಗವನ್ನು ಸಮಯ-ಸರಾಸರಿ ವೇಗ ಅಥವಾ ಸ್ಥಳೀಯ ಸರಾಸರಿ ಎಂದು ಕರೆಯಬಹುದು; ಈ ವೇಗ u x ಕಾಲ್ಪನಿಕವಾಗಿ ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಹರಿವಿನ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ನಿರ್ಣಯಿಸಲು ಅನುವು ಮಾಡಿಕೊಡುತ್ತದೆ.

u y, u x ಅನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡುವ ಮೂಲಕ ನಾವು ಸರಾಸರಿ ವೇಗದ ವೆಕ್ಟರ್ ಅನ್ನು ಪಡೆಯಬಹುದು

ಬರಿಯ ಒತ್ತಡ? = ? + ? ,

ಬರಿಯ ಒತ್ತಡದ ಒಟ್ಟು ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸೋಣವೇ? ಆಂತರಿಕ ಘರ್ಷಣೆ ಶಕ್ತಿಗಳ ಉಪಸ್ಥಿತಿಯಿಂದಾಗಿ ಈ ಒತ್ತಡವು ಉದ್ಭವಿಸುವುದರಿಂದ, ದ್ರವವನ್ನು ನ್ಯೂಟೋನಿಯನ್ ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಸಂಪರ್ಕ ಪ್ರದೇಶವು ಘಟಕವಾಗಿದೆ ಎಂದು ನಾವು ಭಾವಿಸಿದರೆ, ನಂತರ ಪ್ರತಿರೋಧ ಶಕ್ತಿ

ಎಲ್ಲಿ? - ದ್ರವದ ಡೈನಾಮಿಕ್ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ;

d?/dy - ವೇಗದಲ್ಲಿ ಬದಲಾವಣೆ. ಈ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ವೇಗ ಗ್ರೇಡಿಯಂಟ್ ಅಥವಾ ಬರಿಯ ದರ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಪ್ರಸ್ತುತ, ಮೇಲಿನ-ಸೂಚಿಸಲಾದ Prandtl ಸಮೀಕರಣದಲ್ಲಿ ಪಡೆದ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯಿಂದ ಅವರಿಗೆ ಮಾರ್ಗದರ್ಶನ ನೀಡಲಾಗುತ್ತದೆ:

ದ್ರವದ ಸಾಂದ್ರತೆ ಎಲ್ಲಿದೆ;

l ಎಂಬುದು ಚಲನೆಯನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸುವ ಹಾದಿಯ ಉದ್ದವಾಗಿದೆ.

ವ್ಯುತ್ಪನ್ನವಿಲ್ಲದೆ, ನಾವು ಬರಿಯ ಒತ್ತಡದ "ಸೇರ್ಪಡೆ" ಗಾಗಿ ಅಂತಿಮ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಪ್ರಸ್ತುತಪಡಿಸುತ್ತೇವೆ:

42. ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವ ಹರಿವಿನ ನಿಯತಾಂಕಗಳು. ಆಯಾಮದ ವಿಧಾನ

ಆಯಾಮದ ವಿಧಾನವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಅಜ್ಞಾತ ರೀತಿಯ ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಇದಕ್ಕಾಗಿ ಒಂದು ಪ್ರಮೇಯವಿದೆ: ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಭೌತಿಕ ಮಾದರಿಯನ್ನು k ಆಯಾಮದ ಪ್ರಮಾಣಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಸಮೀಕರಣದಿಂದ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಿದರೆ ಮತ್ತು ಅದು ಸ್ವತಂತ್ರ ಆಯಾಮಗಳೊಂದಿಗೆ n ಪ್ರಮಾಣಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದರೆ, ಈ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು (k-n) ಸ್ವತಂತ್ರ, ಆದರೆ ಆಯಾಮರಹಿತ ಸಂಕೀರ್ಣಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಸಮೀಕರಣವಾಗಿ ಪರಿವರ್ತಿಸಬಹುದು.

ನಾವು ಏಕೆ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸೋಣ: ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಸ್ಥಿರವಾದ ಚಲನೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟವು ಏನನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ.

ಈ ನಿಯತಾಂಕಗಳು.

1. ಹರಿವಿನ ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ಆಯಾಮಗಳು:

1) ಜೀವಂತ ವಿಭಾಗದ ವಿಶಿಷ್ಟ ಆಯಾಮಗಳು l 1 l 2;

2) ಪರಿಗಣನೆಯ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗದ ಉದ್ದ l;

3) ಲೈವ್ ವಿಭಾಗವು ಕೊನೆಗೊಳ್ಳುವ ಕೋನಗಳು;

4) ಒರಟುತನದ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು: ? - ಮುಂಚಾಚಿರುವಿಕೆ ಎತ್ತರ ಮತ್ತು ಎಲ್? - ಒರಟುತನದ ಮುಂಚಾಚಿರುವಿಕೆಯ ಉದ್ದದ ಗಾತ್ರದ ಸ್ವರೂಪ.

2. ಭೌತಿಕ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು:

1) ? - ಸಾಂದ್ರತೆ;

2) ? - ದ್ರವದ ಡೈನಾಮಿಕ್ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ;

3) ? - ಮೇಲ್ಮೈ ಒತ್ತಡದ ಶಕ್ತಿ;

4) Ef - ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಮಾಡ್ಯುಲಸ್.

3. ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧತೆಯ ತೀವ್ರತೆಯ ಮಟ್ಟ, ಇದರ ವಿಶಿಷ್ಟತೆಯು ಪಲ್ಸೇಶನ್ ಘಟಕಗಳ ಮೂಲ-ಸರಾಸರಿ-ಚದರ ಮೌಲ್ಯವಾಗಿದೆ?u.

ಈಗ ನಾವು ?-ಪ್ರಮೇಯವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸೋಣ.

ಮೇಲಿನ ನಿಯತಾಂಕಗಳನ್ನು ಆಧರಿಸಿ, ನಾವು 10 ವಿಭಿನ್ನ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದೇವೆ:

l, l 2, ?, l? , ?p, ?, ?, E w,? ಯು, ಟಿ.

ಇವುಗಳ ಜೊತೆಗೆ, ನಾವು ಇನ್ನೂ ಮೂರು ಸ್ವತಂತ್ರ ನಿಯತಾಂಕಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದೇವೆ: l 1, ?, ?. ಪತನದ ವೇಗವನ್ನು ಸೇರಿಸೋಣ g.

ಒಟ್ಟಾರೆಯಾಗಿ ನಾವು k = 14 ಆಯಾಮದ ಪ್ರಮಾಣಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದೇವೆ, ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಮೂರು ಸ್ವತಂತ್ರವಾಗಿವೆ.

(ಕೆಕೆಪಿ) ಆಯಾಮರಹಿತ ಸಂಕೀರ್ಣಗಳನ್ನು ಪಡೆಯಲು ಇದು ಅಗತ್ಯವಿದೆ, ಅಥವಾ, ಅವುಗಳನ್ನು?-ಸದಸ್ಯರು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಇದನ್ನು ಮಾಡಲು, 11 ರಿಂದ ಯಾವುದೇ ನಿಯತಾಂಕವು ಸ್ವತಂತ್ರ ನಿಯತಾಂಕಗಳ ಭಾಗವಾಗಿರುವುದಿಲ್ಲ (ಇನ್ ಈ ವಿಷಯದಲ್ಲಿ l 1, ?, ?), N i ಎಂದು ಸೂಚಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಈಗ ನಾವು ಆಯಾಮವಿಲ್ಲದ ಸಂಕೀರ್ಣವನ್ನು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಬಹುದು, ಇದು ಈ ನಿಯತಾಂಕ N i ನ ವಿಶಿಷ್ಟ ಲಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ, ಅಂದರೆ i-th?-term:

ಮೂಲ ಪ್ರಮಾಣಗಳ ಆಯಾಮದ ಕೋನಗಳು ಇಲ್ಲಿವೆ:

ಎಲ್ಲಾ 14 ನಿಯತಾಂಕಗಳಿಗೆ ಅವಲಂಬನೆಯ ಸಾಮಾನ್ಯ ರೂಪವು ಈ ಕೆಳಗಿನಂತಿರುತ್ತದೆ:

43. ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಏಕರೂಪದ ಚಲನೆ ಮತ್ತು ಡ್ರ್ಯಾಗ್ ಗುಣಾಂಕ. ಚೆಜಿ ಸೂತ್ರ. ಸರಾಸರಿ ವೇಗ ಮತ್ತು ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣ

ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಚಲನೆಯೊಂದಿಗೆ (ಇದು ಏಕರೂಪವಾಗಿದ್ದರೆ), ಪರಿಣಾಮಕಾರಿ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗ, ಅಥವಾ ಸರಾಸರಿ ವೇಗ ಅಥವಾ ಉದ್ದದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ವೇಗದ ರೇಖಾಚಿತ್ರವು ಸಮಯದೊಂದಿಗೆ ಬದಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ.

ಏಕರೂಪದ ಚಲನೆಯೊಂದಿಗೆ, ಪೈಜೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ಇಳಿಜಾರು

ಅಲ್ಲಿ l 1 - ಹರಿವಿನ ಉದ್ದ;

h l - ಉದ್ದ L ನಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟ;

ಆರ್ 0 ಡಿ - ಅನುಕ್ರಮವಾಗಿ ಪೈಪ್ನ ತ್ರಿಜ್ಯ ಮತ್ತು ವ್ಯಾಸ.

ಸೂತ್ರದಲ್ಲಿ (2) ಆಯಾಮರಹಿತ ಗುಣಾಂಕವಾಗಿದೆಯೇ? ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಘರ್ಷಣೆಯ ಗುಣಾಂಕ ಅಥವಾ ಡಾರ್ಸಿ ಗುಣಾಂಕ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

(2) d ಅನ್ನು ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ತ್ರಿಜ್ಯದಿಂದ ಬದಲಾಯಿಸಿದರೆ, ನಾವು ಮಾಡಬೇಕು

ನಾವು ಸಂಕೇತವನ್ನು ಪರಿಚಯಿಸೋಣ

ನಂತರ ಎಂಬ ಅಂಶವನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ

ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಇಳಿಜಾರು

ಈ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಚೆಜಿಯ ಸೂತ್ರ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಚೆಜಿ ಗುಣಾಂಕ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಡಾರ್ಸಿ ಗುಣಾಂಕವಾಗಿದ್ದರೆ? - ಆಯಾಮವಿಲ್ಲದ ಮೌಲ್ಯ

ನಂತರ Chezy ಗುಣಾಂಕ c ಆಯಾಮವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ

ಗುಣಾಂಕದ ಭಾಗವಹಿಸುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸೋಣ

ಕಲ್ಪಿತ ಶೇಜಿ:

ನಾವು ಚೆಜಿ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನ ರೂಪಕ್ಕೆ ಪರಿವರ್ತಿಸೋಣ:

ಗಾತ್ರ

ಡೈನಾಮಿಕ್ ವೇಗ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ

44. ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಹೋಲಿಕೆ

ಹೋಲಿಕೆಯ ಪರಿಕಲ್ಪನೆ. ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ಮಾಡೆಲಿಂಗ್

ಜಲವಿದ್ಯುತ್ ಸ್ಥಾವರಗಳ ನಿರ್ಮಾಣವನ್ನು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಲು, ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಹೋಲಿಕೆಗಳ ವಿಧಾನವನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದರ ಸಾರವೆಂದರೆ ಪ್ರಯೋಗಾಲಯದ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ಪ್ರಕೃತಿಯಲ್ಲಿರುವಂತೆಯೇ ಅದೇ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ಅನುಕರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ವಿದ್ಯಮಾನವನ್ನು ಭೌತಿಕ ಮಾಡೆಲಿಂಗ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಎರಡು ಥ್ರೆಡ್‌ಗಳು ಒಂದೇ ರೀತಿ ಇರಲು, ನಿಮಗೆ ಅವು ಬೇಕಾಗುತ್ತವೆ:

1) ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ಹೋಲಿಕೆ, ಯಾವಾಗ

ಅಲ್ಲಿ ಸೂಚ್ಯಂಕಗಳು n, m ಕ್ರಮವಾಗಿ "ಪ್ರಕೃತಿ" ಮತ್ತು "ಮಾದರಿ" ಎಂದರ್ಥ.

ಆದಾಗ್ಯೂ, ವರ್ತನೆ

ಅಂದರೆ ಮಾದರಿಯಲ್ಲಿನ ಸಾಪೇಕ್ಷ ಒರಟುತನವು ಪ್ರಕೃತಿಯಲ್ಲಿರುವಂತೆಯೇ ಇರುತ್ತದೆ;

2) ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರದ ಹೋಲಿಕೆ, ಅನುಗುಣವಾದ ಕಣಗಳ ಪಥಗಳು ಮತ್ತು ಅನುಗುಣವಾದ ಸ್ಟ್ರೀಮ್‌ಲೈನ್‌ಗಳು ಹೋಲುವಂತಿರುವಾಗ. ಹೆಚ್ಚುವರಿಯಾಗಿ, ಅನುಗುಣವಾದ ಭಾಗಗಳು ಒಂದೇ ರೀತಿಯ ದೂರವನ್ನು ಪ್ರಯಾಣಿಸಿದರೆ l n, l m, ನಂತರ ಅನುಗುಣವಾದ ಚಲನೆಯ ಸಮಯಗಳ ಅನುಪಾತವು ಈ ಕೆಳಗಿನಂತಿರುತ್ತದೆ

ಇಲ್ಲಿ M i ಎಂಬುದು ಸಮಯದ ಪ್ರಮಾಣವಾಗಿದೆ

ಅದೇ ಹೋಲಿಕೆಯು ವೇಗಕ್ಕೆ (ವೇಗದ ಪ್ರಮಾಣ) ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿದೆ

ಮತ್ತು ವೇಗವರ್ಧನೆ (ವೇಗವರ್ಧನೆಯ ಪ್ರಮಾಣ)

3) ಡೈನಾಮಿಕ್ ಹೋಲಿಕೆ, ಅನುಗುಣವಾದ ಶಕ್ತಿಗಳು ಒಂದೇ ಆಗಿರಬೇಕು, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಶಕ್ತಿಗಳ ಪ್ರಮಾಣ

ಹೀಗಾಗಿ, ದ್ರವದ ಹರಿವುಗಳು ಯಾಂತ್ರಿಕವಾಗಿ ಹೋಲುತ್ತಿದ್ದರೆ, ಅವು ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಆಗಿ ಹೋಲುತ್ತವೆ; ಗುಣಾಂಕಗಳು Ml, Mt, M? , M p ಮತ್ತು ಇತರವುಗಳನ್ನು ಪ್ರಮಾಣದ ಅಂಶಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

45. ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ಹೋಲಿಕೆಯ ಮಾನದಂಡ

ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ಹೋಲಿಕೆಯ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳು ಎಲ್ಲಾ ಶಕ್ತಿಗಳ ಸಮಾನತೆಯ ಅಗತ್ಯವಿರುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ಇದು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಅಸಾಧ್ಯವಾಗಿದೆ.

ಈ ಕಾರಣಕ್ಕಾಗಿ, ಈ ಶಕ್ತಿಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದರಿಂದ ಹೋಲಿಕೆಯನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಲಾಗಿದೆ, ಅದು ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಮೇಲುಗೈ ಸಾಧಿಸುತ್ತದೆ. ಹೆಚ್ಚುವರಿಯಾಗಿ, ವಿಶಿಷ್ಟತೆಯ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳು ಅಗತ್ಯವಿರುತ್ತದೆ, ಇದರಲ್ಲಿ ಹರಿವಿನ ಗಡಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳು, ಮೂಲಭೂತ ಭೌತಿಕ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು ಮತ್ತು ಆರಂಭಿಕ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳು ಸೇರಿವೆ.

ಒಂದು ವಿಶೇಷ ಪ್ರಕರಣವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸೋಣ.

ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಪ್ರಭಾವವು ಮೇಲುಗೈ ಸಾಧಿಸುತ್ತದೆ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ ರಂಧ್ರಗಳು ಅಥವಾ ವಿಯರ್ಗಳ ಮೂಲಕ ಹರಿಯುವಾಗ

ನಾವು P n ಮತ್ತು P m ನಡುವಿನ ಸಂಬಂಧಕ್ಕೆ ಹೋದರೆ ಮತ್ತು ಅದನ್ನು ಪ್ರಮಾಣದ ಅಂಶಗಳಲ್ಲಿ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಿದರೆ, ನಂತರ

ಅಗತ್ಯ ರೂಪಾಂತರದ ನಂತರ, ನೀವು ಮಾಡಬೇಕು

ನಾವು ಈಗ ಸ್ಕೇಲ್ ಅಂಶಗಳಿಂದ ಸಂಬಂಧಗಳಿಗೆ ಪರಿವರ್ತನೆಯನ್ನು ಮಾಡಿದರೆ, l ಜೀವಂತ ವಿಭಾಗದ ವಿಶಿಷ್ಟ ಗಾತ್ರವಾಗಿದೆ ಎಂಬ ಅಂಶವನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡು, ನಂತರ

(4) ಸಂಕೀರ್ಣದಲ್ಲಿ? 2/gl ಅನ್ನು ಫ್ರೌಡಿ ಮಾನದಂಡ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನಂತೆ ರೂಪಿಸಲಾಗಿದೆ: ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯು ಮೇಲುಗೈ ಸಾಧಿಸುವ ಹರಿವುಗಳು ಜ್ಯಾಮಿತೀಯವಾಗಿ ಹೋಲುತ್ತವೆ

ಇದು ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ಹೋಲಿಕೆಯ ಎರಡನೇ ಸ್ಥಿತಿಯಾಗಿದೆ.

ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ಹೋಲಿಕೆಗಾಗಿ ನಾವು ಮೂರು ಮಾನದಂಡಗಳನ್ನು ಪಡೆದುಕೊಂಡಿದ್ದೇವೆ

1. ನ್ಯೂಟನ್ರ ಮಾನದಂಡ (ಸಾಮಾನ್ಯ ಮಾನದಂಡ).

2. ವಂಚನೆಯ ಮಾನದಂಡ.

3. ಡಾರ್ಸಿ ಮಾನದಂಡ.

ನಾವು ಮಾತ್ರ ಗಮನಿಸುತ್ತೇವೆ: ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ, ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ಹೋಲಿಕೆಯನ್ನು ಸಹ ಸ್ಥಾಪಿಸಬಹುದು

ಎಲ್ಲಿ? - ಸಂಪೂರ್ಣ ಒರಟುತನ;

ಆರ್ - ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ತ್ರಿಜ್ಯ;

ಜೆ - ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಇಳಿಜಾರು

46. ​​ಏಕರೂಪದ ಚಲನೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡಗಳ ವಿತರಣೆ

ಏಕರೂಪದ ಚಲನೆಯೊಂದಿಗೆ, ಎಲ್ ಉದ್ದದ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:

ಎಲ್ಲಿ? - ಒದ್ದೆಯಾದ ಪರಿಧಿ,

w - ತೆರೆದ ವಿಭಾಗ ಪ್ರದೇಶ,

l ಅವನು - ಹರಿವಿನ ಮಾರ್ಗದ ಉದ್ದ,

ಜಿ - ದ್ರವ ಸಾಂದ್ರತೆ ಮತ್ತು ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ವೇಗವರ್ಧನೆ,

0 - ಪೈಪ್ನ ಒಳ ಗೋಡೆಗಳ ಬಳಿ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡ.

ಎಲ್ಲಿ, ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವುದು

ಪಡೆದ ಫಲಿತಾಂಶಗಳ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ? 0 , ಬರಿಯ ಒತ್ತಡ ವಿತರಣೆ? ಆಯ್ದ ಪರಿಮಾಣದ ಅನಿಯಂತ್ರಿತವಾಗಿ ಆಯ್ಕೆಮಾಡಿದ ಹಂತದಲ್ಲಿ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಪಾಯಿಂಟ್ ಆರ್ 0 - ಆರ್ = ಟಿ, ಈ ಅಂತರವು ಇದಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ:

ತನ್ಮೂಲಕ ಸಿಲಿಂಡರ್ನ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡ t ಅನ್ನು ಪರಿಚಯಿಸುತ್ತದೆ, r 0 - r= t ನಲ್ಲಿ ಒಂದು ಬಿಂದುವಿನ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ.

ಹೋಲಿಕೆಗಳಿಂದ (4) ಮತ್ತು (3) ಇದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ:

r= r 0 - t ಅನ್ನು (5) ಗೆ ಬದಲಿಸಿ, ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ

1) ಏಕರೂಪದ ಚಲನೆಯೊಂದಿಗೆ, ಪೈಪ್ನ ತ್ರಿಜ್ಯದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡದ ವಿತರಣೆಯು ರೇಖೀಯ ಕಾನೂನನ್ನು ಪಾಲಿಸುತ್ತದೆ;

2) ಪೈಪ್ ಗೋಡೆಯ ಮೇಲೆ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡವು ಗರಿಷ್ಠವಾಗಿರುತ್ತದೆ (ಆರ್ 0 = ಆರ್, ಅಂದರೆ ಟಿ = 0), ಪೈಪ್ ಅಕ್ಷದಲ್ಲಿ ಅದು ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ (ಆರ್ 0 = ಟಿ ಆಗಿದ್ದರೆ).

R ಎಂಬುದು ಪೈಪ್ನ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ತ್ರಿಜ್ಯವಾಗಿದೆ, ನಾವು ಅದನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ

47. ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಏಕರೂಪದ ಹರಿವಿನ ಆಡಳಿತ

ನಾವು ಸಮತಲ ಚಲನೆಯನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿದರೆ (ಅಂದರೆ, ಎಲ್ಲಾ ಕಣಗಳ ಪಥಗಳು ಒಂದೇ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುವಾಗ ಮತ್ತು ಅದರ ಎರಡು ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳ ಕಾರ್ಯಗಳು ಮತ್ತು ಚಲನೆಯು ಅಸ್ಥಿರವಾಗಿದ್ದರೆ), ಇದು ಅದೇ ಸಮಯದಲ್ಲಿ XYZ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕದಲ್ಲಿ ಏಕರೂಪದ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಸಿಸ್ಟಮ್, ಸ್ಟ್ರೀಮ್ ಲೈನ್‌ಗಳು OX ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುವಾಗ, ಅದು

ಹೆಚ್ಚು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಚಲನೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಸರಾಸರಿ ವೇಗ.

ಈ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಚಲನೆಗೆ ವೇಗ ವಿತರಣೆಯ ಲಾಗರಿಥಮಿಕ್ ನಿಯಮವಾಗಿದೆ.

ಒತ್ತಡದ ಚಲನೆಯಲ್ಲಿ, ಹರಿವು ಮುಖ್ಯವಾಗಿ ಐದು ಪ್ರದೇಶಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿದೆ:

1) ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್: ಸ್ಥಳೀಯ ವೇಗವು ಗರಿಷ್ಠವಾಗಿರುವ ಪ್ಯಾರಾಕ್ಸಿಯಲ್ ಪ್ರದೇಶ, ಈ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ? ಲ್ಯಾಮ್ = ಎಫ್(ರಿ), ಇಲ್ಲಿ ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆ Re< 2300;

2) ಎರಡನೇ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ, ಹರಿವು ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್‌ನಿಂದ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧತೆಗೆ ಪರಿವರ್ತನೆಗೊಳ್ಳಲು ಪ್ರಾರಂಭವಾಗುತ್ತದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ, ಮರು ಸಂಖ್ಯೆಯೂ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ;

3) ಇಲ್ಲಿ ಹರಿವು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧವಾಗಿದೆ; ಈ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ ಪೈಪ್‌ಗಳನ್ನು ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಸ್ಮೂತ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ (ಒರಟುತನ? ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ಪದರದ ದಪ್ಪಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆ? ಇನ್, ಅಂದರೆ?< ? в).

ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಯಾವಾಗ?> ? ಸಿ, ಪೈಪ್ ಅನ್ನು "ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಒರಟು" ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ವಿಶಿಷ್ಟವಾಗಿ, ಒಂದು ವೇಳೆ ಏನು? ಲ್ಯಾಮ್ = ಎಫ್ (ರೀ –1), ನಂತರ ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ? ಅಲ್ಲಿ = ಎಫ್ (ರೀ - 0.25);

4) ಈ ಪ್ರದೇಶವು ಸಬ್‌ಲೇಯರ್‌ಗೆ ಹರಿವಿನ ಪರಿವರ್ತನೆಯ ಹಾದಿಯಲ್ಲಿದೆ: ಈ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ? ಲ್ಯಾಮ್ = (ರಿ, ?/ಆರ್0). ನೀವು ನೋಡುವಂತೆ, ಡಾರ್ಸಿ ಗುಣಾಂಕವು ಈಗಾಗಲೇ ಸಂಪೂರ್ಣ ಒರಟುತನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿದೆಯೇ?;

5) ಈ ಪ್ರದೇಶವನ್ನು ಕ್ವಾಡ್ರಾಟಿಕ್ ಪ್ರದೇಶ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ (ಡಾರ್ಸಿ ಗುಣಾಂಕವು ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆಯನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ಇದು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ) ಮತ್ತು ಗೋಡೆಯ ಸಮೀಪದಲ್ಲಿದೆ.

ಈ ಪ್ರದೇಶವನ್ನು ಸ್ವಯಂ-ಸಮಾನ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ, Re ನಿಂದ ಸ್ವತಂತ್ರವಾಗಿದೆ.

ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ, ತಿಳಿದಿರುವಂತೆ, ಚೆಜಿ ಗುಣಾಂಕ

ಪಾವ್ಲೋವ್ಸ್ಕಿ ಸೂತ್ರ:

ಇಲ್ಲಿ n ಒರಟುತನ ಗುಣಾಂಕವಾಗಿದೆ;

ಆರ್ - ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ತ್ರಿಜ್ಯ.

0.1 ನಲ್ಲಿ

ಮತ್ತು ಆರ್ ನಲ್ಲಿ< 1 м

48. ಅಸಮ ಚಲನೆ: ವೈಸ್‌ಬಾಚ್‌ನ ಸೂತ್ರ ಮತ್ತು ಅದರ ಅನ್ವಯ

ಏಕರೂಪದ ಚಲನೆಯೊಂದಿಗೆ, ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟವನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಸೂತ್ರದಿಂದ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ

ಅಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟ h pr ಹರಿವಿನ ವೇಗವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ; ಚಲನೆ ಏಕರೂಪವಾಗಿರುವುದರಿಂದ ಅದು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಸೂತ್ರ (1) ಸಹ ಅನುಗುಣವಾದ ರೂಪಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ.

ವಾಸ್ತವವಾಗಿ, ಮೊದಲ ಪ್ರಕರಣದಲ್ಲಿದ್ದರೆ

ನಂತರ ಎರಡನೇ ಪ್ರಕರಣದಲ್ಲಿ

ನೀವು ನೋಡುವಂತೆ, ಸೂತ್ರಗಳು (2) ಮತ್ತು (3) ಪ್ರತಿರೋಧ ಗುಣಾಂಕ x ನಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಭಿನ್ನವಾಗಿರುತ್ತವೆ.

ಫಾರ್ಮುಲಾ (3) ಅನ್ನು ವೈಸ್‌ಬಾಕ್ ಸೂತ್ರ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಎರಡೂ ಸೂತ್ರಗಳಲ್ಲಿ, (1) ರಂತೆ, ಪ್ರತಿರೋಧ ಗುಣಾಂಕವು ಆಯಾಮವಿಲ್ಲದ ಪ್ರಮಾಣವಾಗಿದೆ, ಮತ್ತು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಉದ್ದೇಶಗಳಿಗಾಗಿ, ನಿಯಮದಂತೆ, ಕೋಷ್ಟಕಗಳಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

xm ಅನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಪ್ರಯೋಗವನ್ನು ನಡೆಸಲು, ಕ್ರಿಯೆಗಳ ಅನುಕ್ರಮವು ಈ ಕೆಳಗಿನಂತಿರುತ್ತದೆ:

1) ಅಧ್ಯಯನದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ರಚನಾತ್ಮಕ ಅಂಶದಲ್ಲಿ ಹರಿವಿನ ಏಕರೂಪತೆಯನ್ನು ಖಚಿತಪಡಿಸಿಕೊಳ್ಳಬೇಕು. ಪೈಜೋಮೀಟರ್ಗಳ ಪ್ರವೇಶದ್ವಾರದಿಂದ ಸಾಕಷ್ಟು ದೂರವನ್ನು ಖಚಿತಪಡಿಸಿಕೊಳ್ಳುವುದು ಅವಶ್ಯಕ.

2) ಎರಡು ವಿಭಾಗಗಳ ನಡುವಿನ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ಸಂಕುಚಿತ ದ್ರವದ ಸ್ಥಿರ ಚಲನೆಗಾಗಿ (ನಮ್ಮ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಇದು x 1 ? 1 ನೊಂದಿಗೆ ಪ್ರವೇಶ ಮತ್ತು x 2 ? 2 ನೊಂದಿಗೆ ನಿರ್ಗಮನ), ನಾವು ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುತ್ತೇವೆ:

ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ, ಹರಿವು ಸರಾಗವಾಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತಿರಬೇಕು. ಕಡಿತದ ನಡುವೆ ಏನು ಬೇಕಾದರೂ ಆಗಬಹುದು.

ಒಟ್ಟು ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟದಿಂದ

ನಂತರ ನಾವು ಅದೇ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟವನ್ನು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ;

3) ಸೂತ್ರವನ್ನು ಬಳಸಿ (5) ನಾವು h m = h pr – hl ಎಂದು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ, ಅದರ ನಂತರ, ಸೂತ್ರವನ್ನು ಬಳಸಿ (2) ನಾವು ಅಗತ್ಯವಿರುವ ಗುಣಾಂಕವನ್ನು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ

ಪ್ರತಿರೋಧ

49. ಸ್ಥಳೀಯ ಪ್ರತಿರೋಧ

ಕೆಲವು ಒತ್ತಡ ಮತ್ತು ವೇಗದೊಂದಿಗೆ ಹರಿವು ಪೈಪ್ಲೈನ್ಗೆ ಪ್ರವೇಶಿಸಿದ ನಂತರ ಏನಾಗುತ್ತದೆ.

ಇದು ಚಲನೆಯ ಪ್ರಕಾರವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ: ಹರಿವು ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಆಗಿದ್ದರೆ, ಅಂದರೆ, ಅದರ ಚಲನೆಯನ್ನು ರೇಖೀಯ ನಿಯಮದಿಂದ ವಿವರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ನಂತರ ಅದರ ವಕ್ರರೇಖೆಯು ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಾ ಆಗಿದೆ. ಈ ಚಲನೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ತಲೆ ನಷ್ಟವು (0.2 x 0.4) x (? 2 / 2g) ತಲುಪುತ್ತದೆ.

ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಚಲನೆಯಲ್ಲಿ, ಲಾಗರಿಥಮಿಕ್ ಕ್ರಿಯೆಯಿಂದ ವಿವರಿಸಿದಾಗ, ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟವು (0.1 x 1.5) x (? 2 / 2g).

ಅಂತಹ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟಗಳ ನಂತರ, ಹರಿವಿನ ಚಲನೆಯು ಸ್ಥಿರಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ, ಇನ್ಪುಟ್ ಹರಿವಿನಂತೆ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಅಥವಾ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಹರಿವನ್ನು ಪುನಃಸ್ಥಾಪಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಮೇಲಿನ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟಗಳು ಸಂಭವಿಸುವ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಪ್ರಕೃತಿಯಲ್ಲಿ ಪುನಃಸ್ಥಾಪಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಹಿಂದಿನ ಚಲನೆಯನ್ನು ಆರಂಭಿಕ ವಿಭಾಗ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಆರಂಭಿಕ ವಿಭಾಗದ ಉದ್ದ ಎಷ್ಟು l beg.

ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಹರಿವನ್ನು ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವಿಗಿಂತ 5 ಪಟ್ಟು ವೇಗವಾಗಿ ಮರುಸ್ಥಾಪಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅದೇ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಜೊತೆಗಿನ ಡೇಟಾ.

ಮೇಲೆ ಚರ್ಚಿಸಿದಂತೆ ಹರಿವು ಕಿರಿದಾಗದೆ ಇದ್ದಾಗ, ಆದರೆ ಇದ್ದಕ್ಕಿದ್ದಂತೆ ವಿಸ್ತರಿಸಿದಾಗ ವಿಶೇಷ ಪ್ರಕರಣವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸೋಣ. ಈ ಹರಿವಿನ ರೇಖಾಗಣಿತದೊಂದಿಗೆ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟಗಳು ಏಕೆ ಸಂಭವಿಸುತ್ತವೆ?

ಸಾಮಾನ್ಯ ಪ್ರಕರಣಕ್ಕೆ:

ಸ್ಥಳೀಯ ಪ್ರತಿರೋಧದ ಗುಣಾಂಕಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು, ನಾವು (1) ಅನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನ ರೂಪಕ್ಕೆ ಪರಿವರ್ತಿಸುತ್ತೇವೆ: ಭಾಗಿಸುವುದು ಮತ್ತು ಗುಣಿಸುವುದು? 12

ನಾವು ಅದನ್ನು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸೋಣವೇ? 2/? ನಿರಂತರತೆಯ ಸಮೀಕರಣದಿಂದ 1

1 w 1 = ?2w2 ಹೇಗೆ? 2/? 1 = w 1 /w 2 ಮತ್ತು ಬದಲಿಯಾಗಿ (2):

ಎಂದು ತೀರ್ಮಾನಿಸಲು ಇದು ಉಳಿದಿದೆ

50. ಪೈಪ್ಲೈನ್ಗಳ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ

ಪೈಪ್ಲೈನ್ ​​ಲೆಕ್ಕಾಚಾರದ ತೊಂದರೆಗಳು.

ಕೆಳಗಿನ ಕಾರ್ಯಗಳನ್ನು ಪರಿಹರಿಸಬೇಕಾಗಿದೆ:

1) ಹರಿವಿನ ದರ Q ಅನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಇದು ಅಗತ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ಒತ್ತಡ H ಅನ್ನು ನೀಡಲಾಗುತ್ತದೆ; ಪೈಪ್ ಉದ್ದ l; ಪೈಪ್ ಒರಟುತನ?; ದ್ರವ ಸಾಂದ್ರತೆ ಆರ್; ದ್ರವ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ ವಿ (ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರ);

2) ಒತ್ತಡ ಹೆಚ್ ಅನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಇದು ಅವಶ್ಯಕವಾಗಿದೆ. ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣ Q ಅನ್ನು ನಿರ್ದಿಷ್ಟಪಡಿಸಲಾಗಿದೆ; ಪೈಪ್ಲೈನ್ ​​ನಿಯತಾಂಕಗಳು: ಉದ್ದ l; ವ್ಯಾಸ ಡಿ; ಒರಟುತನ?; ದ್ರವ ನಿಯತಾಂಕಗಳು:? ಸಾಂದ್ರತೆ; ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ ವಿ;

3) ಪೈಪ್ಲೈನ್ನ ಅಗತ್ಯವಿರುವ ವ್ಯಾಸವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಅವಶ್ಯಕವಾಗಿದೆ ಡಿ. ಹರಿವಿನ ದರ Q ಅನ್ನು ನಿರ್ದಿಷ್ಟಪಡಿಸಲಾಗಿದೆ; ತಲೆ ಎಚ್; ಪೈಪ್ ಉದ್ದ l; ಅದರ ಒರಟುತನ?; ದ್ರವ ಸಾಂದ್ರತೆ?; ಅದರ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ ವಿ.

ಸಮಸ್ಯೆಗಳನ್ನು ಪರಿಹರಿಸುವ ವಿಧಾನವು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ: ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ನಿರಂತರತೆಯ ಸಮೀಕರಣಗಳ ಜಂಟಿ ಅಪ್ಲಿಕೇಶನ್.

ಒತ್ತಡವನ್ನು ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:

ದ್ರವ ಸೇವನೆ

J = H/l ರಿಂದ

ಪೈಪ್‌ಲೈನ್‌ನ ಪ್ರಮುಖ ಲಕ್ಷಣವೆಂದರೆ ಪೈಪ್‌ಲೈನ್‌ನ ಕೆಲವು ನಿಯತಾಂಕಗಳನ್ನು ಸಂಯೋಜಿಸುವ ಮೌಲ್ಯವಾಗಿದೆ, ಪೈಪ್‌ನ ವ್ಯಾಸವನ್ನು ಆಧರಿಸಿ (ನಾವು ಸರಳ ಪೈಪ್‌ಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸುತ್ತೇವೆ, ಅಲ್ಲಿ ವ್ಯಾಸವು ಎಲ್ ಸಂಪೂರ್ಣ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ). ಈ ನಿಯತಾಂಕ k ಅನ್ನು ಹರಿವಿನ ಗುಣಲಕ್ಷಣ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ:

ಪೈಪ್ಲೈನ್ನ ಪ್ರಾರಂಭದಿಂದಲೂ ನಾವು ಗಮನಿಸಲು ಪ್ರಾರಂಭಿಸಿದರೆ, ನಾವು ನೋಡುತ್ತೇವೆ: ದ್ರವದ ಕೆಲವು ಭಾಗವು ಬದಲಾಗದೆ, ಸಾಗಣೆಯಲ್ಲಿ ಪೈಪ್ಲೈನ್ನ ಅಂತ್ಯವನ್ನು ತಲುಪುತ್ತದೆ.

ಈ ಪ್ರಮಾಣವು Q t (ಸಾರಿಗೆ ಹರಿವು) ಆಗಿರಲಿ.

ದಾರಿಯುದ್ದಕ್ಕೂ ದ್ರವವನ್ನು ಗ್ರಾಹಕರಿಗೆ ಭಾಗಶಃ ವಿತರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ: ಈ ಭಾಗವನ್ನು Q p (ಪ್ರಯಾಣ ಹರಿವು) ಎಂದು ಸೂಚಿಸೋಣ.

ಈ ಪದನಾಮಗಳನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡು, ಪೈಪ್ಲೈನ್ನ ಆರಂಭದಲ್ಲಿ

Q = Q t + Q p,

ಅದರಂತೆ, ಕೊನೆಯಲ್ಲಿ ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣ

Q - Q p = Q t.

ಪೈಪ್ಲೈನ್ನಲ್ಲಿನ ಒತ್ತಡಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ, ನಂತರ:

51. ನೀರಿನ ಸುತ್ತಿಗೆ

ಅತ್ಯಂತ ಸಾಮಾನ್ಯವಾದ, ಅಂದರೆ, ಆಗಾಗ್ಗೆ ಸಂಭವಿಸುವ ಅಸ್ಥಿರ ಚಲನೆಯ ಪ್ರಕಾರವೆಂದರೆ ನೀರಿನ ಸುತ್ತಿಗೆ. ಗೇಟ್‌ಗಳ ತ್ವರಿತ ಅಥವಾ ಕ್ರಮೇಣ ಮುಚ್ಚುವಿಕೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಇದು ಒಂದು ವಿಶಿಷ್ಟ ವಿದ್ಯಮಾನವಾಗಿದೆ (ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಹರಿವಿನ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ವೇಗದಲ್ಲಿನ ತೀಕ್ಷ್ಣವಾದ ಬದಲಾವಣೆಯು ನೀರಿನ ಸುತ್ತಿಗೆಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ). ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಅಲೆಯಲ್ಲಿ ಪೈಪ್ಲೈನ್ ​​ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಹರಡುವ ಒತ್ತಡಗಳು ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತವೆ.

ವಿಶೇಷ ಕ್ರಮಗಳನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳದಿದ್ದರೆ ಈ ತರಂಗವು ವಿನಾಶಕಾರಿಯಾಗಬಹುದು: ಪೈಪ್ಗಳು ಛಿದ್ರವಾಗಬಹುದು, ಪಂಪಿಂಗ್ ಸ್ಟೇಷನ್ಗಳು ವಿಫಲವಾಗಬಹುದು, ಸ್ಯಾಚುರೇಟೆಡ್ ಆವಿಗಳು ಎಲ್ಲಾ ವಿನಾಶಕಾರಿ ಪರಿಣಾಮಗಳೊಂದಿಗೆ ಉದ್ಭವಿಸಬಹುದು, ಇತ್ಯಾದಿ.

ನೀರಿನ ಸುತ್ತಿಗೆಯು ಪೈಪ್ಲೈನ್ನಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಛಿದ್ರವನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡಬಹುದು - ಇದು ಪೈಪ್ ಛಿದ್ರಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆ ಗಂಭೀರವಾದ ಅಪಘಾತವಲ್ಲ.

ನೀರಿನ ಸುತ್ತಿಗೆಯ ಸಾಮಾನ್ಯ ಕಾರಣಗಳು ಈ ಕೆಳಗಿನವುಗಳಾಗಿವೆ: ಗೇಟ್‌ಗಳ ಹಠಾತ್ ಮುಚ್ಚುವಿಕೆ (ತೆರೆಯುವಿಕೆ), ಪೈಪ್‌ಲೈನ್‌ಗಳು ನೀರಿನಿಂದ ತುಂಬಿದಾಗ ಪಂಪ್‌ಗಳ ಹಠಾತ್ ನಿಲುಗಡೆ, ನೀರಾವರಿ ಜಾಲದಲ್ಲಿ ಹೈಡ್ರಾಂಟ್‌ಗಳ ಮೂಲಕ ಗಾಳಿಯನ್ನು ಬಿಡುಗಡೆ ಮಾಡುವುದು, ಗೇಟ್ ತೆರೆದಾಗ ಪಂಪ್ ಅನ್ನು ಪ್ರಾರಂಭಿಸುವುದು.

ಇದು ಈಗಾಗಲೇ ಸಂಭವಿಸಿದಲ್ಲಿ, ನೀರಿನ ಸುತ್ತಿಗೆ ಹೇಗೆ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅದು ಯಾವ ಪರಿಣಾಮಗಳನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತದೆ?

ಇದೆಲ್ಲವೂ ನೀರಿನ ಸುತ್ತಿಗೆಯ ಕಾರಣವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ. ಈ ಕಾರಣಗಳಲ್ಲಿ ಮುಖ್ಯವಾದವುಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸೋಣ. ಇತರ ಕಾರಣಗಳಿಗಾಗಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಮತ್ತು ಪ್ರಗತಿಯ ಕಾರ್ಯವಿಧಾನಗಳು ಹೋಲುತ್ತವೆ.

ತತ್‌ಕ್ಷಣ ಶಟರ್ ಮುಚ್ಚುವಿಕೆ

ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ನೀರಿನ ಸುತ್ತಿಗೆ ಅತ್ಯಂತ ಆಸಕ್ತಿದಾಯಕ ವಿದ್ಯಮಾನವಾಗಿದೆ.

ನಾವು ತೆರೆದ ಜಲಾಶಯವನ್ನು ಹೊಂದೋಣ, ಇದರಿಂದ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ನೇರ ಪೈಪ್ ಅನ್ನು ತಿರುಗಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ; ತೊಟ್ಟಿಯಿಂದ ಸ್ವಲ್ಪ ದೂರದಲ್ಲಿ ಪೈಪ್ ಕವಾಟವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ. ಅದು ತಕ್ಷಣವೇ ಮುಚ್ಚಿದರೆ ಏನಾಗುತ್ತದೆ?

ಮೊದಲಿಗೆ, ಹೇಳೋಣ:

1) ಜಲಾಶಯವು ತುಂಬಾ ದೊಡ್ಡದಾಗಿದೆ, ಪೈಪ್ಲೈನ್ನಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳು ದ್ರವದಲ್ಲಿ (ಜಲಾಶಯದಲ್ಲಿ) ಪ್ರತಿಫಲಿಸುವುದಿಲ್ಲ;

2) ಕವಾಟವನ್ನು ಮುಚ್ಚುವ ಮೊದಲು ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟವು ಅತ್ಯಲ್ಪವಾಗಿದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ, ಪೈಜೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ಮತ್ತು ಅಡ್ಡ ರೇಖೆಗಳು ಸೇರಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ

3) ಪೈಪ್ಲೈನ್ನಲ್ಲಿನ ದ್ರವದ ಒತ್ತಡವು ಕೇವಲ ಒಂದು ನಿರ್ದೇಶಾಂಕದೊಂದಿಗೆ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ, ಸ್ಥಳೀಯ ವೇಗಗಳ ಇತರ ಎರಡು ಪ್ರಕ್ಷೇಪಗಳು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ; ಚಲನೆಯನ್ನು ರೇಖಾಂಶದ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕದಿಂದ ಮಾತ್ರ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಎರಡನೆಯದಾಗಿ, ಈಗ ಇದ್ದಕ್ಕಿದ್ದಂತೆ ಶಟರ್ ಅನ್ನು ಮುಚ್ಚೋಣ - ಸಮಯದಲ್ಲಿ t 0 ; ಎರಡು ವಿಷಯಗಳು ಸಂಭವಿಸಬಹುದು:

1) ಪೈಪ್‌ಲೈನ್‌ನ ಗೋಡೆಗಳು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಅಸ್ಥಿರವಾಗಿದ್ದರೆ, ಅಂದರೆ ಇ = ?, ಮತ್ತು ದ್ರವವು ಸಂಕುಚಿತಗೊಳ್ಳದಿದ್ದರೆ (ಇ x = ?), ನಂತರ ದ್ರವದ ಚಲನೆಯು ಇದ್ದಕ್ಕಿದ್ದಂತೆ ನಿಲ್ಲುತ್ತದೆ, ಇದು ಕವಾಟದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡದಲ್ಲಿ ತೀವ್ರ ಹೆಚ್ಚಳಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ , ಪರಿಣಾಮಗಳು ವಿನಾಶಕಾರಿಯಾಗಿರಬಹುದು.

ಝುಕೋವ್ಸ್ಕಿಯ ಸೂತ್ರದ ಪ್ರಕಾರ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಆಘಾತದ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡ ಹೆಚ್ಚಳ:

P = ?C? 0 + ?? 0 2

52. ನೀರಿನ ಸುತ್ತಿಗೆ ತರಂಗ ಪ್ರಸರಣದ ವೇಗ

ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರದಲ್ಲಿ, ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಆಘಾತದ ಆಘಾತ ತರಂಗದ ಪ್ರಸರಣದ ವೇಗ, ಹಾಗೆಯೇ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಆಘಾತವು ಸಾಕಷ್ಟು ಆಸಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ. ಅದನ್ನು ಹೇಗೆ ನಿರ್ಧರಿಸುವುದು? ಇದನ್ನು ಮಾಡಲು, ಎಲಾಸ್ಟಿಕ್ ಪೈಪ್ಲೈನ್ನಲ್ಲಿ ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ. ನಾವು ಉದ್ದದ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿದರೆ?l, ನಂತರ ಈ ವಿಭಾಗದ ಮೇಲೆ ಸಮಯದಲ್ಲಿ?ಟಿ ದ್ರವವು ಇನ್ನೂ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುತ್ತದೆಯೇ? 0, ಮೂಲಕ, ಶಟರ್ ಮುಚ್ಚುವ ಮೊದಲು ಅದೇ.

ಆದ್ದರಿಂದ, ಅನುಗುಣವಾದ ಉದ್ದದಲ್ಲಿ l ಪರಿಮಾಣ?V? ದ್ರವವು Q = ? 0 ? 0, ಅಂದರೆ

ವಿ? = Q?t = ? 0 ? 0 ?ಟಿ, (1)

ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶವು ಹೆಚ್ಚಿದ ಒತ್ತಡದ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ರೂಪುಗೊಂಡ ಪರಿಮಾಣವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಪೈಪ್‌ಲೈನ್ ಗೋಡೆಯ ಹಿಗ್ಗಿಸಲಾದ ಗುರುತುಗಳಿಂದಾಗಿ V 1. ಮೇಲೆ ಒತ್ತಡದ ಹೆಚ್ಚಳದಿಂದಾಗಿ ಉದ್ಭವಿಸಿದ ಪರಿಮಾಣವನ್ನು V 2 ಎಂದು ಸೂಚಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಇದರರ್ಥ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಆಘಾತದ ನಂತರ ಉದ್ಭವಿಸಿದ ಪರಿಮಾಣ

V = ?V 1 + ?V 2 , (2)

ವಿ? ವಿ.

ಈಗ ನಿರ್ಧರಿಸೋಣ: ಯಾವುದು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ?V 1 ಮತ್ತು?V 2.

ಪೈಪ್ ಅನ್ನು ವಿಸ್ತರಿಸುವ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಪೈಪ್ನ ತ್ರಿಜ್ಯವು ?r ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ, ತ್ರಿಜ್ಯವು r= r 0 + ?r ಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಈ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ, ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗವು ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ ?? = ?– ? 0 ಇದೆಲ್ಲವೂ ಪರಿಮಾಣದಲ್ಲಿ ಹೆಚ್ಚಳಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ

V 1 = (?– ? 0)?l = ???l. (3)

ಸೂಚ್ಯಂಕ ಶೂನ್ಯ ಎಂದರೆ ನಿಯತಾಂಕವು ಆರಂಭಿಕ ಸ್ಥಿತಿಗೆ ಸೇರಿದೆ ಎಂದು ಮನಸ್ಸಿನಲ್ಲಿಟ್ಟುಕೊಳ್ಳಬೇಕು.

ದ್ರವಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ, ಒತ್ತಡದ ಹೆಚ್ಚಳದಿಂದ ಅದರ ಪರಿಮಾಣವು V 2 ರಷ್ಟು ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ?p.

ನೀರಿನ ಸುತ್ತಿಗೆ ತರಂಗದ ಪ್ರಸರಣದ ವೇಗಕ್ಕೆ ಅಗತ್ಯವಾದ ಸೂತ್ರ

ದ್ರವದ ಸಾಂದ್ರತೆ ಎಲ್ಲಿದೆ;

D/l ಎಂಬುದು ಪೈಪ್ ಗೋಡೆಯ ದಪ್ಪವನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುವ ಒಂದು ನಿಯತಾಂಕವಾಗಿದೆ.

ನಿಸ್ಸಂಶಯವಾಗಿ, ಹೆಚ್ಚಿನ D/l, ತರಂಗ C ಯ ಪ್ರಸರಣದ ವೇಗ ಕಡಿಮೆ. ಪೈಪ್ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಕಠಿಣವಾಗಿದ್ದರೆ, ಅಂದರೆ, E = ?, ನಂತರ, (4) ನಿಂದ ಈ ಕೆಳಗಿನಂತೆ

53. ಅಸ್ಥಿರ ಚಲನೆಯ ವಿಭಿನ್ನ ಸಮೀಕರಣಗಳು

ಯಾವುದೇ ರೀತಿಯ ಚಲನೆಗೆ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ರಚಿಸಲು, ನೀವು ಎಲ್ಲಾ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಣೆಯ ಶಕ್ತಿಗಳನ್ನು ಸಿಸ್ಟಮ್‌ಗೆ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಿಸಬೇಕು ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ಮೊತ್ತವನ್ನು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮೀಕರಿಸಬೇಕು. ಅದನ್ನೇ ನಾವು ಮಾಡುತ್ತೇವೆ.

ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಒತ್ತಡದ ಪೈಪ್ಲೈನ್ ​​ಅನ್ನು ನಾವು ಹೊಂದೋಣ, ಇದರಲ್ಲಿ ಅಸ್ಥಿರವಾದ ದ್ರವದ ಚಲನೆ ಇರುತ್ತದೆ.

ಹರಿವಿನ ಅಕ್ಷವು l ಅಕ್ಷದೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ಅಕ್ಷದಲ್ಲಿ ನೀವು ಅಂಶ dl ಅನ್ನು ಆರಿಸಿದರೆ, ಮೇಲಿನ ನಿಯಮದ ಪ್ರಕಾರ, ನೀವು ಚಲನೆಯ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ರಚಿಸಬಹುದು

ಮೇಲಿನ ಸಮೀಕರಣದಲ್ಲಿ, ಹರಿವಿನ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ನಾಲ್ಕು ಶಕ್ತಿಗಳ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣಗಳು, ಹೆಚ್ಚು ನಿಖರವಾಗಿ, ಆನ್?ಎಲ್, ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ:

1) ?M - ಅಂಶ dl ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಜಡ ಶಕ್ತಿಗಳು;

2) ?p - ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ಒತ್ತಡದ ಶಕ್ತಿಗಳು;

3) ?ಟಿ - ಸ್ಪರ್ಶ ಶಕ್ತಿಗಳು;

4) ?ಜಿ - ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆ: ಇಲ್ಲಿ, ಶಕ್ತಿಗಳ ಬಗ್ಗೆ ಮಾತನಾಡುತ್ತಾ, ನಾವು ಅಂಶದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣಗಳನ್ನು ಅರ್ಥೈಸಿದ್ದೇವೆ? ಎಲ್.

ಚಲನೆಯ ಅಕ್ಷದ ಮೇಲಿನ ಅಂಶದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಗಳಿಗೆ ನೇರವಾಗಿ ಸೂತ್ರ (1) ಗೆ ಹೋಗೋಣ.

1. ಮೇಲ್ಮೈ ಬಲಗಳ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಗಳು:

1) ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ಫೋರ್ಸ್‌ಗಳಿಗೆ?p ಪ್ರೊಜೆಕ್ಷನ್ ಆಗಿರುತ್ತದೆ

2) ಸ್ಪರ್ಶ ಶಕ್ತಿಗಳಿಗೆ?T

ಸ್ಪರ್ಶ ಶಕ್ತಿಗಳ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣವು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ:

2. ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಬಲಗಳ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣ? ಪ್ರತಿ ಅಂಶಕ್ಕೆ ಜಿ? ?

3. ಜಡ ಶಕ್ತಿಗಳ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣ? ?ಎಂ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ

54. ಸಣ್ಣ ರಂಧ್ರದ ಮೂಲಕ ನಿರಂತರ ಒತ್ತಡದಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಹರಿವು

ಸಣ್ಣ ಹರಿಯದ ರಂಧ್ರದ ಮೂಲಕ ಸಂಭವಿಸುವ ಹೊರಹರಿವನ್ನು ನಾವು ಪರಿಗಣಿಸುತ್ತೇವೆ. ರಂಧ್ರವನ್ನು ಚಿಕ್ಕದಾಗಿ ಪರಿಗಣಿಸಲು, ಈ ಕೆಳಗಿನ ಷರತ್ತುಗಳನ್ನು ಪೂರೈಸಬೇಕು:

1) ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡ H >> d, ಇಲ್ಲಿ d ರಂಧ್ರದ ಎತ್ತರವಾಗಿದೆ;

2) ರಂಧ್ರದ ಯಾವುದೇ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡವು ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ H ಕೇಂದ್ರದಲ್ಲಿನ ಒತ್ತಡಕ್ಕೆ ಬಹುತೇಕ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಪ್ರವಾಹಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ, ಇದನ್ನು ದ್ರವ ಮಟ್ಟದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಹೊರಹರಿವು ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಈ ಕೆಳಗಿನವುಗಳು ಕಾಲಾನಂತರದಲ್ಲಿ ಬದಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ: ರಂಧ್ರಗಳ ಮೊದಲು ಮತ್ತು ನಂತರ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಗಳ ಸ್ಥಾನ, ರಂಧ್ರಗಳ ಮೊದಲು ಮತ್ತು ನಂತರ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಗಳ ಮೇಲಿನ ಒತ್ತಡ, ಮತ್ತು ರಂಧ್ರಗಳ ಎರಡೂ ಬದಿಗಳಲ್ಲಿ ವಾತಾವರಣದ ಒತ್ತಡ.

ಹೀಗಾಗಿ, ನಾವು ದ್ರವವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಜಲಾಶಯವನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದೇವೆ, ಅದರ ಸಾಂದ್ರತೆಯು?, ಇದರಿಂದ ಸಣ್ಣ ರಂಧ್ರದ ಮೂಲಕ ಮಟ್ಟದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಹೊರಹರಿವು ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ರಂಧ್ರದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡ H ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ ಹೊರಹರಿವಿನ ವೇಗವು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಚಲನೆಯು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ರಂಧ್ರಗಳ ವಿರುದ್ಧ ಲಂಬ ಗಡಿಗಳಲ್ಲಿ ವೇಗದ ಸಮಾನತೆಯ ಸ್ಥಿತಿಯು ಸ್ಥಿತಿಯಾಗಿದೆ d

ಅದರಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣ ಮತ್ತು ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವುದು ನಮ್ಮ ಕಾರ್ಯವಾಗಿದೆ ಎಂಬುದು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿದೆ.

ತೊಟ್ಟಿಯ ಒಳಗಿನ ಗೋಡೆಯಿಂದ 0.5d ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಜೆಟ್‌ನ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಜೆಟ್‌ನ ಸಂಕುಚಿತ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಸಂಕೋಚನ ಅನುಪಾತದಿಂದ ನಿರೂಪಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ.

ಹರಿವಿನ ವೇಗ ಮತ್ತು ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಸೂತ್ರಗಳು:

ಎಲ್ಲಿ? 0 ಅನ್ನು ವೇಗ ಗುಣಾಂಕ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಈಗ ಎರಡನೇ ಕಾರ್ಯವನ್ನು ಪೂರ್ಣಗೊಳಿಸೋಣ, ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿ Q. ವ್ಯಾಖ್ಯಾನದಿಂದ

ಅದನ್ನು ಇ ಎಂದು ಸೂಚಿಸೋಣವೇ? 0 = ? 0, ಎಲ್ಲಿ? 0 - ಹರಿವಿನ ಗುಣಾಂಕ, ನಂತರ

ಕೆಳಗಿನ ರೀತಿಯ ಸಂಕೋಚನವನ್ನು ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸಲಾಗಿದೆ:

1. ಪೂರ್ಣ ಸಂಕೋಚನವು ರಂಧ್ರದ ಸಂಪೂರ್ಣ ಪರಿಧಿಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಸಂಭವಿಸುವ ಸಂಕೋಚನವಾಗಿದೆ, ಇಲ್ಲದಿದ್ದರೆ ಸಂಕೋಚನವನ್ನು ಅಪೂರ್ಣ ಸಂಕೋಚನವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

2. ಪರಿಪೂರ್ಣ ಸಂಕೋಚನವು ಎರಡು ರೀತಿಯ ಸಂಪೂರ್ಣ ಸಂಕೋಚನಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದಾಗಿದೆ. ಪಥದ ವಕ್ರತೆ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಜೆಟ್‌ನ ಸಂಕೋಚನದ ಮಟ್ಟವು ಅತ್ಯಧಿಕವಾದಾಗ ಇದು ಸಂಕೋಚನವಾಗಿದೆ.

ಸಂಕ್ಷಿಪ್ತವಾಗಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, ಸಂಕೋಚನದ ಅಪೂರ್ಣ ಮತ್ತು ಅಪೂರ್ಣ ರೂಪಗಳು ಸಂಕೋಚನ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿ ಹೆಚ್ಚಳಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತವೆ ಎಂದು ನಾವು ಗಮನಿಸುತ್ತೇವೆ. ವಿಶಿಷ್ಟ ಲಕ್ಷಣಪರಿಪೂರ್ಣ ಸಂಕೋಚನವೆಂದರೆ, ಹೊರಹರಿವು ಯಾವ ಶಕ್ತಿಗಳ ಪ್ರಭಾವವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ.

55. ದೊಡ್ಡ ರಂಧ್ರದ ಮೂಲಕ ಹೊರಹರಿವು

ರಂಧ್ರವನ್ನು ಅದರ ಲಂಬ ಆಯಾಮಗಳು ಡಿ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿ ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ< 0,1Н. Большим отверстием будем считать такое отверстие, для которого тот же d>0.1N

ಸಣ್ಣ ರಂಧ್ರದ ಮೂಲಕ ಹೊರಹರಿವು ಪರಿಗಣಿಸುವಾಗ, ಜೆಟ್ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ವಿವಿಧ ಹಂತಗಳಲ್ಲಿ ವೇಗದಲ್ಲಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸವನ್ನು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ನಿರ್ಲಕ್ಷಿಸಲಾಗಿದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ನಾವು ಅದೇ ರೀತಿ ಮಾಡಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗುವುದಿಲ್ಲ.

ಕಾರ್ಯವು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ: ಸಂಕುಚಿತ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣ ಮತ್ತು ವೇಗವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು.

ಆದ್ದರಿಂದ, ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ: ಅನಂತವಾದ ಸಮತಲ ಎತ್ತರ dz ಅನ್ನು ಗುರುತಿಸಲಾಗಿದೆ. ಹೀಗಾಗಿ, ವೇರಿಯಬಲ್ ಉದ್ದದ bz ನೊಂದಿಗೆ ಸಮತಲ ಪಟ್ಟಿಯನ್ನು ಪಡೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ನಂತರ, ಉದ್ದದ ಮೇಲೆ ಸಂಯೋಜಿಸಿ, ನಾವು ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಬಹುದು

ಇಲ್ಲಿ Z ಎಂಬುದು ರಂಧ್ರದ ಎತ್ತರದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಇರುವ ವೇರಿಯಬಲ್ ಒತ್ತಡವಾಗಿದೆ; ಆಯ್ಕೆಮಾಡಿದ ಪಟ್ಟಿಯ ಮೇಲ್ಭಾಗವು ಈ ಆಳಕ್ಕೆ ಮುಳುಗಿರುತ್ತದೆ;

? - ರಂಧ್ರದ ಮೂಲಕ ಹರಿವಿನ ಗುಣಾಂಕ;

b z - ಪಟ್ಟಿಯ ವೇರಿಯಬಲ್ ಉದ್ದ (ಅಥವಾ ಅಗಲ).

ನಾವು ಹರಿವಿನ ದರವನ್ನು Q (1) ನಿರ್ಧರಿಸಬಹುದು ವೇಳೆ? = const ಮತ್ತು b z = f(z) ಸೂತ್ರವನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ, ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಸೂತ್ರದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ

ರಂಧ್ರದ ಆಕಾರವು ಆಯತಾಕಾರದಲ್ಲಿದ್ದರೆ, bz= b = const, ಇಂಟಿಗ್ರೇಟಿಂಗ್ (2), ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ:

ಇಲ್ಲಿ H 1, H 2 ಅನುಕ್ರಮವಾಗಿ ರಂಧ್ರದ ಮೇಲಿನ ಮತ್ತು ಕೆಳಗಿನ ಅಂಚುಗಳ ಮಟ್ಟದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡವಾಗಿದೆ;

Nc - ರಂಧ್ರದ ಮಧ್ಯಭಾಗದ ಮೇಲಿನ ಒತ್ತಡ;

d - ಆಯತದ ಎತ್ತರ.

ಫಾರ್ಮುಲಾ (3) ಹೆಚ್ಚು ಸರಳೀಕೃತ ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ:

ಒಂದು ಸುತ್ತಿನ ರಂಧ್ರದ ಮೂಲಕ ಹೊರಹರಿವಿನ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, (2) ನಲ್ಲಿ ಏಕೀಕರಣದ ಮಿತಿಗಳು H 1 = N c - r; ಎನ್ 2 = ಎನ್ ಸಿ + ಆರ್; Z = N c - rcos?; d z = ?sin?d?; b z = 2r?sin?.

ಗಣಿತದ ಹೆಚ್ಚುವರಿವನ್ನು ತಪ್ಪಿಸಿ, ನಾವು ಅಂತಿಮ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಪ್ರಸ್ತುತಪಡಿಸುತ್ತೇವೆ:

ಸೂತ್ರಗಳ ಹೋಲಿಕೆಯಿಂದ ನೋಡಬಹುದಾದಂತೆ, ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣಕ್ಕೆ ಸೂತ್ರಗಳಲ್ಲಿ ಯಾವುದೇ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ವ್ಯತ್ಯಾಸವಿಲ್ಲ, ದೊಡ್ಡ ಮತ್ತು ಸಣ್ಣ ರಂಧ್ರಗಳಿಗೆ ಮಾತ್ರ ಹರಿವಿನ ಗುಣಾಂಕಗಳು ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿವೆ

56. ಸಿಸ್ಟಮ್ ಫ್ಲೋ ಗುಣಾಂಕ

ಒಂದು ವ್ಯವಸ್ಥೆಗೆ ಸಂಪರ್ಕಗೊಂಡಿರುವ ಪೈಪ್‌ಗಳ ಮೂಲಕ ಹೊರಹರಿವು ಸಂಭವಿಸಿದರೆ, ಆದರೆ ವಿಭಿನ್ನ ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ಡೇಟಾವನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದರೆ ಹರಿವಿನ ದರದ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಸ್ಪಷ್ಟಪಡಿಸುವುದು ಅವಶ್ಯಕ. ಇಲ್ಲಿ ನಾವು ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಪ್ರಕರಣವನ್ನು ಪ್ರತ್ಯೇಕವಾಗಿ ಪರಿಗಣಿಸಬೇಕಾಗಿದೆ. ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಕೆಲವನ್ನು ಪಟ್ಟಿ ಮಾಡೋಣ.

1. ವಿಭಿನ್ನ ವ್ಯಾಸಗಳು ಮತ್ತು ಉದ್ದಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಪೈಪ್ಗಳ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ಮೂಲಕ ನಿರಂತರ ಒತ್ತಡದಲ್ಲಿ ಎರಡು ಜಲಾಶಯಗಳ ನಡುವೆ ಹೊರಹರಿವು ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಸಿಸ್ಟಮ್ನ ಔಟ್ಪುಟ್ E = 1 ಆಗಿದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ, ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕವಾಗಿ? = ?, ಅಲ್ಲಿ E, ?, ? - ಅನುಕ್ರಮವಾಗಿ ಸಂಕೋಚನ, ಹರಿವು ಮತ್ತು ವೇಗದ ಗುಣಾಂಕಗಳು.

2. ಹೊರಹರಿವು ವಿಭಿನ್ನವಾದ ಪೈಪ್ ಸಿಸ್ಟಮ್ ಮೂಲಕ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ? (ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶ): ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಸಿಸ್ಟಮ್ನ ಒಟ್ಟು ಪ್ರತಿರೋಧ ಗುಣಾಂಕವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಒಂದೇ ಗುಣಾಂಕಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ಪ್ರತಿ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ ಪ್ರತ್ಯೇಕವಾಗಿ.

ಹೊರಹರಿವು ಹರಿಯದ ರಂಧ್ರದ ಮೂಲಕ ವಾತಾವರಣಕ್ಕೆ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ವಿಷಯದಲ್ಲಿ

ಅಲ್ಲಿ Н = z = const - ಒತ್ತಡ; ?, ? - ಹರಿವಿನ ಗುಣಾಂಕ ಮತ್ತು ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶ.

(2) ರಲ್ಲಿ ಕೊರಿಯೊಲಿಸ್ ಗುಣಾಂಕ (ಅಥವಾ ಚಲನ ಶಕ್ತಿ) x ನಿರ್ಗಮನ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ, ಅಲ್ಲಿ, ನಿಯಮದಂತೆ, x? 1.

ಪ್ರವಾಹದ ರಂಧ್ರದ ಮೂಲಕ ಅದೇ ಹೊರಹರಿವು ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ

ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಸೂತ್ರದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ (3), ಎಲ್ಲಿ? = ? syst,? - ಔಟ್ಲೆಟ್ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶ. ರಿಸೀವರ್ ಅಥವಾ ಪೈಪ್‌ನಲ್ಲಿ ಯಾವುದೇ ಅಥವಾ ಅತ್ಯಲ್ಪ ವೇಗವಿಲ್ಲದಿದ್ದರೆ, ಹರಿವಿನ ಗುಣಾಂಕವನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ

ರಂಧ್ರವು ಪ್ರವಾಹಕ್ಕೆ ಒಳಗಾಗಿದ್ದರೆ ನೀವು ಕೇವಲ ನೆನಪಿನಲ್ಲಿಟ್ಟುಕೊಳ್ಳಬೇಕು? ಔಟ್ = 1, ಮತ್ತು ಇದನ್ನು?ಔಟ್?ಸಿಸ್ಟಮ್‌ನಲ್ಲಿ ಸೇರಿಸಲಾಗಿದೆ.

ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಆಪ್ಟಿಕ್ಸ್ (ಡಾಕ್ಯುಮೆಂಟ್)

ವೇವ್ ಆಪ್ಟಿಕ್ಸ್ (ಡಾಕ್ಯುಮೆಂಟ್)

ಆಣ್ವಿಕ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರ (ಡಾಕ್ಯುಮೆಂಟ್)

ಡಿವಿಯಾಂಟಾಲಜಿ ಪರೀಕ್ಷೆಗೆ ಸ್ಪರ್ಸ್ (ಕ್ರಿಬ್ ಶೀಟ್)

ಸ್ಪರ್ಸ್ - ಆಪ್ಟಿಕ್ಸ್ ಮತ್ತು ಅಟಾಮಿಕ್ ಫಿಸಿಕ್ಸ್ (ಡಾಕ್ಯುಮೆಂಟ್)

ಪರೀಕ್ಷೆ - ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಮತ್ತು ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಯಂತ್ರಗಳು. ವಿಭಾಗ 2. ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್ (ಪ್ರಯೋಗಾಲಯದ ಕೆಲಸ)

ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ಸ್. ಕೋರ್ಸ್ ಕೆಲಸಕ್ಕಾಗಿ ಮಾರ್ಗಸೂಚಿಗಳು ಮತ್ತು ಕಾರ್ಯಯೋಜನೆಗಳು (ಡಾಕ್ಯುಮೆಂಟ್)

n1.doc

ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರ

T.K.p 0 ಅನ್ನು A ಪ್ರದೇಶದ ಎಲ್ಲಾ ಬಿಂದುಗಳಿಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿ ಹರಡುವುದರಿಂದ, ಅದರ ಫಲಿತಾಂಶದ F 0 ಅನ್ನು A ಪ್ರದೇಶದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಕೇಂದ್ರದಲ್ಲಿ ಅನ್ವಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ದ್ರವದ ತೂಕದಿಂದ F ಒತ್ತಡದ ಬಲದ ಅನ್ವಯದ ಬಿಂದುವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲು (t.D) , ನಾವು ಅದರ ಪ್ರಕಾರ ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರದ ಪ್ರಮೇಯವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುತ್ತೇವೆ: x ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಫಲಿತಾಂಶದ ಬಲದ ಕ್ಷಣವು ಘಟಕ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ಷಣಗಳ ಮೊತ್ತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

Y d - ಬಲದ ಅನ್ವಯದ ಬಿಂದುವಿನ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕ ಎಫ್.

y c ಮತ್ತು y ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳ ಮೂಲಕ F ಬಲಗಳನ್ನು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸೋಣ ಮತ್ತು ನಂತರ ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ

- x ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ A ಪ್ರದೇಶದ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣ.

ನಂತರ
(1)

J x0 - x 0 ಗೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುವ ಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ A ಪ್ರದೇಶದ ಬಲದ ಕ್ಷಣ. ಹೀಗಾಗಿ, ಗೋಡೆಯ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಕೇಂದ್ರದ ಕೆಳಗೆ ಇರುವ ಎಫ್ ಬಲದ ಅನ್ವಯದ ಬಿಂದು, ಅವುಗಳ ನಡುವಿನ ಅಂತರವನ್ನು ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ

(2)

ಒತ್ತಡ p 0 ವಾತಾವರಣದ ಒತ್ತಡಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿದ್ದರೆ, ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರ.

ಯಾವಾಗ p 0 > p atm, ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರವು ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ 2 ಫೋರ್ಸ್ F 0 ಮತ್ತು F l ಅನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವ ಬಿಂದುವಾಗಿ ನೆಲೆಗೊಂಡಿದೆ. F w ಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಹೆಚ್ಚಿನ F 0, ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರವು A ಪ್ರದೇಶದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಕೇಂದ್ರಕ್ಕೆ ಹತ್ತಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ದ್ರವದಲ್ಲಿ, ಬಲ ವಿತರಣೆಗಳು ಮಾತ್ರ ಸಾಧ್ಯ, ಆದ್ದರಿಂದ ಒತ್ತಡ ಕೇಂದ್ರಗಳನ್ನು ಷರತ್ತುಬದ್ಧವಾಗಿ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಬಾಗಿದ ಗೋಡೆಗಳ ಮೇಲೆ ಹೂಳು ಒತ್ತಡದಿಂದ

ರೇಖಾಚಿತ್ರದ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿರುವ ಜೆನೆಟ್ರಿಕ್ಸ್ನೊಂದಿಗೆ ಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ಮೇಲ್ಮೈ AB ಅನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸೋಣ ಮತ್ತು ಈ ಮೇಲ್ಮೈ AB ನಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡದ ಬಲವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸೋಣ. ಎಬಿ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಸೀಮಿತವಾಗಿರುವ ದ್ರವದ ಪರಿಮಾಣವನ್ನು ನಾವು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡೋಣ. ಈ ಪ್ರದೇಶದ ಗಡಿಗಳ ಮೂಲಕ ಮತ್ತು ದ್ರವದ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈ ಮೂಲಕ ಎಳೆಯುವ ಲಂಬ ವಿಮಾನಗಳು, ಅಂದರೆ. ಪರಿಮಾಣ ABCD ಮತ್ತು ಅದರ ಸಮತೋಲನದ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ಲಂಬ ಮತ್ತು ಅಡ್ಡಲಾಗಿ ಪರಿಗಣಿಸಿ. ನಿರ್ದೇಶನಗಳು.

ದ್ರವವು ಎಫ್ ಬಲದೊಂದಿಗೆ ಗೋಡೆಯ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸಿದರೆ, ಗೋಡೆಗಳ ಎಬಿ ವಿರುದ್ಧ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಿದ ಎಫ್ ಬಲದೊಂದಿಗೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ (ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯಾತ್ಮಕ ಶಕ್ತಿ). ನಾವು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆ ಬಲವನ್ನು 2 ಘಟಕಗಳಾಗಿ ವಿಭಜಿಸೋಣ, ಸಮತಲ ಮತ್ತು ಲಂಬ. ಲಂಬ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಸಮತೋಲನ ಸ್ಥಿತಿ:

(1)

G - ದ್ರವದ ಹಂಚಿಕೆಯ ಪರಿಮಾಣದ ತೂಕ

A g ಎಂಬುದು AB ಪ್ರದೇಶದ ಸಮತಲ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣದ ಪ್ರದೇಶವಾಗಿದೆ.

EC ಮತ್ತು AD ಮೇಲ್ಮೈಗಳ ಮೇಲಿನ ದ್ರವದ ಒತ್ತಡದ ಶಕ್ತಿಗಳು ಪರಸ್ಪರ ಸಮತೋಲಿತವಾಗಿವೆ ಎಂಬ ಅಂಶವನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡು ಸಮತಲ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಸಮತೋಲನ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಬರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. BE ಮೇಲಿನ ಒತ್ತಡದ ಬಲ ಮಾತ್ರ ಉಳಿದಿದೆ

h c - ಬಿಇ ಪ್ರದೇಶದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಕೇಂದ್ರದ ಸ್ಥಳದ ಆಳ.

ಒತ್ತಡದ ಶಕ್ತಿ

9. ಆದರ್ಶ ದ್ರವದ ಮಾದರಿ. ಬರ್ನೌಲಿಯ ಸಮೀಕರಣ

ಆದರ್ಶದಿಂದ ನಾವು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಸಂಕುಚಿತಗೊಳಿಸಲಾಗದ ಮತ್ತು ವಿಸ್ತರಿಸಲಾಗದ, ಹಿಗ್ಗಿಸುವಿಕೆ ಮತ್ತು ಕತ್ತರಿಯನ್ನು ವಿರೋಧಿಸಲು ಅಸಮರ್ಥವಾಗಿರುವ ದ್ರವವನ್ನು ಅರ್ಥೈಸುತ್ತೇವೆ ಮತ್ತು ಆವಿಯಾಗುವಿಕೆಯ ಆಸ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವುದಿಲ್ಲ. ನಿಜವಾದ ದ್ರವದಿಂದ ಮುಖ್ಯ ವ್ಯತ್ಯಾಸವೆಂದರೆ ಅದರ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ಕೊರತೆ, ಅಂದರೆ ( =0).

ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಚಲಿಸುವ ಆದರ್ಶ ದ್ರವದಲ್ಲಿ ಕೇವಲ ಒಂದು ರೀತಿಯ ಒತ್ತಡವು ಸಾಧ್ಯ - ಸಂಕುಚಿತ ಒತ್ತಡ (ಪು ).

ಆದರ್ಶ ದ್ರವದ ಚಲನೆಯ ಸರಳ ಸಮಸ್ಯೆಗಳನ್ನು ಪರಿಹರಿಸಲು ಅನುಮತಿಸುವ ಮೂಲ ಸಮೀಕರಣಗಳೆಂದರೆ ಹರಿವಿನ ಸಮೀಕರಣ ಮತ್ತು ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣ.

ಆದರ್ಶ ದ್ರವದ ಹರಿವಿಗೆ ಬರ್ನೌಲಿಯ ಸಮೀಕರಣವು ಹರಿವಿನ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ದ್ರವದ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಶಕ್ತಿಯ ಸಂರಕ್ಷಣೆಯ ನಿಯಮವನ್ನು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸುತ್ತದೆ. ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಪ್ರತಿ ಘಟಕದ ತೂಕ, ಪರಿಮಾಣ ಅಥವಾ ದ್ರವದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಗೆ ಶಕ್ತಿ ಎಂದು ಅರ್ಥೈಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ನಾವು ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ತೂಕದ ಘಟಕಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ್ದರೆ, ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಆದರ್ಶ ದ್ರವ ಹರಿವಿಗಾಗಿ ಬರೆಯಲಾದ ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣವು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ

ಅಲ್ಲಿ z ಎಂಬುದು ವಿಭಾಗಗಳ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರಗಳ ಲಂಬವಾದ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳು;

- ಪೈಜೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ಎತ್ತರ, ಅಥವಾ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಒತ್ತಡದ ಶಕ್ತಿ; - ಒತ್ತಡ, ಅಥವಾ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಚಲನ ಶಕ್ತಿ; ಎನ್- ಒಟ್ಟು ಒತ್ತಡ, ಅಥವಾ ದ್ರವದ ಒಟ್ಟು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಶಕ್ತಿ.

ದ್ರವದ ಶಕ್ತಿಯು ಅದರ ಪರಿಮಾಣದ ಘಟಕಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ್ದರೆ, ಸಮೀಕರಣವು ರೂಪವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತದೆ:

ಇ
ದ್ರವದ ಶಕ್ತಿಯು ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಘಟಕಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ್ದರೆ, ನಾವು 3 ನೇ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಪಡೆಯಬಹುದು:
10.ನಿಜವಾದ ದ್ರವದ ಹರಿವಿಗೆ ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣ.

ಟ್ಯೂಬ್ನಲ್ಲಿ ನೈಜ (ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ) ದ್ರವವು ಚಲಿಸಿದಾಗ, ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ಪ್ರಭಾವದಿಂದಾಗಿ ಹರಿವು ನಿಧಾನಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ, ಜೊತೆಗೆ ದ್ರವ ಮತ್ತು ಗೋಡೆಗಳ ನಡುವಿನ ಆಣ್ವಿಕ ಅಂಟಿಕೊಳ್ಳುವಿಕೆಯ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ರಿಯೆಯಿಂದಾಗಿ, ಗರಿಷ್ಠ ವೇಗವು ಕೇಂದ್ರದಲ್ಲಿ ತಲುಪುತ್ತದೆ. ಹರಿವಿನ ಭಾಗ, ಮತ್ತು ಗೋಡೆಯನ್ನು ಸಮೀಪಿಸಿದಾಗ ಅವು ಬಹುತೇಕ ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತವೆ. ಫಲಿತಾಂಶವು ವೇಗ ವಿತರಣೆಯಾಗಿದೆ:

ಇದರ ಜೊತೆಗೆ, ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವದ ಚಲನೆಯು ಕಣಗಳ ತಿರುಗುವಿಕೆ, ಸುಳಿಯ ರಚನೆ ಮತ್ತು ಮಿಶ್ರಣದೊಂದಿಗೆ ಇರುತ್ತದೆ. ಈ ಎಲ್ಲದಕ್ಕೂ ಶಕ್ತಿಯ ವೆಚ್ಚದ ಅಗತ್ಯವಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಚಲಿಸುವ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವದ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಶಕ್ತಿಯು ಆದರ್ಶ ದ್ರವದ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಸ್ಥಿರವಾಗಿ ಉಳಿಯುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ಕ್ರಮೇಣ ಪ್ರತಿರೋಧವನ್ನು ನಿವಾರಿಸಲು ಖರ್ಚುಮಾಡುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಹರಿವಿನ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಹೀಗಾಗಿ, ಆದರ್ಶ ದ್ರವದ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಸ್ಟ್ರೀಮ್ನಿಂದ ನೈಜ (ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ) ದ್ರವದ ಹರಿವಿಗೆ ಪರಿವರ್ತನೆ ಮಾಡುವಾಗ, ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವುದು ಅವಶ್ಯಕ: 1) ಹರಿವಿನ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ವೇಗಗಳ ಅಸಮಾನತೆ; 2) ಶಕ್ತಿಯ ನಷ್ಟ (ಒತ್ತಡ). ಈ ವೈಶಿಷ್ಟ್ಯಗಳನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡು, ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವ ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣದ ಚಲನೆಯು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ:

(1) .

- ದ್ರವದ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯಿಂದಾಗಿ ಪರಿಗಣಿಸಲಾದ ವಿಭಾಗಗಳು 1-1 ಮತ್ತು 2-2 ನಡುವಿನ ಒಟ್ಟು ಒತ್ತಡದ ಒಟ್ಟು ನಷ್ಟ; - ಕೊರಿಯೊಲಿಸ್ ಗುಣಾಂಕ, ವಿಭಾಗಗಳಾದ್ಯಂತ V ಯ ಅಸಮ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಹರಿವಿನ ನಿಜವಾದ ಚಲನ ಶಕ್ತಿಯ ಅನುಪಾತಕ್ಕೆ ಸಮವಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿ ಅದೇ ಹರಿವಿನ ಚಲನ ಶಕ್ತಿಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ

11 ಸಾಪೇಕ್ಷ ಚಲನೆಗೆ ಬರ್ನೌಲಿಯ ಸಮೀಕರಣ

ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಬಲಗಳಲ್ಲಿ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯು ದ್ರವದ ಮೇಲೆ ಮಾತ್ರ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸಿದಾಗ ಸ್ಥಿರವಾದ ದ್ರವದ ಹರಿವಿನ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ ಬರ್ನೌಲ್ಲಿಯ ಸಮೀಕರಣವು ಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಕೆಲವೊಮ್ಮೆ ಅಂತಹ ಹರಿವುಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸುವುದು ಅಗತ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಅದನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡುವಾಗ, ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಬಲದ ಜೊತೆಗೆ, ಪೋರ್ಟಬಲ್ ಚಲನೆಯ ಜಡತ್ವ ಶಕ್ತಿಗಳನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಬೇಕು. ಜಡತ್ವ ಬಲವು ಸಮಯಕ್ಕೆ ಸ್ಥಿರವಾಗಿದ್ದರೆ, ಚಾನಲ್ ಗೋಡೆಗಳಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ದ್ರವದ ಹರಿವು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅದಕ್ಕಾಗಿ ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಪಡೆಯಬಹುದು

ಅವರು ಮಾಡಿದರು ಮತ್ತು... ಸಮೀಕರಣದ ಎಡಭಾಗಕ್ಕೆ, ಒತ್ತಡ ಮತ್ತು ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಬಲಗಳ ಕೆಲಸಕ್ಕೆ, ನಾವು ತೂಕದೊಂದಿಗೆ ಸ್ಟ್ರೀಮ್ ಅಂಶದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಜಡತ್ವ ಬಲದ ಕೆಲಸವನ್ನು ಸೇರಿಸಬೇಕು. dG ಅದು ವಿಭಾಗದಿಂದ ಚಲಿಸಿದಾಗ 1 -1 ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ 2 -2 . ನಂತರ ನಾವು ಈ ಕೆಲಸವನ್ನು ಸಮೀಕರಣದ ಇತರ ಪದಗಳಂತೆ ಭಾಗಿಸುತ್ತೇವೆ dG, ಅಂದರೆ, ನಾವು ಅದನ್ನು ತೂಕದ ಘಟಕಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸುತ್ತೇವೆ ಮತ್ತು ಸ್ವಲ್ಪ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಪಡೆದ ನಂತರ ನಾವು ಅದನ್ನು ಸಮೀಕರಣದ ಬಲಭಾಗಕ್ಕೆ ವರ್ಗಾಯಿಸುತ್ತೇವೆ. ಸಾಪೇಕ್ಷ ಚಲನೆಗಾಗಿ ನಾವು ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ, ಇದು ನಿಜವಾದ ಹರಿವಿನ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ರೂಪವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತದೆ

ಎಲ್ಲಿ ? ನಿನ್ - ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಜಡತ್ವ ಒತ್ತಡ,ಪ್ರತಿ ಯೂನಿಟ್ ತೂಕದ ಜಡತ್ವ ಬಲದ ಕೆಲಸವನ್ನು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ವಿರುದ್ಧ ಚಿಹ್ನೆಯೊಂದಿಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ (ಈ ಕೆಲಸವು ಸಮೀಕರಣದ ಎಡಭಾಗದಿಂದ ಬಲಕ್ಕೆ ವರ್ಗಾಯಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ ಎಂಬ ಅಂಶದಿಂದಾಗಿ ವಿರುದ್ಧ ಚಿಹ್ನೆ).

ಚಾನಲ್ನ ರೆಕ್ಟಿಲಿನಿಯರ್ ಏಕರೂಪವಾಗಿ ವೇಗವರ್ಧಿತ ಚಲನೆ. ದ್ರವವು ಹರಿಯುವ ಚಾನಲ್ ನಿರಂತರ ವೇಗವರ್ಧನೆಯೊಂದಿಗೆ ನೇರ ಸಾಲಿನಲ್ಲಿ ಚಲಿಸಿದರೆ ಏನು? (Fig. 1.30, a), ನಂತರ ದ್ರವದ ಎಲ್ಲಾ ಕಣಗಳು ಪೋರ್ಟಬಲ್ ಚಲನೆಯ ಜಡತ್ವದ ಅದೇ ಮತ್ತು ಸಮಯ-ಸ್ಥಿರ ಶಕ್ತಿಯಿಂದ ಪ್ರಭಾವಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಇದು ಹರಿವನ್ನು ಉತ್ತೇಜಿಸಬಹುದು ಅಥವಾ ಅಡ್ಡಿಪಡಿಸಬಹುದು. ಈ ಬಲವು ಪ್ರತಿ ಯೂನಿಟ್ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯಾಗಿದ್ದರೆ, ಅದು ಅನುಗುಣವಾದ ವೇಗವರ್ಧನೆಗೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆಯೇ? ಮತ್ತು ಅದರ ವಿರುದ್ಧ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ದ್ರವ ತೂಕದ ಪ್ರತಿ ಘಟಕವು ಜಡತ್ವದ ಬಲದಿಂದ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ ಆಲ್ಗ್ವಿಭಾಗದಿಂದ ದ್ರವವನ್ನು ಚಲಿಸುವಾಗ ಈ ಬಲದಿಂದ ಮಾಡಿದ ಕೆಲಸ 1- 1 ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ 2-2 (ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೆಲಸದಂತೆಯೇ) ಮಾರ್ಗದ ಆಕಾರವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ವೇಗವರ್ಧನೆಯ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಅಳೆಯಲಾದ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳಲ್ಲಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸದಿಂದ ಮಾತ್ರ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ,

ಎಲ್ಲಿ 1 ಎ - ವೇಗವರ್ಧನೆಯ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಚಾನಲ್ ವಿಭಾಗದ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣ a.

ವೇಗವರ್ಧನೆ ವೇಳೆ? ವಿಭಾಗದಿಂದ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗಿದೆ 1-1 ವಿಭಾಗ 2-2 ಗೆ, ಮತ್ತು ಜಡತ್ವ ಬಲವು ವಿರುದ್ಧವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ನಂತರ ಈ ಬಲವು ದ್ರವದ ಹರಿವನ್ನು ತಡೆಯುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಜಡತ್ವದ ಒತ್ತಡವು ಪ್ಲಸ್ ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರಬೇಕು. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಜಡತ್ವದ ಒತ್ತಡವು ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಕಡಿಮೆ ಮಾಡುತ್ತದೆ

2-2 ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿನ ಒತ್ತಡಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ 1-1 ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ನಷ್ಟಗಳಿಗೆ ಹೋಲುತ್ತದೆ? ಗಂ ಎ , ಇದು ಯಾವಾಗಲೂ ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣದ ಬಲಭಾಗದಲ್ಲಿ ಪ್ಲಸ್ ಚಿಹ್ನೆಯೊಂದಿಗೆ ಕಾಣಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ವೇಗವರ್ಧನೆಯ ವೇಳೆ ಏನು? ವಿಭಾಗ 2 ರಿಂದ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗಿದೆ- 2 ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ 1 -1, ನಂತರ ಜಡತ್ವದ ಬಲವು ಹರಿವಿಗೆ ಕೊಡುಗೆ ನೀಡುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಜಡತ್ವದ ಒತ್ತಡವು ಮೈನಸ್ ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರಬೇಕು. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಜಡತ್ವದ ಒತ್ತಡವು ವಿಭಾಗ 2-2 ರಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ, ಅದು ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ನಷ್ಟವನ್ನು ಕಡಿಮೆ ಮಾಡುತ್ತದೆ.

2. ಲಂಬ ಅಕ್ಷದ ಸುತ್ತ ಚಾನಲ್ನ ತಿರುಗುವಿಕೆ. ದ್ರವವು ಚಲಿಸುವ ಚಾನಲ್ ಸ್ಥಿರವಾದ ಕೋನೀಯ ವೇಗದೊಂದಿಗೆ ಲಂಬವಾದ ಅಕ್ಷದ ಸುತ್ತಲೂ ತಿರುಗಲಿ? (ಚಿತ್ರ 1.30, ಬಿ). ನಂತರ ದ್ರವವು ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಚಲನೆಯ ಜಡತ್ವದ ಬಲದಿಂದ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ, ಇದು ತ್ರಿಜ್ಯದ ಕಾರ್ಯವಾಗಿದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಈ ಬಲದಿಂದ ಮಾಡಿದ ಕೆಲಸವನ್ನು ಅಥವಾ ಅದರ ಕ್ರಿಯೆಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಸಂಭಾವ್ಯ ಶಕ್ತಿಯ ಬದಲಾವಣೆಯನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡಲು, ಏಕೀಕರಣವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವುದು ಅವಶ್ಯಕ.

12. ಹೈಡ್ರೋಮೆಕಾನಿಕಲ್ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳ ಹೋಲಿಕೆ
ನೈಜ ದ್ರವಗಳನ್ನು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡುವ 2 ಹಂತಗಳಿವೆ.

ಹಂತ 1 - ಅಧ್ಯಯನ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗೆ ನಿರ್ಣಾಯಕವಾದ ಅಂಶಗಳ ಆಯ್ಕೆ.

ಅಧ್ಯಯನದ ಹಂತ 2 ಆಯ್ದ ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಅಂಶಗಳ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ಮೇಲೆ ಆಸಕ್ತಿಯ ಪ್ರಮಾಣದ ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸುವುದು. ಈ ಹಂತವನ್ನು ಎರಡು ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ನಿರ್ವಹಿಸಬಹುದು: ವಿಶ್ಲೇಷಣಾತ್ಮಕ, ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರ ಮತ್ತು ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದ ನಿಯಮಗಳ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ ಮತ್ತು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ.

ಸಿದ್ಧಾಂತವು ಸಮಸ್ಯೆಗಳನ್ನು ಪರಿಹರಿಸಲು ನಿಮಗೆ ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ ಹೈಡ್ರೋಡೈನ್ ಮೈಕ್ ಹೋಲಿಕೆ (ಸಂಕುಚಿತಗೊಳಿಸಲಾಗದ ದ್ರವದ ಹರಿವಿನಂತೆಯೇ). ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ಹೋಲಿಕೆಮೂರು ಘಟಕಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿದೆ; ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ಹೋಲಿಕೆ, ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರ ಮತ್ತು ಕ್ರಿಯಾತ್ಮಕ.

ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ಹೋಲಿಕೆ - ಹರಿವನ್ನು ಮಿತಿಗೊಳಿಸುವ ಮೇಲ್ಮೈಗಳ ಹೋಲಿಕೆಯನ್ನು ಅರ್ಥಮಾಡಿಕೊಳ್ಳಿ, ಅಂದರೆ ಚಾನಲ್‌ಗಳ ವಿಭಾಗಗಳು, ಹಾಗೆಯೇ ಅವುಗಳ ಮುಂದೆ ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ಹಿಂದೆ ನೇರವಾಗಿ ಇರುವ ವಿಭಾಗಗಳು ಮತ್ತು ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿನ ಹರಿವಿನ ಸ್ವರೂಪವನ್ನು ಪ್ರಭಾವಿಸುತ್ತದೆ.

ಒಂದೇ ರೀತಿಯ ಚಾನೆಲ್‌ಗಳ ಎರಡು ರೀತಿಯ ಗಾತ್ರಗಳ ಅನುಪಾತವನ್ನು ರೇಖೀಯ ಮಾಪಕ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಇದನ್ನು ಸೂಚಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ .ಈ ಮೌಲ್ಯವು ಒಂದೇ ರೀತಿಯ ಚಾನಲ್‌ಗಳಿಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ a ಮತ್ತು b:

ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರಗೆ ಓ ಸಾಮ್ಯತೆ- ಅಂದರೆ ಒಂದೇ ರೀತಿಯ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಸ್ಥಳೀಯ ವೇಗಗಳ ಅನುಪಾತ ಮತ್ತು ಇವುಗಳ ದಿಕ್ಕನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುವ ಕೋನಗಳ ಸಮಾನತೆ ವೇಗಗಳು:

ಅಲ್ಲಿ k ಎಂಬುದು ವೇಗದ ಪ್ರಮಾಣವಾಗಿದೆ, ಇದು ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರದ ಹೋಲಿಕೆಗೆ ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ.

ಏಕೆಂದರೆ

(ಎಲ್ಲಿ ಟಿ- ಸಮಯ,
- ಸಮಯದ ಪ್ರಮಾಣ).

ಡೈನಾಮಿಕ್ ಹೋಲಿಕೆ - ಇದು ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರೀಯವಾಗಿ ಒಂದೇ ರೀತಿಯ ಹರಿವುಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದೇ ರೀತಿಯ ಪರಿಮಾಣಗಳ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳ ಅನುಪಾತವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಈ ಬಲಗಳ ದಿಕ್ಕನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುವ ಕೋನಗಳ ಸಮಾನತೆಯಾಗಿದೆ.

ದ್ರವ ಹರಿವುಗಳಲ್ಲಿ ಅವು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ ವಿವಿಧ ಶಕ್ತಿಗಳು: ಒತ್ತಡದ ಬಲಗಳು, ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ (ಘರ್ಷಣೆ), ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆ, ಇತ್ಯಾದಿ. ಅವುಗಳ ಅನುಪಾತದ ಅನುಸರಣೆ ಎಂದರೆ ಸಂಪೂರ್ಣ ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ಹೋಲಿಕೆ.ನಾವು ಜಡತ್ವ ಶಕ್ತಿಗಳನ್ನು ಆಧಾರವಾಗಿ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳೋಣ ಮತ್ತು ದ್ರವದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಇತರ ಶಕ್ತಿಗಳನ್ನು ಜಡತ್ವ ಶಕ್ತಿಗಳೊಂದಿಗೆ ಹೋಲಿಸೋಣ; ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ಹೋಲಿಕೆಯ ನಿಯಮದ ಸಾಮಾನ್ಯ ರೂಪ, ನ್ಯೂಟನ್ರ ಸಂಖ್ಯೆ (Ne):

ಇಲ್ಲಿ ಕೆಳಗೆ ಆರ್ಮುಖ್ಯ ಬಲವನ್ನು ಸೂಚಿಸಲಾಗಿದೆ: ಒತ್ತಡ, ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ, ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆ ಅಥವಾ ಇತರರ ಬಲ.

ಮಾನದಂಡ 1.ಯೂಲರ್ ಸಂಖ್ಯೆ. ಒತ್ತಡ ಮತ್ತು ಜಡತ್ವ ಶಕ್ತಿಗಳು ಮಾತ್ರ ದ್ರವದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ. ನಂತರ
ಮತ್ತು ಸಾಮಾನ್ಯ ಕಾನೂನು ಹೀಗಿದೆ:

ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಜ್ಯಾಮಿತೀಯವಾಗಿ ಒಂದೇ ರೀತಿಯ ಹರಿವಿನ ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ಹೋಲಿಕೆಯ ಸ್ಥಿತಿಯು ಅವುಗಳ ಯೂಲರ್ ಸಂಖ್ಯೆಗಳ ಸಮಾನತೆಯಾಗಿದೆ.

ಮಾನದಂಡ 2.ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆ. ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ, ಒತ್ತಡ ಮತ್ತು ಜಡತ್ವದ ಶಕ್ತಿಗಳು ದ್ರವದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ. ನಂತರ

ಮತ್ತು ಕೊನೆಯ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು pv 2 L 2 ರಿಂದ ಭಾಗಿಸಿದ ನಂತರ ಸ್ಥಿತಿಯು ರೂಪವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತದೆ

ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಜ್ಯಾಮಿತೀಯವಾಗಿ ಒಂದೇ ರೀತಿಯ ಹರಿವಿನ ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ಹೋಲಿಕೆಯ ಸ್ಥಿತಿಯು ಒಂದೇ ರೀತಿಯ ಹರಿವಿನ ವಿಭಾಗಗಳಿಗೆ ಲೆಕ್ಕಹಾಕಲಾದ ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆಗಳ ಸಮಾನತೆಯಾಗಿದೆ.

ಮಾನದಂಡ 3.ಫ್ರೌಡ್ ಸಂಖ್ಯೆ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆ, ಒತ್ತಡ ಮತ್ತು ಜಡತ್ವದ ಶಕ್ತಿಗಳು ದ್ರವದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ. ನಂತರ

ಮತ್ತು ಸಾಮಾನ್ಯ ಜಿಪಿ ಕಾನೂನು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ:
ಎಂಬುದನ್ನು

ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಜ್ಯಾಮಿತೀಯವಾಗಿ ಒಂದೇ ರೀತಿಯ ಹರಿವಿನ ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ಹೋಲಿಕೆಯ ಸ್ಥಿತಿಯು ಹರಿವಿನ ಒಂದೇ ರೀತಿಯ ವಿಭಾಗಗಳಿಗೆ ಲೆಕ್ಕಹಾಕಿದ ಫ್ರೌಡ್ ಸಂಖ್ಯೆಗಳ ಸಮಾನತೆಯಾಗಿದೆ.

ಮಾನದಂಡ 4:ವೆಬರ್ ಸಂಖ್ಯೆ. ಮೇಲ್ಮೈ ಒತ್ತಡಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಹರಿವುಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸುವಾಗ (ಎಂಜಿನ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಇಂಧನ ಪರಮಾಣುಗೊಳಿಸುವಿಕೆ), ಇದು ಜಡತ್ವ ಶಕ್ತಿಗಳಿಗೆ ಮೇಲ್ಮೈ ಒತ್ತಡದ ಬಲಗಳ ಅನುಪಾತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಸಾಮಾನ್ಯ ಜಿಪಿ ಕಾನೂನು ರೂಪವನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ:

ಮಾನದಂಡ 5.ಸ್ಟ್ರೌಹಾಲ್ ಸಂಖ್ಯೆ. ಅವಧಿಯೊಂದಿಗೆ ಅಸ್ಥಿರ (ಅಸ್ಥಿರ) ಆವರ್ತಕ ಹರಿವುಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸುವಾಗ ಟಿ(ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಪಿಸ್ಟನ್ ಪಂಪ್‌ಗೆ ಸಂಪರ್ಕಿಸಲಾದ ಪೈಪ್‌ಲೈನ್‌ನಲ್ಲಿ ಹರಿಯುತ್ತದೆ), ಸ್ಥಳೀಯ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಅಸ್ಥಿರತೆಯಿಂದ ಜಡತ್ವ ಶಕ್ತಿಗಳನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಎರಡನೆಯದು ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಗೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ (ಆರ್ಎಲ್ 3 ) ಮತ್ತು ವೇಗವರ್ಧನೆಯು ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ .ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, GP ಯ ಸಾಮಾನ್ಯ ಕಾನೂನು ರೂಪವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತದೆ

ಮಾನದಂಡ 6.ಮ್ಯಾಕ್ ಸಂಖ್ಯೆ. ದ್ರವದ ಚಲನೆಯನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸುವಾಗ ಅದರ ಸಂಕುಚಿತತೆಯನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ (ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಎಮಲ್ಷನ್ಗಳ ಚಲನೆಗಳು). ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಶಕ್ತಿಗಳನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಎರಡನೆಯದು ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ (ಎಲ್ 2 ) ಮತ್ತು ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕತ್ವದ ಪರಿಮಾಣದ ಮಾಡ್ಯುಲಸ್ ಕೆ =
. ಆದ್ದರಿಂದ, ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಶಕ್ತಿಗಳು ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತವೆ

13. ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಪ್ರತಿರೋಧ
ಎರಡು ವಿಧದ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಹೆಡ್ ನಷ್ಟಗಳಿವೆ: ಸ್ಥಳೀಯ ನಷ್ಟಗಳು ಮತ್ತು ಉದ್ದದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಘರ್ಷಣೆ ನಷ್ಟಗಳು. ಸ್ಥಳೀಯ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಪ್ರತಿರೋಧ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವಲ್ಲಿ ಸ್ಥಳೀಯ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟಗಳು ಸಂಭವಿಸುತ್ತವೆ, ಅಂದರೆ ಚಾನಲ್‌ನ ಆಕಾರ ಮತ್ತು ಗಾತ್ರವು ಬದಲಾಗುವ ಸ್ಥಳಗಳಲ್ಲಿ, ಹರಿವು ಒಂದು ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಅಥವಾ ಇನ್ನೊಂದು ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ವಿರೂಪಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ - ಅದು ವಿಸ್ತರಿಸುತ್ತದೆ, ಕಿರಿದಾಗುತ್ತದೆ, ಬಾಗುತ್ತದೆ - ಅಥವಾ ಹೆಚ್ಚು ಸಂಕೀರ್ಣವಾದ ವಿರೂಪವನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಸ್ಥಳ. ಸ್ಥಳೀಯ ನಷ್ಟಗಳನ್ನು ವೈಸ್ಬ್ಯಾಕ್ ಸೂತ್ರದಿಂದ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ

(1)

ಎಲ್ಲಿ ? - ಸ್ಥಳೀಯ ಪ್ರತಿರೋಧದ ಮುಂದೆ (ವಿಸ್ತರಣೆ ಸಮಯದಲ್ಲಿ) ಅಥವಾ ಅದರ ಹಿಂದೆ (ಕಿರಿದಾದ ಸಮಯದಲ್ಲಿ) ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಸರಾಸರಿ ಹರಿವಿನ ವೇಗ ಮತ್ತು ವಿವಿಧ ಉದ್ದೇಶಗಳಿಗಾಗಿ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಫಿಟ್ಟಿಂಗ್ಗಳಲ್ಲಿನ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸುವ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ; ? ಮೀ- ಸ್ಥಳೀಯ ಪ್ರತಿರೋಧದ ಆಯಾಮರಹಿತ ಗುಣಾಂಕ. ಗುಣಾಂಕದ ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕ ಮೌಲ್ಯ ? ಸ್ಥಳೀಯ ಪ್ರತಿರೋಧದ ಆಕಾರ, ಅದರ ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ನಿಯತಾಂಕಗಳಿಂದ ಮುಖ್ಯವಾಗಿ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ಕೆಲವೊಮ್ಮೆ ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆಯೂ ಸಹ ಪ್ರಭಾವ ಬೀರುತ್ತದೆ. ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಆಡಳಿತದಲ್ಲಿ ಸ್ಥಳೀಯ ಪ್ರತಿರೋಧದ ಗುಣಾಂಕಗಳು ಎಂದು ನಾವು ಊಹಿಸಬಹುದು ? ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆಯನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವುದಿಲ್ಲ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ, ಸೂತ್ರ (1) ನಿಂದ ನೋಡಬಹುದಾದಂತೆ, ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟವು ವೇಗದ ವರ್ಗಕ್ಕೆ (ಕ್ವಾಡ್ರಾಟಿಕ್ ರೆಸಿಸ್ಟೆನ್ಸ್ ಮೋಡ್) ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ. ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಮೋಡ್ನಲ್ಲಿ, ಅದು ನಂಬಲಾಗಿದೆ

(2)

ಎಲ್ಲಿ ಎ- ಸ್ಥಳೀಯ ಪ್ರತಿರೋಧದ ರೂಪದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ಸಂಖ್ಯೆ; ? kv - ಚತುರ್ಭುಜ ಪ್ರತಿರೋಧ ಕ್ರಮದಲ್ಲಿ ಸ್ಥಳೀಯ ಪ್ರತಿರೋಧ ಗುಣಾಂಕ, ಅಂದರೆ. ನಲ್ಲಿ ರೆ??.

ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಘರ್ಷಣೆಯಿಂದಾಗಿ ತಲೆ ನಷ್ಟ ಎಲ್ಸಾಮಾನ್ಯ ಡಾರ್ಸಿ ಸೂತ್ರದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ

(3)

ಆಯಾಮವಿಲ್ಲದ ಘರ್ಷಣೆ ಡ್ರ್ಯಾಗ್ ಗುಣಾಂಕ ಎಲ್ಲಿದೆ ? ಹರಿವಿನ ಆಡಳಿತವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:

ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಮೋಡ್‌ನಲ್ಲಿ ? ಎಲ್ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆಯನ್ನು ಅನನ್ಯವಾಗಿ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ.

ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ? t, ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಜೊತೆಗೆ, ಸಾಪೇಕ್ಷ ಒರಟುತನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ?/d, ಅಂದರೆ.

14 ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಪ್ರತಿರೋಧ.
ಘರ್ಷಣೆ ನಷ್ಟಗಳುಉದ್ದಕ್ಕೂ ನಿರಂತರ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ನೇರ ಕೊಳವೆಗಳಲ್ಲಿ ಅವುಗಳ ಶುದ್ಧ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯ ನಷ್ಟಗಳು, ಅಂದರೆ. ಏಕರೂಪದ ಹರಿವಿನೊಂದಿಗೆ, ಮತ್ತು ಪೈಪ್ನ ಉದ್ದಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ.ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ನಷ್ಟಗಳು ದ್ರವದಲ್ಲಿ ಆಂತರಿಕ ಘರ್ಷಣೆಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಒರಟಾದ, ಆದರೆ ನಯವಾದ ಪೈಪ್ಗಳಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಘರ್ಷಣೆಯಿಂದಾಗಿ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟವನ್ನು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಬಹುದು ಸಾಮಾನ್ಯ ಸೂತ್ರಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ನಷ್ಟಗಳಿಗೆ, ಅಂದರೆ.

h Tp = Ј Tp 2 / (2g), ಅಥವಾ ಒತ್ತಡದ ಘಟಕಗಳಲ್ಲಿ

ಆಯಾಮರಹಿತ ಗುಣಾಂಕವನ್ನು ಹೆಸರಿಸಲಾಗಿದೆ ನಷ್ಟದ ಅಂಶಉದ್ದದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಘರ್ಷಣೆಗಾಗಿ, ಅಥವಾ ಡೇರೆನ್ ಗುಣಾಂಕ.ಘರ್ಷಣೆಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟ ಮತ್ತು ಪೈಪ್‌ನ ಸಾಪೇಕ್ಷ ಉದ್ದ ಮತ್ತು ವೇಗದ ಒತ್ತಡದ ಉತ್ಪನ್ನದ ನಡುವಿನ ಅನುಪಾತದ ಗುಣಾಂಕ ಎಂದು ಇದನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು.

ಪ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಹರಿವಿನಲ್ಲಿ, ಸ್ಥಳೀಯ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟಗಳನ್ನು ವೇಗಕ್ಕೆ (ಹರಿವಿನ ದರ) ಎರಡನೇ ಶಕ್ತಿಗೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು, ಮತ್ತು ನಷ್ಟದ ಗುಣಾಂಕಗಳು Ј ಮುಖ್ಯವಾಗಿ ಸ್ಥಳೀಯ ಪ್ರತಿರೋಧದ ರೂಪದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲ್ಪಡುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವಿನಲ್ಲಿ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ Re ನಿಂದ ಸ್ವತಂತ್ರವಾಗಿರುತ್ತವೆ. , ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟವನ್ನು ಮೊತ್ತವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಬೇಕು
,

ಎಲ್ಲಿ
- ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸ್ಥಳೀಯ ಪ್ರತಿರೋಧದಲ್ಲಿ ಘರ್ಷಣೆ ಬಲಗಳ (ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ) ನೇರ ಕ್ರಿಯೆಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟ ಮತ್ತು ದ್ರವದ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ ಮತ್ತು ಮೊದಲ ಶಕ್ತಿಯ ವೇಗಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ
- ಸ್ಥಳೀಯ ಪ್ರತಿರೋಧದಲ್ಲಿಯೇ ಅಥವಾ ಅದರ ಹಿಂದೆ ಹರಿಯುವ ಪ್ರತ್ಯೇಕತೆ ಮತ್ತು ಸುಳಿಯ ರಚನೆಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ನಷ್ಟ, ಎರಡನೇ ಶಕ್ತಿಗೆ ವೇಗಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ.

ಕ್ರಮೇಣ ವಿಸ್ತರಿಸುವ ಪೈಪ್ ಅನ್ನು ಡಿಫ್ಯೂಸರ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಡಿಫ್ಯೂಸರ್‌ನಲ್ಲಿನ ದ್ರವದ ಹರಿವು ವೇಗದಲ್ಲಿನ ಇಳಿಕೆ ಮತ್ತು ಒತ್ತಡದ ಹೆಚ್ಚಳದೊಂದಿಗೆ ಇರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ದ್ರವದ ಚಲನ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಒತ್ತಡದ ಶಕ್ತಿಯಾಗಿ ಪರಿವರ್ತಿಸುತ್ತದೆ. ಚಲಿಸುವ ದ್ರವದ ಕಣಗಳು ಅವುಗಳ ಚಲನ ಶಕ್ತಿಯಿಂದಾಗಿ ಹೆಚ್ಚುತ್ತಿರುವ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿವಾರಿಸುತ್ತದೆ, ಇದು ಡಿಫ್ಯೂಸರ್ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಮುಖ್ಯವಾಗಿ, ಅಕ್ಷದಿಂದ ಗೋಡೆಗೆ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ. ಮಲ ಪಕ್ಕದಲ್ಲಿರುವ ದ್ರವದ ಪದರಗಳು ಕಡಿಮೆ ಚಲನ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ, ಕೆಲವೊಮ್ಮೆ ಅವು ಹೆಚ್ಚಿದ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಜಯಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗುವುದಿಲ್ಲ; ಅವು ನಿಲ್ಲುತ್ತವೆ ಅಥವಾ ಹಿಂದಕ್ಕೆ ಚಲಿಸಲು ಪ್ರಾರಂಭಿಸುತ್ತವೆ, ಹಿಮ್ಮುಖ ಚಲನೆ (ಪ್ರತಿಪ್ರವಾಹ) ಗೋಡೆ ಮತ್ತು ಸುಳಿಯಿಂದ ಮುಖ್ಯ ಹರಿವನ್ನು ಬೇರ್ಪಡಿಸಲು ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ. ರಚನೆ, ಈ ವಿದ್ಯಮಾನಗಳ ತೀವ್ರತೆಯು ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಡಿಫ್ಯೂಸರ್‌ನ ವಿಸ್ತರಣೆಯ ಕೋನವನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅದೇ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಸುಳಿಯ ರಚನೆಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ನಷ್ಟಗಳು ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ ಡಿಫ್ಯೂಸರ್‌ನಲ್ಲಿನ ಒಟ್ಟು ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟವನ್ನು ಸಾಂಪ್ರದಾಯಿಕವಾಗಿ ಎರಡು ಪದಗಳ ಮೊತ್ತವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ

ಚಾನಲ್ (ಪೈಪ್) ಹಠಾತ್ ಕಿರಿದಾಗುವಿಕೆಯು ಯಾವಾಗಲೂ ಅದೇ ಪ್ರದೇಶದ ಅನುಪಾತದೊಂದಿಗೆ ಹಠಾತ್ ವಿಸ್ತರಣೆಗಿಂತ ಕಡಿಮೆ ಶಕ್ತಿಯ ನಷ್ಟವನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ನಷ್ಟವು ಮೊದಲನೆಯದಾಗಿ, ಕಿರಿದಾದ ಪೈಪ್ನ ಪ್ರವೇಶದ್ವಾರದಲ್ಲಿ ಹರಿವಿನ ಘರ್ಷಣೆಗೆ ಕಾರಣವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಎರಡನೆಯದಾಗಿ, ಸುಳಿಯ ರಚನೆಯಿಂದಾಗಿ ನಷ್ಟಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ. ಎರಡನೆಯದು ಒಳಹರಿವಿನ ಮೂಲೆಯ ಸುತ್ತಲೂ ಹರಿಯುವುದಿಲ್ಲ ಎಂಬ ಅಂಶದಿಂದ ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ಅದರಿಂದ ದೂರ ಒಡೆಯುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಕಿರಿದಾಗುತ್ತದೆ; ಹರಿವಿನ ಕಿರಿದಾದ ಭಾಗದ ಸುತ್ತಲಿನ ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಜಾಗವು ಸುತ್ತುತ್ತಿರುವ ದ್ರವದಿಂದ ತುಂಬಿರುತ್ತದೆ.

15. ದ್ರವ ಚಲನೆಯ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಮೋಡ್

ಈ ಕ್ರಮವು ಕಣಗಳ ಜೆಟ್ ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಚಲನೆಗೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿದೆ. ಈ ಹರಿವಿನ ಎಲ್ಲಾ ಮುಖ್ಯ ಮಾದರಿಗಳನ್ನು ವಿಶ್ಲೇಷಣಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಪಡೆಯಲಾಗಿದೆ.

ಆರ್
ವಿಭಾಗದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ವೇಗಗಳು ಮತ್ತು ಸ್ಪರ್ಶದ ಒತ್ತಡಗಳ ವಿತರಣೆ.ಆರ್ ತ್ರಿಜ್ಯದೊಂದಿಗೆ ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಪೈಪ್ನಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಸ್ಥಿರವಾದ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವನ್ನು ನಾವು ಪರಿಗಣಿಸೋಣ. ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿನ ಒತ್ತಡವು 1-1 P 1 ಆಗಿರಲಿ, ಮತ್ತು ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ 2-2 P 2. Z 1 = Z 2 ಎಂದು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡು, ನಾವು ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಬರೆಯುತ್ತೇವೆ:

Р 1 /?Чg = Р 2 /?Чg + htr. (htr - ಉದ್ದದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟ)

Htr=(P 1 - P 2)/ ?Chg= P TR /?Chg.

ಹರಿವಿನಲ್ಲಿ ಸಿಲಿಂಡರ್ ಅನ್ನು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡೋಣ. ಸಂಪುಟ W, ತ್ರಿಜ್ಯ ವೈಮತ್ತು ಉದ್ದ ℓ. ಈ ಪರಿಮಾಣಕ್ಕಾಗಿ, ನಾವು ಏಕರೂಪದ ಚಲನೆಯ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಬರೆಯುತ್ತೇವೆ, ಅಂದರೆ. ಒತ್ತಡದ ಶಕ್ತಿಗಳು ಮತ್ತು ಪ್ರತಿರೋಧ ಶಕ್ತಿಗಳ ಮೊತ್ತದ ಸಮಾನತೆ 0:

RtrCh?Chu 2 – 2Ch?ChuChℓCh?=0 (1)

?- ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡಗಳು ಅಡ್ಡ ಮೇಲ್ಮೈಗಳುಸಿಲಿಂಡರ್.

ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣ ಮತ್ತು ಸರಾಸರಿ ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣ

ಹರಿವಿನ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ, ನಾವು ತ್ರಿಜ್ಯ y ಮತ್ತು ಅಗಲ dу ನೊಂದಿಗೆ ವಾರ್ಷಿಕ ವಿಭಾಗದ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡುತ್ತೇವೆ. ಪ್ಲಾಟ್‌ಫಾರ್ಮ್ dA ಮೂಲಕ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣ: dQ=VЧdA (1)

ತಿಳಿಯುವುದು: dA=2H?HyHdy ಮತ್ತು Vtr=Ptr/4H?Hℓ ನಾವು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸುತ್ತೇವೆ:

DQ=(Ptr/4H?Hℓ)H(r 2 -y 2)H2H?HyHdy= =(?Ptr/2H?Hℓ)H(r 2 -y 2) ChyHdy (2)

ಪೈಪ್‌ನ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶದ ಮೇಲೆ (2) ಸಂಯೋಜಿಸೋಣ (y=0 ರಿಂದ y=r ವರೆಗೆ):

Q=(?Ptr/2H?Hℓ) (r 2 -y 2)Chydy=(?Ptr/8?ℓ)Chr 4 (3)

r=d/2 ಅನ್ನು (3) ಗೆ ಬದಲಿಸೋಣ: Q=(?d 4 /128?ℓ)Трtr (4)

ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಮೇಲೆ ಸರಾಸರಿ ವೇಗ: Vav=Q/?r 2 (5). ಪೈಪ್‌ನಲ್ಲಿನ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ವಿಭಾಗದ ಸರಾಸರಿ ವೇಗವನ್ನು (3) ಅನ್ನು (5) ಆಗಿ ಬದಲಿಸೋಣ: Vav = (r 2 /8?ℓ) CHRtr. ಸುತ್ತಿನ ಪೈಪ್ನಲ್ಲಿ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವಿನ ಸರಾಸರಿ ವೇಗವು ಗರಿಷ್ಠಕ್ಕಿಂತ 2 ಪಟ್ಟು ಕಡಿಮೆಯಾಗಿದೆ, ಅಂದರೆ. ವ್ಯಾವ್=0.5 ವಿ ಗರಿಷ್ಠ.

ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ದ್ರವದ ಚಲನೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟ

ಘರ್ಷಣೆ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟ Ptr ಹರಿವಿನ ದರದ ಸೂತ್ರದಿಂದ ಕಂಡುಬರುತ್ತದೆ:

Q=(?ChPtr/8?ℓ) Ch r 4, Рtr=(8Q?ℓ/?Chr 4) (1) ಮೂಲಕ ಭಾಗಿಸಿ ಒತ್ತಡ:

Рtr=?ghtr, r=d/2 ಅನ್ನು ಬದಲಿಸಿ, ನಂತರ htr=Рtr/?g=(128?ℓ/?gd 4)ЧQ (2)

Z.-n ಪ್ರತಿರೋಧ (2) ಒಂದು ಸುತ್ತಿನ ಪೈಪ್‌ನಲ್ಲಿನ ಘರ್ಷಣೆಯ ತಲೆಯ ನಷ್ಟವು ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣಕ್ಕೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು 1 ನೇ ಶಕ್ತಿಗೆ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯು 4 ನೇ ಶಕ್ತಿಗೆ ವ್ಯಾಸಕ್ಕೆ ವಿಲೋಮ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ.

Z. ಶ್ರೀ ಪೊಯ್ಸೆಲ್ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವಿನೊಂದಿಗೆ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳಿಗೆ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ನಾವು ಹರಿವಿನ ದರವನ್ನು Q=(?d 2 /4)ХVср ಅನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸೋಣ ಮತ್ತು ನಂತರ ಫಲಿತಾಂಶದ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು Vср ನಿಂದ ಭಾಗಿಸಿ ಮತ್ತು Vср ನಿಂದ ಗುಣಿಸೋಣ:

Htr=(128?ℓ/?gd 4)Ч(?d 2/4)ЧVср=

=(64?/VcRD)Ч(ℓ/d)Ч(V 2 ср/2g)=

=(64/Re)Х(ℓ/d)Ч (V 2 ср/2g)=?Ч(V 2 срЧℓ/2gЧd). ?

ಎಫ್.-ಲಾ ವೈಸ್ಬನ್-ಡಾರ್ಸಿ.

ವೈಸ್ಬನ್-ಡಾರ್ಸಿ ಗುಣಾಂಕ - ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವಿಗೆ ಘರ್ಷಣೆ ನಷ್ಟ ಗುಣಾಂಕ: ?=64/Re.
16. ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ (TRB) ದ್ರವ ಚಲನೆಯ ವಿಧಾನ

TRB ಹರಿವಿಗೆ, ಒತ್ತಡ, ಬಡಿತದ ವಿದ್ಯಮಾನ, ವೇಗ, ಅಂದರೆ. ಪರಿಮಾಣ ಮತ್ತು ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡ ಮತ್ತು ವೇಗದಲ್ಲಿನ ವಿಭಿನ್ನ ಬದಲಾವಣೆಗಳು. ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಮೋಡ್‌ನಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಪದರಗಳ ನಡುವಿನ ಆಂತರಿಕ ಘರ್ಷಣೆಯ ಬಲಗಳನ್ನು ಜಯಿಸಲು ಮಾತ್ರ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ವ್ಯಯಿಸಿದರೆ, ಟಿಆರ್‌ಬಿ ಮೋಡ್‌ನಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಅಸ್ತವ್ಯಸ್ತವಾಗಿರುವ ಮಿಶ್ರಣದ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಲ್ಲಿ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ವ್ಯಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಹೆಚ್ಚುವರಿ ನಷ್ಟವನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತದೆ.

TRB ಯೊಂದಿಗೆ, ಪೈಪ್ ಗೋಡೆಗಳ ಬಳಿ ತುಂಬಾ ತೆಳುವಾದ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಸಬ್ಲೇಯರ್ ರಚನೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಹರಿವಿನ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಾದ್ಯಂತ ವೇಗದ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ. ಹರಿವಿನ ಮಿಶ್ರಣವು ಹೆಚ್ಚು ತೀವ್ರವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಾದ್ಯಂತ ವೇಗದ ಸಮೀಕರಣವು ಹೆಚ್ಚು, ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಸಬ್ಲೇಯರ್ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ. TRB ಮೋಡ್‌ನಲ್ಲಿ ವೇಗದ ವಿತರಣೆಯು ಹೆಚ್ಚು ಏಕರೂಪವಾಗಿದೆ. ವೇಗದ ಕಥಾವಸ್ತು:

ಬಗ್ಗೆ
ವರ್ತನೆ cf. TRB ಹರಿವಿಗೆ ಗರಿಷ್ಠ ವೇಗ: Vav/Vmax=0.75…0.90? ದೊಡ್ಡ ಸಂಖ್ಯೆಗಳಿಗೆ 1 ರ ಮಿತಿಗೆ ಒಲವು ತೋರುತ್ತದೆ.

ಸುತ್ತಿನ ಕೊಳವೆಗಳಲ್ಲಿ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಹರಿವಿನ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟದ ಮೂಲ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರದ ಸೂತ್ರವು ವೈಸ್ಬಾಚ್-ಡಾರ್ಸಿ ಸೂತ್ರ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುತ್ತದೆ:

ಎಲ್ಲಿ - ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಹರಿವಿನಲ್ಲಿ ಘರ್ಷಣೆ ನಷ್ಟ ಗುಣಾಂಕ, ಅಥವಾ ಡಾರ್ಸಿ ಗುಣಾಂಕ.
17. ಘರ್ಷಣೆಯ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಗುಣಾಂಕಕ್ಕಾಗಿ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಬಳಸುವ ಸೂತ್ರಗಳ ಸಾರಾಂಶ.
ಘರ್ಷಣೆ ನಷ್ಟಗಳು ಉದ್ದಕ್ಕೂ ನಿರಂತರ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ನೇರ ಕೊಳವೆಗಳಲ್ಲಿ ಅವುಗಳ ಶುದ್ಧ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯ ನಷ್ಟಗಳು, ಅಂದರೆ. ಏಕರೂಪದ ಹರಿವಿನೊಂದಿಗೆ, ಮತ್ತು ಪೈಪ್ನ ಉದ್ದಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ. ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ನಷ್ಟಗಳು ದ್ರವದಲ್ಲಿ ಆಂತರಿಕ ಘರ್ಷಣೆಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಒರಟು, ಆದರೆ ನಯವಾದ ಕೊಳವೆಗಳಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ.

ಘರ್ಷಣೆ ತಲೆಯ ನಷ್ಟವನ್ನು ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ನಷ್ಟಗಳಿಗೆ ಸಾಮಾನ್ಯ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಬಹುದು

.

ಆದಾಗ್ಯೂ, ಹೆಚ್ಚು ಅನುಕೂಲಕರ ಗುಣಾಂಕ ಸಂಬಂಧಿತ ಪೈಪ್ ಉದ್ದ l/d ಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ.

;

ಅಥವಾ ಒತ್ತಡದ ಘಟಕಗಳಲ್ಲಿ

ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಏರಿಯಾ ಕೋ ಜೊತೆಗೆ ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಆಕಾರದ ಆಕೃತಿ ಇರಲಿ ಓಲ್ , α ಕೋನದಲ್ಲಿ ಹಾರಿಜಾನ್‌ಗೆ ಒಲವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ (ಚಿತ್ರ 3.17).

ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಚಿತ್ರದ ಮೇಲೆ ದ್ರವದ ಒತ್ತಡದ ಬಲದ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಪಡೆಯುವ ಅನುಕೂಲಕ್ಕಾಗಿ, ನಾವು ಗೋಡೆಯ ಸಮತಲವನ್ನು ಅಕ್ಷದ ಸುತ್ತ 90 ° ತಿರುಗಿಸೋಣ 01 ಮತ್ತು ಅದನ್ನು ಡ್ರಾಯಿಂಗ್ ಪ್ಲೇನ್‌ನೊಂದಿಗೆ ಸಂಯೋಜಿಸಿ. ಆಳದಲ್ಲಿ ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಫ್ಲಾಟ್ ಫಿಗರ್ ಮೇಲೆ ನಾವು ಹೈಲೈಟ್ ಮಾಡೋಣ ಗಂ ದ್ರವದ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಡಿ ω . ನಂತರ ಪ್ರದೇಶದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಶಕ್ತಿ ಡಿ ω , ತಿನ್ನುವೆ

ಅಕ್ಕಿ. 3.17.

ಕೊನೆಯ ಸಂಬಂಧವನ್ನು ಸಂಯೋಜಿಸಿ, ನಾವು ದ್ರವದ ಒತ್ತಡದ ಒಟ್ಟು ಬಲವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ ಫ್ಲಾಟ್ ಫಿಗರ್

ಅದನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ, ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ

ಕೊನೆಯ ಅವಿಭಾಜ್ಯವು ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ವೇದಿಕೆಯ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ c OU, ಆ.

ಎಲ್ಲಿ ಎಲ್ ಇದರೊಂದಿಗೆ – ಅಕ್ಷದಿಂದ ದೂರ OU ಆಕೃತಿಯ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರಕ್ಕೆ. ನಂತರ

ಅಂದಿನಿಂದ

ಆ. ಸಮತಟ್ಟಾದ ಆಕೃತಿಯ ಮೇಲಿನ ಒತ್ತಡದ ಒಟ್ಟು ಬಲವು ಆಕೃತಿಯ ಪ್ರದೇಶದ ಉತ್ಪನ್ನಕ್ಕೆ ಮತ್ತು ಅದರ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದಲ್ಲಿರುವ ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ಒತ್ತಡಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಒಟ್ಟು ಒತ್ತಡದ ಬಲದ ಅನ್ವಯದ ಬಿಂದು (ಪಾಯಿಂಟ್ ಡಿ , ಅಂಜೂರವನ್ನು ನೋಡಿ. 3.17) ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರ. ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರವು ಸಮತಟ್ಟಾದ ಆಕೃತಿಯ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರಕ್ಕಿಂತ ಒಂದು ಮೊತ್ತದಿಂದ ಕೆಳಗಿರುತ್ತದೆ ಇ. ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರದ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳನ್ನು ಮತ್ತು ವಿಕೇಂದ್ರೀಯತೆಯ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಅನುಕ್ರಮವನ್ನು ಪ್ಯಾರಾಗ್ರಾಫ್ 3.13 ರಲ್ಲಿ ಹೊಂದಿಸಲಾಗಿದೆ.

ಲಂಬವಾದ ಆಯತಾಕಾರದ ಗೋಡೆಯ ವಿಶೇಷ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ (ಚಿತ್ರ 3.18)

ಅಕ್ಕಿ. 3.18.

ಸಮತಲವಾದ ಆಯತಾಕಾರದ ಗೋಡೆಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ನಾವು ಹೊಂದಿರುತ್ತೇವೆ

ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ವಿರೋಧಾಭಾಸ

ಸಮತಲ ಗೋಡೆಯ ಮೇಲಿನ ಒತ್ತಡದ ಬಲದ ಸೂತ್ರವು (3.31) ಸಮತಟ್ಟಾದ ಆಕೃತಿಯ ಮೇಲಿನ ಒಟ್ಟು ಒತ್ತಡವನ್ನು ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರ ಮತ್ತು ಆಕೃತಿಯ ವಿಸ್ತೀರ್ಣದ ಇಮ್ಮರ್ಶನ್ ಆಳದಿಂದ ಮಾತ್ರ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿಲ್ಲ ಎಂದು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ. ದ್ರವವು ಇರುವ ಹಡಗಿನ ಆಕಾರದ ಮೇಲೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ನೀವು ಹಲವಾರು ಹಡಗುಗಳನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಂಡರೆ, ಆಕಾರದಲ್ಲಿ ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ಅದೇ ಕೆಳಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ ω g ಮತ್ತು ಸಮಾನ ದ್ರವ ಮಟ್ಟಗಳು ಎಚ್ , ನಂತರ ಈ ಎಲ್ಲಾ ಹಡಗುಗಳಲ್ಲಿ ಕೆಳಭಾಗದಲ್ಲಿ ಒಟ್ಟು ಒತ್ತಡವು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ (ಚಿತ್ರ 3.19). ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಬಲದಿಂದ ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ಒತ್ತಡವು ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ನಾಳಗಳಲ್ಲಿನ ದ್ರವದ ತೂಕವು ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಅಕ್ಕಿ. 3.19.

ಪ್ರಶ್ನೆ ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತದೆ: ವಿಭಿನ್ನ ತೂಕಗಳು ಕೆಳಭಾಗದಲ್ಲಿ ಅದೇ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಹೇಗೆ ರಚಿಸಬಹುದು? ಈ ಸ್ಪಷ್ಟವಾದ ವಿರೋಧಾಭಾಸವನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಹೈಡ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ ವಿರೋಧಾಭಾಸ. ವಿರೋಧಾಭಾಸದ ಬಹಿರಂಗಪಡಿಸುವಿಕೆಯು ದ್ರವದ ತೂಕದ ಬಲವು ವಾಸ್ತವವಾಗಿ ಕೆಳಭಾಗದಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರವಲ್ಲದೆ ಹಡಗಿನ ಇತರ ಗೋಡೆಗಳ ಮೇಲೆಯೂ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ ಎಂಬ ಅಂಶದಲ್ಲಿದೆ.

ಒಂದು ಹಡಗಿನ ಮೇಲ್ಮುಖವಾಗಿ ವಿಸ್ತರಿಸುವ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ದ್ರವದ ತೂಕವು ಕೆಳಭಾಗದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂಬುದು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ತೂಕದ ಬಲದ ಭಾಗವು ಇಳಿಜಾರಾದ ಗೋಡೆಗಳ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಭಾಗವು ಒತ್ತಡದ ದೇಹದ ತೂಕವಾಗಿದೆ.

ಹಡಗಿನ ಮೇಲ್ಭಾಗದಲ್ಲಿ ಮೊನಚಾದ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಒತ್ತಡದ ದೇಹದ ತೂಕವನ್ನು ನೆನಪಿಟ್ಟುಕೊಳ್ಳುವುದು ಸಾಕು. ಜಿ ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಅದು ನಕಾರಾತ್ಮಕವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಹಡಗಿನ ಮೇಲೆ ಮೇಲ್ಮುಖವಾಗಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ.

ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರ ಮತ್ತು ಅದರ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳ ನಿರ್ಣಯ

ಒಟ್ಟು ಒತ್ತಡದ ಬಲದ ಅನ್ವಯದ ಬಿಂದುವನ್ನು ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಒತ್ತಡದ ಕೇಂದ್ರದ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸೋಣ ಎಲ್ ಡಿ ಮತ್ತು ವೈ d (ಚಿತ್ರ 3.20). ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕ ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರದಿಂದ ತಿಳಿದಿರುವಂತೆ, ಸಮತೋಲನದಲ್ಲಿ, ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಫಲಿತಾಂಶದ ಬಲದ ಎಫ್ ಕ್ಷಣವು ಘಟಕ ಬಲಗಳ ಕ್ಷಣಗಳ ಮೊತ್ತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. dF ಅದೇ ಅಕ್ಷದ ಬಗ್ಗೆ.

ಅಕ್ಕಿ. 3.20.

ಬಲದ ಕ್ಷಣಗಳಿಗೆ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ರಚಿಸೋಣ ಎಫ್ ಮತ್ತು ಡಿಎಫ್ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ OU:

ಅಧಿಕಾರಗಳು ಎಫ್ ಮತ್ತು dF ಸೂತ್ರಗಳ ಮೂಲಕ ನಿರ್ಧರಿಸಿ